Радионуклидная диагностика для практических врачей - Лишманова Ю.Б.
ISBN 5-93629-166-9
Скачать (прямая ссылка):
1.2. Регистрирующая аппаратура для радиодиагностических исследований
21
представляющие собой 57Co, равномерно распределенный в пластине из оргстекла. Для коррекции неоднородности можно использовать и точенный источник гамма-излучения, расположенный на расстоянии не менее 5 диаметров поля видения. Запись изображения в процессе такой настройки проводится без коллиматора. Коррекция неоднородности поля видения достигается с помощью умножения каждой точки получаемого изображения на указанные корригирующие индексы.
Кроме того, для снижения степени неоднородности в некоторых современных гамма-камерах примя-ются встроенные в детектор светоиспускающие диоды для автоматической калибровки усиления каждого ФЭУ. Такая настройка может выполняться несколько раз в секунду.
Энергетическое разрешение отражает способность гамма-камеры различать близкие по энергии гамма-кванты и, в том числе, отличать рассеянные гамма-кванты от первичных. Обычно энергетическое разрешение прибора рассчитывается как отношение ширины фотопика, измеренной на половине его максимальной высоты (выраженной в кэВ), к энергии этого фотопика и выражается в процентах. Для гамма-камер энергетическое разрешение составляет около 10%, то есть прибор способен «различать» гамма-кванты с разницей энергетических характеристик, превышающей эту величину.
Как уже отмечалось выше, основную роль в фокусировке потока радиоактивного излучения на кристалл гамма-камеры играет коллиматор. Однако не все гамма-кванты, попавшие на детектор, в полной мере отражают образ источника излучения. В частности, уже упомянутый нами эффект Комптона снижает контрастность получаемого изображения. Дифференциальный дискриминатор (амплитудный анализатор) позволяет измерить интенсивность Z-сигналов, величина которых зависит от энергии гамма-квантов, и «отсеять» те из них, значения которых выходят за пределы заданных величин. Тем самым уменьшаются искажения сцинтиграммы, вызываемые комптоновским рассеянным излучением, радиоактивным фоном, «шумами» ФЭУ и т.д.
При сужении окна дифференциального дискриминатора падает чувствительность гамма-камеры, а его расширение отрицательно сказывается на ее разрешающей способности. Как правило, при выполнении сцинтиграфических исследований «ширину» окна дифференциального дискриминатора устанавливают на уровне 20% от энергии доминирующего фотопика радионуклида. Таким образом, например, при регистрации 99тТс с основным пиком 140 кэВ, приемлемыми для амплитудного анализатора являются параметры энергии от 126 до 154 кэВ.
При выполнении сцинтиграфических исследова-
ний с радионуклидами, обладающими несколькими фотопиками, обычно используются два или три окна дифференциального дискриминатора, если это позволяют технические возможности гамма-камеры. Например, при регистрации 67Ga амплитудный анализатор настраивается на энергии излучения 92, 182 и 300 кэВ.
Пространственное разрешение гамма-камеры представляет собой то минимальное расстояние между двумя точечными или параллельными линейными источниками излучения, при котором они на сцин-тиграфическом изображении воспринимаются раздельно. Для визуальной оценки пространственного разрешения используются специальные фантомы (бар-фантом, фантом Анджера, фантом Смита, фантом PLES и т.д.). Наиболее популярный из них бар-фантом состоит из четырех групп параллельных свинцовых полос. Полосы в соседних группах ориентированны перпендикулярно, а расстояние между ними равно ширине. В стандартном бар-фантоме ширина полос по группам изменяется от 3,97 до 9,53 мм. Для получения сцинтиграммы (запись не менее 500тыс. импульсов) фантом устанавливают вплотную к детектору и на него накладывают плоский источник гамма-излучения. Вместо плоского можно использовать точечный источник, расположенный перед детектором на расстоянии 5 диаметров поля видения гамма-камеры. При визуальной оценке пространственным разрешением гамма-камеры считается минимальная видимая ширина свинцовых полос.
Визуальная и количественная оценка нелинейных искажений также выполняется с помощью фантомов (фантом Смита или фантом PLES), для чего обычно определяют абсолютную и дифференциальную линейности. Абсолютная линейность представляет собой максимальное отклонение изображения элемента фантома, расположенного между соседними свинцовыми метками, от соответствующей линии «идеальной сетки». Дифференциальная линейность определяется как максимальная разница в амплитудах скорости счета двух соседних пиков на профильной кривой фантомного изображения.
Быстродействие гамма-камеры определяет ее способность корректно регистрировать изображения при больших потоках гамма-квантов. В этих условиях отмечается снижения эффективности счета, ухудшается пространственное разрешение и однородность поля видения, возможно появление артефактов. Быстродействие гамма-камеры характеризуют такие параметры, как мертвое время, максимальная скорость счета, точка 20% потери скорости счета и др. Эти величины следует учитывать при определении активности нуклида в шприце, которая проводится в процессе выполнения некоторых радионуклидных исследований. Дело в том, что при высокой активности РФП в шприце скорость счета может оказаться существен-
