Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Изучение нелинейных оптнч. процессов в статистически неоднородных средах позволяет определить влнянне неоднородностей на эффективность процессов (генерация гармоник, параметрич. взаимодействия и т. д.) и оценить возможность подавления разл. вредных неустойчивостей (линейных и нелинейных). Последние приводят к флуктуациям коэф. нелинейной связи
волн. Флуктуации показателя преломления среды вызывают случайный сбой фазового соотношения (см. Фазовый синхронизм) между взаимодействующими волнами н, следовательно, уменьшают эффективность нелинейного взаимодействия.
Распространение световых волн в случайно неоднородных средах. Это на прав л енне С. о. обычно выделяют в самостоят. раздел. Пространственная н временная когерентность лазерных пучков при распространении в случайно неоднородных и турбулентных средах ухудшается. Прошедшие через такие среды лазерные пучки содержат информацию о свойствах самбй неоднородной среды. В связи с этим лазерное излучение широко применяется для зондирования турбулентных и рассеивающих сред. Разработаны спец. методы описания распространения лазерных пучков в таких средах. Изучение влияния турбулентной атмосферы на распространение световых пучков весьма важно также для оптической связи и оптической локации.
Статистика фотоотсчётов. Для регистрации слабых световых потоков применяется статистич. метод счёта фотонов. В этом методе, как и любом другом, неизбежно появление флуктуаций, обусловленных квантовой природой света. Процессы поглощения фотона атомом фоточувствит. поверхности детектора и последующее испускание электроиа, регистрируемого детектором, носят принципиально статистнч. характер. При пост, интенсивности регистрируемого излучения статистика фотоотсчётов — пуассоновская; в случае флуктуирующей интенсивности распределение фотоотсчётов отличается от пуассоновского и зависит от статистики интенсивности света. Зная распределение фотоотсчётов, можно решить обратную задачу н найти статистику регистрируемого поля (подробнее см. Статистика фотоотсчётов).
Лит.: Ахманов С. А., Ч и р к и н А. С., Статистические явления в нелинейной оптике, М., 1971; Спектроскопия оптического смешения и корреляция фотонов, под ред. Г. Камминса, Э. Пайка, пер. с англ., М., 1 978; Putob С. М., Кравцов Ю. А., Татарский В. И., Введение в статистическую радиофизику, ч. 2 — Случайные поля, М., 1978; Кросинья-ни Б., Д и Порто П., Бертолотти М., Статистические свойства рассеянного света, пер. с англ., М., 1980; Ахманов С. А., Дьяков Ю. E., Ч иркин А. С., Введение в статистическую радиофизику и оптику, М., 1981; ГудменД., Статистическая оптика, пер. с англ., М., 1988. А. С. Чиркин.
СТАТИСТИЧЕСКАЯ ПРОВЕРКА ГИПОТЕЗ — задача анализа данных, в результате решения к-рой подтверждается или опровергается гнпотетич. предположение (см. Статистическая гипотеза) о законе распределения случайной величины либо делается выбор одной из альтернативных гипотез. Решение этой задачи опирается на использование статистич. критерия, к-рый является функцией наблюдаемой случайной выборки и проверяемой гипотезы.
В. П. Жигунов, С. В. Клименко. СТАТИСТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА — совокупность большого числа частиц (атомов, молеиул и т. д.), изучаемых методами статистической физики. С. с. можно разделить на открытые и закрытые. Для закрытых С. с. ср. значения числа частнц, энергии, импульса системы поддерживаются постоянными.
СТАТИСТИЧЕСКАЯ СУММА — величина, обратная нормирующему множителю канонического распределения Гиббса в квантовой статистич. физике и равная сумме по квантовым состояниям:
Z=^iCXPi-EJkT),
Tl
где En — энергия системы в квантовом состоянии п, T — абс. темп-ра. Суммирование производится по всем допустимым п (в т. ч. по состояниям с одинаковой энергией). С. с. позволяет вычислять все потенциалы термодинамические, в частности свободную эиергню (Гельмгольца энергию) F — —k T1InZ как ф-цию темп-ры, объёма и числа частиц в зависимости от потенциала взаимодействия частиц. Если известен гамиль-
тониан системы II, то Z — Spexp(~H/kT). Для идеального газа
Z=2exp[~kT ]’
{"<} і
причём суммирование ведётся при дополнит, условии
— N {N — полное число частиц). Сумиированне
t
в показателе экспоненты проводится по веем одночас-тичным квантовым состояниям і с энергией E1-; {«*} — возможный набор значений п(-, по к-рым ведётся суммирование. Для Бозе — Эйнштейна статистики п* =
~ 0,1,2,... Для Ферми —Дирака статистики может быть 0 или I. В классич. статистич. фкзике С. с. соответствует статистический интеграл, д. н. Зубарев. СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ — то же, что термодинамическая теория возмущений. СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА (равновесная статистическая термодинамика) — раздел статистической физики, посвящённый обоснованию законов термодинамики равновесных процессов (на осиове статистнч. механики Дж. У. Гиббса, J. W. Gibbs) и вычислениям термодинамич. характеристик физ. систем (потенциалов термодинамических и др.), уравнения состояния на основе законов взаимодействия составляющих эти системы частиц. Неравновесная С. т. даёт статнетич. обоснование термодинамики неравновесных процессов (ур-ний переноса энергии, импульса, массы) н позволяет получить выражения для входящих в ур-ння переноса коэффициентов (кинетнч. коэф.) на основе законов взаимодействия н движения частиц системы.
