Принципы аналитической биологии и теории клеточных полей - Гурвич А.Г.
Скачать (прямая ссылка):
Наибольший интерес представляет увеличение объемов таких источников с пропорциональным (или превышающим пропорциональность) увеличенном числа элементарных источников, т. е. усилением полой.
Если при сохраненном расстоянии нарастают объемы источников и интенсивности полей, существовавшая до сих пор компенсация векторов нолей и «отдачи» па источники поля нарушается следующими моментами.
1. Разность между векторами поля одного источника на проксимальную и дистальную сторону другого возрастет. Поэтому отталкивающее действие вектора на проксимальную сторону не будет больше уравновешено нарастанием эффекта «отдачи» на дистальную сторону, слагаемого из воздействия собственного поля и из вектора второго источника.
Но особенное значение может приобрести измененное взаимоотношение «отдачи» с проксимальной и дистальной стороны каждого из источника.
В то время как в системе иг» двух резко отличных но величине источников нулевая точка будет расположена очень близко к меньшему из них, и поэтому «отдача» н проксимальном направлении будет минимальна, к случае равных источников отдача от проксимальной и дистальной сторон каждого из источников будет отличаться срав-нительно незначительно и соответственно падает и значение эффекта отдачи.
Из сказанного вытекает, что если при известных величинах равных источников и интенсивности их ноле» существует уравновешенность при определенном их расстоянии, то ори нарастании объема источников и соответственно интенсивности их полей уравновешенность будет нарушена в смысле их расхождения.
Эти схемы и соображения применимы, конечно, к поведению ценгриолей вне митоза (стациопарпое состояние) и их расхождению с нарастанием объема в профазах.
Из рассмотренных взаимоотношений можно вывести и некоторые представления о взаимодействии источников в пределах клетки при локальных процессах, могущих повлиять непосредственно лишь на один из них.
Вопрос можно поставить следующим образом.
Должно ли отразиться измепение некоторых параметров одного источника на параметрах другого, помимо его перемещения, вытекающего из предыдущих соображений?
В более общей форме можно поставить вопрос о поведении источника поля в качестве объекта воздействия другого источника поля. Вонрос этот принципиальной важности: действительно, концепция поля утратила бы всякий смысл и значение, если бы в само представление не вкладывалась бы простота его структуры (его формулы) не только в случае изолированного источника, но даже и актуального поля.
Но такая простота и обозримость мыслима лишь для
ноля вне ядра. Можно ли найти обобщающее, легко обозримое выражение для градиентов поля в пределах ядра, остается под вопросом.
Особые затруднения доставляют малоисследованные процессы реконструкции ядра но истечении толофазы. Поведение хромосом на всем протяжении митоза, начиная с самых ранних спирем, вытекает полностью из представлений о взаимном отталкивании хромосом (распределении их исключительно под ядерной оболочкой и пустотой полости). Это имеет силу и для хромосом до поздних, различимых еще стадий телофаз. Но совершенно неясно, почему в дальнейшем хроматин располагается неправильными глыбами и в полости ядра. Нацело отрицать этот факт, исходя из наличия артефактов, было бы, конечно, неразумно. Но если нельзя выделить определенную закономерность в распределении хроматина, то невозможна и определенная формулировка характера ноля внутри ядра. Поэтому, если вообще задаться целью сформулировать воздействие изменившегося актуального поля на внутриядерное поле, распределение хроматина в последнем нужно рассматривать в общей форме как чисто статистическое.
Приходится поэтому ограничиться представлением, что поле источника под влиянием поля соседнего источника приобретает некоторый градиент с максимумом в дистальпом (от промежутка между источниками) направлении.
Из этого вытекает, что полярность актуального поля в клетке с двумя источниками выражена значительно более резко, чем можно было бы заключить на основании чисто геометрического построепия.
НЕРАВНОВЕСНЫЕ МОЛЕКУЛЯРНЫЕ КОНСТЕЛЛЯЦИИ
Основное положение теории поля, согласно которому некоторая часть энергии возбуждения молекул переходит в поле в направленную кинетическую, приводит к двум последствиям.
Во-первых, по крайней мере, некоторые категории свободных молекул отклоняются в живых системах в своем пространственном распределении от чисто статистического, т. е., другими словами, в живых системах необходимо признать некоторую степень Молекулярной упорядоченности и пе связанных друг с другом элементов.
Во-вторых, и это имеет, быть может, не меньшее зна-чепие, в поле подвергаются деформации крупные и сравнительно менее подвижные молекулярные комплексы, от-дёльпыё звенья которых (например, мономеры) находятся на высоких энергетических уровнях.
Если такой комплекс, например длинная молекулярная цепь, обладает свойствами общего энергетического уровня, то при более или менее равиомерпом распределении энергии возбуждения можно допустить, что деформация заменяется определенной ориентировкой всей цепи.
