Оптическая галография - Кольер Р.
Скачать (прямая ссылка):
8.2. LEITH Е. N., UPATNI- Улучшение разделения голо-EKS J., Journ. Opt. Soc. графических изображений с Amer., 53, 1377 (1963). помощью полного отражения.
ЛИТЕРАТУРА
259
8.4. STETSON К. A., Appl. Phys. Lett., И, 225 (1967).
Метод получения голограмм с использованием полного внутреннего отражения света.
8.5. LEITH Е. N., UPATNI-EKS J., Journ. Opt. Soc. Amer., 57, 975 (1967). Получение голограмм с помощью систем, создающих ахроматические полосы.
8.6. BURCKHARDT С. В., DO-HERTY Е. Т., Appl. Opt., 7, 1191 (1968).
Использование внеосевого опорного пучка для получения голограмм с несущей частотой.
8.7. LEITH Е. N., UPATNI-EKS J., Journ. Opt. Soc. Amer., 54, 1295 (1964). Восстановление волнового фронта при диффузном освещении и для трехмерных объектов.
8.8. MEIER R. W., Journ. Opt. Soc. Amer., 57, 895 (1967). Оптические свойства гологра-фических изображений.
8.9. ROTZ F. В., FRIESEM А. А., Appl. Phys. Lett., 8, 146 (1966).
Голограммы, формирующие непсевдоскопические действительные изображения.
8.10. BURCKHARDT С. В., COLLIER R. J., DOHER-TY Е. Т., Appl. Opt., 7, 627 (1968).
Получение и инверсия псевдо-скопических изображений.
8.11. RIGDEN J. D., GORDON Е. I., Proc. IRE, 50, 2367 (1962).
Эффект зернистости при освещении рассеянным светом лазера.
8.12. ROSEN L., Appl. Phys. Lett., 9, 337 (1966).
Получение голограмм сфокусированных изображений с протяженными источниками.
8.13. STROKE G. W., Phys. Lett., 23, 325 (1966).
Восстановление в белом свете голографических изображений с помощью пропускающих голограмм, зарегистрированных с обычными сфокусированными изображениями и осевым опорным пучком.
8.14. VANDER LUGT A., IEEE Trans., Inform. Theor., IT-10, 139 (1964).
Обнаружение сигнала с помощью комплексной пространственной фильтрации.
8.15. THOMPSON В. J., WARD J. H., ZINKY W., Appl. Opt., 6, 519 (1967). Применение голографическо-го метода для анализа размеров частиц.
8.16. LUKOSZ W., Journ. Opt. Soc. Amer., 58, 1084 (1968). Теория голографического изображения, основанная на рассмотрении эквивалентной линзы.
8.17. URBACH J. С,MEIERR. W., Appl. Opt., 8, 2269 (1969). Свойства и ограничения регистрирующих материалов ? используемых в голографии.
8.18. KOGELNIK H., Proc. Symp. Modern Opt., ed. J. Fox, New York, 1967, p. 605.
Отклик при восстановлении и эффективность голографических решеток.
8.19. WESTMAN Н. Р. (ed.), Reference Data for Radio Enge-neers, 4th ed., Internat. Telephone and Telegraph Corp., 1956, p. 1019.
8.20*. TANNER L. H., Journ. Sei. Inst., 43, 81 (1966). Некоторые применения голографии в механике газовых потоков.
8.21*. АН ГО А., Математика для электро- и радиоинженеров M., 1965.
17*
Глава У
ДИФРАКЦИЯ СВЕТА НА ОБЪЕМНЫХ ГОЛОГРАММАХ
Отклик элементарной объемной голограммы при ее освещении когерентным излучением можно рассматривать с точки зрения теории связанных волн. Однако, прежде чем применить эту теорию, воспользуемся пространственно-частотными представлениями, введенными в гл. 5, чтобы понять, как образуется элементарная объемная голограмма, и вывести аналитические выражения, описывающие ее дифракционную периодическую структуру.
§ 1. Голограмма, образованная двумя плоскими волнами
Рассмотрим две плоские волны единичной амплитуды, распространяющиеся в плоскости yz. Проникая в регистрирующую среду, они интерферируют (фиг. 9.1). Согласно закону Снеллиуса,
где п — показатель преломления регистрирующей среды. Здесь Q8 и Qn — углы мея^ду направлениями распространения волн и осью z в воздухе, a i|)S и г|)я — соответствующие углы в регистрирующей среде. Как и в гл. 3, § 1, мы начнем со сложения комплексных амплитуд плоских волн в среде и затем, чтобы найти интенсивность, умножим результирующую комплексную амплитуду на комплексно-сопряженную ей величину. В результате получаем следующее выражение для комплексной амплитуды в среде:
а (у, z) = ехр [—i2n (t]S y + ?gz)] + ехр [—i2n (x\Ry + ?Hz)]
aa* = I = 2 + 2 cos 2я [(4S - т]н) у + (?s - Ы z], (9.2)
sin Qg _ sin Qn
Sin tyS sin
= n
(9.1)
и
где
T]S =
sin lf)s
(1—^1)1/2 I
sin IpR
I
(1--^4?)1/* X
[из (5.146)]
[из (5.16)]
— длина волны в среде.
§ 1. ГОЛОГРАММА, ОБРАЗОВАННАЯ ДВУМЯ ПЛОСКИМИ ВОЛНАМИ 261
Предположим сначала, что среда обладает фоточувствительностью только в одной плоскости z — Z1 = const. В этой плоскости второй член в аргументе косинуса в (9.2) (^8 — ?H ) Z1 представляет собой постоянную добавку к фазе и его можно полончить
Воздух
ФИГ. 9.1.
Образование элементарной голограммы.
равным нулю. Оставшееся слагаемое соответствует фазовому члену, определяющему частоту интерференционных полос в направлении у:
1 Sin Ib« — Sin /а о\
где dy — расстояние между соседними максимумами косинусои-дального распределения интенсивности в интерференционных полосах в направлении оси у. Поскольку распределение интенсивности, описываемое формулой (9.2), не зависит от х, максимумы интенсивности полос располагаются на лежащих в плоскости z — Z1 линиях, параллельных оси х и находящихся на расстояниях dy друг от друга. Формула (9.3) дает связь между dy, длиной волны и направлениями волн в среде. Аналогичная формула справедлива и для соответствующих величин вне регистрирующей среды, т. е. в воздухе. Это нетрудно показать, используя закон Снеллиуса:
