Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
В отличие от светильников с лампами накаливания осевой защитный угол уос светильника с лампой типа ДРЛ значительно
расходится с абсолютным защитным углом y- Например, при y<,c = 30° и .0=0,7 м защитный угол у=7°. Следует сказать, что для ламп типа ДРЛ можно значение у сделать несколько меньшим, чем у светильников с лампами накаливания. Это объясняется малой яркостью нижней части лампы типа ДРЛ, попадающей в поле зрения. Если принять значение у для светильников с лампами типа ДРЛ таким же, как и для светильников с лампами накаливания, то осевые защитные углы уос станут больше 35 и даже 45°, что приведет к очень большим размерам зеркальных отражателей. Поэтому ГОСТ па величину защитного угла у должен предусматривать разные значения для разных типов светильников.
2. Теплотехнический расчет ведется исходя из теплового режима лампы типа ДРЛ (см. гл. 3). При соответствии расчетной температуры и заданной оценка выбранных фо, r0, Yoc производится по допустимым габаритным размерам светильника (см. П.5.1).
3. Расчет масштабного коэффициента М делается по методике, изложенной для больших СТ.
4. Вследствие больших угловых размеров СТ ламп типа ДРЛ поверхность отражателя для них выбирается гладкой. При этом для глубокоизлучателя (допуская отражение светового потока на лампу) удобно верхнюю часть отражателя сделать параболоидной и заполнять необходимую КСС в районе малых углов а наложением зональных.
Величина параболоидной части примерно определяется значением /o=pLcpjT(X2n—Хо2), откуда
^'n = ]/V(pZ.cPn) + ^o' <5-56)
где Х0, Хп — координаты точек Мй> Ма (рис. 5.48), лежащих на границах параболоидного пояса; Lcp — средняя яркость лампы типа ДРЛ.
Рис. Г).48. К расчету границ параболоидной части отражателя
280
Зная Хп, находят угол <рп, ограничивающий параболоидную часть отражателя, используя уравнение параболы в полярных координатах (4.1):
<Р„ = 2 arctg [XJr0 (1 +cos<p0)l- (5.57)
Значение угла фп позволяет определить количество зон пп= =фп/Аф, заключенных в параболоидпой части.
Далее от зоны фи отражатель может работа п. по схеме А (рис. 5.49, а), заполняя необходимую КСС стыковкой зональными кривыми при большем угле излучения светильника (КСС типа Г). При малом угле излучения (КСС типа К2, КЗ) после параболоидной части (1) целесообразно взять одну зону (2) с большим разворотом осевых лучей Да=аср для сопряжения двух частей отражателя— параболоидной с нижней (5), представляющей собой параболический .тор, посылающий осевые лучи параллельно направлению, ориентируемому углом аСР (середина незаполненной части КСС). Заполнение необходимой КСС при такой оптической схеме отражателя показано на рис. 5.49, б (кривые 1, 2), где арабскими цифрами в индексе обозначены номера зон трех частей отражателя.
Рис. 5.49. Глубокоизлучающий отражатель, состоящий из двух параболических частей (а) и схема заполнения необходимой КСС (6)
5. Расчет диффузно рассеянного светового потока Ф" силы света 1а" (5.54) и (5.55).
6. Расчет кривой силы светильника
/.св = /.+/л. + С (5.58)
где /л« — сила света лампы типа ДРЛ, видимой через световое отверстие (см. рис. 5.34, кривая 2).
7. Расчет светового потока фсв по КСС светильника /св(а) и его КПД.
281
Расчет широкоизлучающего светильника с лампой типа ДРЛ. В этом случае следует иметь значительный поток, попадающий на лампу, что означает большую экранировку изображения колбой лампы для больших углов а и ограничение значения максимальной силы света. Поэтому необходимо брать большие диаметры отражателей.
Более эффективным является широкоизлучающий светильник с лампой типа ДРЛ, зеркальный отражатель которого имеет несколько элементов. Действительно, анализируя оптическую схему отражателя (см. рис. 5.47), можно сделать заключение, что часть отражателя, работающая по схеме В, не может работать по направлению больших углов а, так как отраженный ею поток снова упадет на отражатель. Часть отражателя, работающая по схеме А, тоже нерациональна, так как по направлению аШах, ориентирующему максимальную силу света, она заслоняется лампой.
Рис. 5.50. Оптическая схема зеркального широкоизлучающего отражателя, состоящего из двух элементов
Рис. 5.51. Вид светлой части зеркального отражателя из двух элементов
Поэтому составим отражатель из двух элементов. Первый элемент (фоь гоь г*i) представляет собой параболический тороид, его профильная кривая имеет ось, не пересекающую ось OZ и наклонную под углом атах к оси вращения OZ (рис. 5.50). Этот элемент посылает отраженные осевые лучи параллельно оси профильной параболы от оптической оси и осуществляет максимально возможную концентрацию по направлению аШах- Светлая часть этого элемента не заслоняется нижележащим элементом.
Второй элемент имеет начальные параметры (фоо2. гВ2, гк2) такими, чтобы световое отверстие первого элемента не заслонялось. Верхние зоны второго элемента отражателя работают по схеме А под углами а, необходимыми для заполнения КСС. Нижняя часть элемента может быть также параболическим тороидом с профильной кривой, имеющей ось, пересекающую 02 (рис. 5.50). Таким образом, по направлению а поверхность отражателя создает увеличенное изображение, не заслоненное ни частями отражателя, ни лампой (рис. 5.51).
