Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
Обоснование значений г0, фо, Уос делается исходя из сформулированных выше положений. Расчетная опенка температуры отражателя по выбранным его геометрическим параметрам делается для окончательного обоснования выбранных значений r0, qr0, уос в соответствии с техническим заданием на габаритные размеры светильника.
Выбор типа зеркальной поверхности. В зависимости от формы и размеров СТ заданного источника света может быть выбрана зеркальная поверхность гладкая, волнистая плавная, с оптически независимыми элементами, имеющими кривизну, и плоскими. Гладкую поверхность, самую простую в технологическом отношении, рекомендуется выбирать при относительно больших сплошных светящих телах (2|>10°) несложной формы (цилиндр, эллипс). Поверхности гладкие, волнистые и с оптически независимыми элементами, более трудные в изготовлении, выбирают в случае СТ сложной несплошной формы, когда нужно иметь его полное изображение или рассеять световой поток в больших телесных уг-
267
лах преимущественно по направлению, ориентирующему максимальную силу светильника.
Расчет масштабного коэффициента и определение необходимого потока отражателя по заданной КСС. В том случае, когда КСС задана в условных единицах, масштаб этой кривой зависит от светового потока, излучаемого светильником. При выбранных фо и -уос и заданных коэффициентах р и т (для светильника с защитным стеклом) масштабный коэффициент М рассчитывается исходя из равенства светового потока светильника Фсв (лм) и потока, соответствующего заданной КСС Ф'св (условные единицы) М—ФСЪ1Ф'СЪ. Представив поток Фсв в виде суммы, величину М можно определить из следующего выражения:
М = (Фя3-\-рФ9)Х/Ф’св. (5-46)
где Фаз—поток лампы в пределах заданного угла излучения, который может быть меньше угла излучения проектируемого светильника; рФф — поток, посылаемый отражателем светильника (рассчитывается по потоку источника Фф, падающему на отражатель, для которого известен угол охвата фохв^= (904"Yoc фо).
В том случае, когда наименьший размер СТ источника /<10г0, можно считать его силу света для г>г0 постоянной. При этом световые потоки Фаи и Фф рассчитываются обычным способом по кривой силы света источника /л(а) с помощью зональных телесных углов:
00+ТОС а-ая
'I'. ^ Ф1„=2/«Ди)- (5-47)
if О я=0
Современные лампы типа ДРЛ, ДРИ, ДНаТ имеют СТ таких размеров, что для расчета световых потоков пользоваться выражениями (5.47) нельзя, так как значения силы света здесь неопределенны и кривая /л (а) лампы на таких расстояниях недействительна. В этом случае световой поток Фф должен рассчитываться по средней освещенности Е различных зон отражателя:
_
Е] — \чьЬс), <5-48)
где Дш— проекция телесного угла, охватывающего СТ из средней точки зоны; ДА,- — площадь поверхности зоны отражателя.
Расчет потока Фф по уравнению (5.47) достаточно трудоемкий, а при сложных формах СТ и трудно осуществим. Поэтому удобно найти методику, использующую КСС источника и выражение (5.47). Косвенное использование КСС крупногабаритных СТ можно обосновать следующими соображениями. Если заслонить лампу аб-
268
солютно поглощающим экраном (р=т=0) в пределах угла охвата отражателя от фо до фк=90+'уос, т0> фотометрируя такое устройство, мы можем снять КСС заслоненной лампы (рис. 5.34). Рассчитывая по (5.47) световой поток (Фл„ + Ф«.) и вычтя его из полного потока лампы, получим поток лампы, падающий на отражатель Ф? = ФЛ — (Фли + Ф^) Попутно рассчн I ынаегся поток лампы, выходящий из светового отверстия ф.,„, поток же попавший в зону
держателя, считается полностью поглощенным деталями светильника. Поток Фф может быть рассчитан непосредственно, если в выражении (5.47) брать затененные силы света У:,ат, находящиеся между КСС незатененной лампы (рис. 5.34, кривая 1), я затененной лампы (кривые 2 и 3). КСС лампы, светящей через световое отверстие (рис. 5.34, кривая 2), используется в дальнейших расчетах.
КСС ламп, не затененной экраном (рис. 5.34, кривые 2, 3), рассчитывается с помощью коэффициента затенения:
где .4аНЗ — площадь проекции на плоскость, перпендикулярную направлению а части лампы, не затененной отражателем (рис. 5.35); ^ла — площадь проекции полной поверхности лампы на ту же плоскость.
Понятно, что при расчете Канз пользуются средней яркостью светящего тела. При этом силы света лампы, светящей через световое отверстие (рис. 5.34, кривая 2), 12а=1лаКат и горловины отражателя /за = /л<ДФнз (рис. 5.34, кривая 3).
Расчет масштабного коэффициента позволяет уточнить значение КПД светильника т] = (Фаз+рФФ)т/Фл-
В том случае если КСС задана (кд), то задача заключается в том, что при выборе фо, \ос числитель выражения (5.46) должен быть равен Фсв, рассчитанному по заданной КСС /св(а). Если последняя достаточно узка, то фактическое значение Фсв будет большим [учет светового потока, излучаемого в пределах угла (90—¦
Рис. 5.34. Кривые силы света лампы ДРЛ, не затененной отражателем
Рис. 5.35. К расчету коэффициента затенения К пз
а
(5.49)
269
—Yoc)—а3]. Расчет Фаз и Фф производится в этом случае так же, как и при определении масштаба КСС (условные единицы).
