Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Третья зона — аккрец. колонна (AK) между поверх-востью белого карлика н аккрец. потоком (рис. 2) — является осн. источником излучения П., доминирующим над излучением звёздных компонентов. Аккрец.
г ~ IO4Zf 2мИССИ0ННЫв линии
T-YHiK Жесткое рентгеновское излучение
Циклотронное
излучение
T-IO6Zf Мягкое рентгеновское излучение
T ~ IO5Zf
////////¦ h Ш//
Аккреционный поток „спагетти"
Ударная волна
Аккреционная колонн*
гут быть объяснены этны механизмом, известны как феномен «нойзара».
Эволюция П., как и др. КП, определяется в оси. потерей момента нмпульса системой за счёт гравнтац. излучения (см. Гравитационные волны) и, возможно, магн. звёздного ветра.
Лит.: Ritter H., Catalogue of cataclysmic binaries, Iow-таи X-ray binaries and related objects, 5 ed., «Aatron., Astro-pbys. Suppl.», 1990, T. 85, p. 1179- Frank J., The evolution of magnetic cataclysmic variables, MUncb., 1985; Lamb D.Q., Recent developments In the theory of AM Her and DQ Her stars, в кн.: Cataclysmic variables and lowmass X-ray binaries, Dordrecht — (a.o.]t 1985, p. 180; Llebert J., Stockman II. S., Tbe AM Herculie magnetic variables, там же, p. 151; Andronov I. L .,On the mechanism of the «Noisar» phenomenon in magnetic close binary systems, «Astron. Nachr.», 1987, Bd 308. S. 229; его же, «Swinging dipoles» in magnetic close binary stars, «Astrophye. Space Sci.», 1987, v. 131, p. 557; В о й x a t-c к а я H. Ф., Тесные двойные системы типа AM Геркулеса. Обзор наблюдательных данных, «САО АН СССР*, 1989, № 43.
И. Л. Андронов.
ПОМЕРАНЧУКА. ТЕОРЕМА в физике высоких энергий — устанавливает асимптотич. равенство полных сечеиий (сгдолн) взаимодействия частиц а и античастиц а с одной и той же произвольной мишенью Ь в пределе, когда энергия Z частиц стремится к бесконечности;
аЬ аЪ
а (Z) j о поля
ІІШ ( “>оо V
(1)
„Полярная шапка*
•Ось вращеми)
Магнитная ось
Ряс. 2. Схематическое изображение основных источников измерения поляра.
воток, движущийся вблизи белого карлика со скоростью неск. тысяч км/с, сталкивается с плазмой в AK тормозится, образуя ударную волиу. В процессе дальнейшего падения плазма охлаждается от IO8 до IO1 К за счёт реитг. тормоаного н оптнч. циклотронного излучения. Возможно также протекание термоядерных реакций у основания AK. Полная мощность далучения AK может достигать IOae—IOa7 Вт.
Высота (над поверхностью белого нарлнка) фронта ударной волны может изменяться с характерным време-, цей порядна иеск. секунд, что может объяснить наблюдаемую быструю переменность П. Кроме того, MO-тут существовать ещё 5 типов нестабильности, связанных с возможными неоднородностями трёхмерной AK.
; Под воздействием приливных сил и уагн. поля облака илазмы, истекающеи иа звезды-с пути ина, вблизи бело-¦ Jp карлика приобретают форму «спагетти», длина к-рых в ~10* раз превышает их толщину. При столкновении е ударной волной в каждом из «спагетти» могут возни-•адть квазнпериодич. колебания струнтуры, продолжающиеся десятки секунд (время «пролёта» отд. ’^спагетти» иа расстояние, равное его длине). Наблю-'Даемые быстрые изменения блеска ряда П., к-рые Mo-
П. т. основана иа свойствах аналитичности и перекрёстной симметрии (кроссинг-симметрии) амплитуд рассеяния, к-рые вытекают из общих принципов квантовой теорий поля, а также иа естеств. физ. предположениях: 1) амплитуды T(Z) ие являются осциллирующи-
X ^ оч I- Re tW п
ми- ф-циями при 2) - О
прн Z со (Zfi — энергия лорядка энергии покоя рассеиваемой частицы).
Эта ,теорема сформулирована И. Я. Помераичуком в 19i58 [1] при следующих предположениях; взаимодействия адронов при высоких энергиях имеют дифракц. характер, амплитуды процессов упругого рассеяния являются преим, .мнимыми, полные сечения взаимодей-аЪ
CTBйя а (Z) стремятся к пост, пределу при Z-» оо.
ПОЛИ
В этом случае, равенство (1) можно сформулировать как утверждение о том, что разность полных сечеиий
взаимодействия частиц и аитнчастиц До = ^ (/) —
ab полн
— а (Z) стремится к нулю с ростом энергии. Пос-
ПОЛИ
ледующие. эксперим. дариые показали, что полные
сечения взаимодействия адроиов растут с увеличением
энергии. Однако равенство (1) остаётся справедливым и
аЬ
В случае растущих полных сечеиий. Если о —» оо при
ПОЛ»
Z-* оо, то предположение 2 может быть доказано исходя из аналитичности и унитарности условия. П. т. исторически явилась первой из асимптотических теорем, к-рые следуют иа весьма общих свойств релятивистской иваитовой теории.
Общий метод доказательства П. т. для растущих полных сечений взаимодействия [2], а также её обобщение на дифференц. сечения процессов, связанных соотношениями кроссинг-симметрии, разработаны в [3—5]. Поназаио, что в предположении об отсутствии осцилляций амплитуд рассеяния при Z —* оо днффе-ренц. сечеиця упругого рассеяния частиц и античастиц при фиксиров. значениях квадрата переданного 4-импульса t стремятся к одинаковому пределу с ростом Z:
do“b doab (/,<)
ynp j ynp
dt
dt
