Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Лит.: Поливанов К. М., Ферромагнетики, М.—Л., 1957; Вонсовск ий С. В., Магнетизм, М., 1971.
А. С. Ермоленко.
РЭЛЁЯ ИНТЕРФЕРОМЕТР — CM. Интерферометр Рэлея.
РЭЛЕЯ КРИТЕРИЙ — условие, введённое Дж. У. Рэлеем (J. W. Rayleigh), согласно к-рому изображения двух близлежащих точек можно видеть раздельно, если расстояние между центрами дифракц. пятеи каждого нз изображений не меньше раднуса первого тёмного дифракц. кольца. Подробнее Cm. в ст. Разрешающая способность.
РЭЛЕЯ ЧИСЛО — подобия критерий, характеризующий отношение потока тепла в жидкости или газе за счёт подъёмной (архимедовой) силы, возникающей вследствие неравномерности поля темп-ры у поверхности тела, к теплопроводности среды; Р. ч.
Ra=gl9$AT/va,
где g — ускорение свободного падения, I — характерный размер, р — температурный коэф. объёмного расширения среды, AT — разность темп-p поверхности тела и среды, V — коэф. кинематич. вязкости, а — коэф. температуропроводности среды. Р. ч. представляет собой, по существу, произведение Грасгофа числа и Пранд тля числа:
Ra=Gr-Pr.
Смысл введения Р. ч. наряду с числом Грасгофа прн рассмотрении свободноконвективного теплообмена связан с тем обстоятельством, что, как показывают численные решения ур-ний вязкой теплопроводной среды и прямые эксперим. исследования, дли газов и неметалл ич. жидкостей безразмерный коэф. теплообмена — Нусселътачисло (Nu) —определяется именно произведением чисел Грасгофа и Прандтля, т. е.
Nu=f(Ra).
В большинстве случаев такая зависимость имеет вид степенной ф-цин Nu = cRan. При этом показатель степени п зависят от режима течения в среде, опре де*
ляемого Р. ч., а коэф. с также от геометрии рассматриваемой системы. Р. ч. широко используется при описании процессов тепломассопереноса, происходящих на борту космич. аппаратов при орбитальном полёте, т. е. в условиях микрогравитации.
Лит.: Теория теплообмена. Терминология, М., 1971;
Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике. М., 1975. Н. А. Анфгиков.
РЭЛЕЯ — ДЖЙНСА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ — закон распределения энергии в спектре излучения абсолютно чёрного тела в зависимости от темп-ры:
uv=(8nv*/<?3)W,
где uv — плотность излучения на частоте v. Р.— Д. з. и. выведен Дж. У. Рэлеем (J. W. Rayleigh) в 1900 из классич. дредставлеиий о равномерном распределении энергии по степеням свободы. В 1905—09 Дж. Джинс (J. Jeans), применив методы классич. статистич. физики к волнам в полости, дришёл к той же ф^ле, что и Рэлей. Р.— Д. з. и. хорошо согласуется с экспериментом лишь для малых V (в ДВ-области спектра). С ростом V энергия излучения ПО Р.— Д. 3. и., вопреки опыту, должна неограниченно расти, достигая чрезвычайно больших значений в далёкой УФ-области спектра (т. н. УФ-натастрофа). Распределение энергии в спектре абсолютно чёрного тела, справедливое для всего спектра, получается только на основе квантовых представлений и описывается Планка законом излучения, частным случаем к-рого и является Р.— Д. з. и. Применяют Р.— Д. з. и. при рассмотрении ДВ-излучения, когда не требуется высокая точность вычислений.
Лит.: П л а н к М., Теория теплового излучения, пер. с нем., Л,—1935; Борн М., Атомная физика, пер. с англ., 3 изд., М., 1970. М. А. Елъяшевич,
CABAP — устаревшая единица частотного интервала. Названа в честь Ф. Савара (F. Savart). 1 С. равен частотному интервалу с таким отношением Lffi граничных частот, что Ig fjfi = 0,001; при зтом/2//і = 1,0023.
I С.= 3,32-IO-3 октави — 3,98 цента. Применяется для измерения интервалов высоты звука.
САДОВСКОГО ЭФФЕКТ — возникновение вращат. механич. момента у тела, облучаемого эллиптически поляризованным светом. Как показал впервые А. И. Садовский (1888), эллиптически поляризованная световая волна обладает моментом импульса, плотность потока к-рого в вакууме равна: M = |[1ЗД]| = Iq/ы, где I — яркость светового пучка (модуль вектора Пойнтинга), q — степень эллиптичности (см. Стокса параметр и), о) — угл. частота световой волны, E — напряжённость её электрич. поли, А — вектор-потенциал эл.-магн. поля волны. С квантовой точки зрения существование момента импульса световой волны связано с тем, что при эллиптнч. поляризации вероятности ориентации спина фотона в направлении его движения и навстречу ему не одинаковы (для одного фотона M = й/2я). Величина С. э. очеиь мала. Так, для видимого света (о> = 4-IO18C-1), поляризованного по кругу (q — 1) и по яркости равного яркости прямого света Солнца,
M — 3-Ю-111 дин/см. Для поляризованных по кругу сантиметровых волн (to — 1010c_1) M — IO-3 дин/см при / = 1 Вт/сма. Несмотря на это, С. э. наблюдался экспериментально как для видимого света, так и для сантиметровых волн. Особенно большую роль С. э. играет в процессах излучения и поглощения света атомами и ... молекулами, где его существование в значит, степени “tUD
СЛДОВСЖОГО
САМАРИЙ
определяет правила квантования (напр., правила Бора, CM. Атомная физика).
С теоретич. точки зрения, существование С. э. позволяет применить к явлениям взаимодействия зл.-маги. волн с веществом закон сохранения момента количества движения.
