Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Р. с достаточной точностью подчиняются Больцмана статистике. Благодаря наличию «щели» вклад Р. в термодинамич. ф-ции 4He экспоненциально падает при понижении темп-ры. Напр., число Р. в единице объёма N, ротонный вклад в теплоёмкость с и плотность нормальной компоненты рп равны
N=
р ехр (—А/Т); с=п(3/4+Л/7Ч-Л2Га),
о
Рп=(Ро/ЗГ)п.
При темп-pax T > 0,8 — I К вклад Р. в термодинамич. ф-ции превышает вклад фононов. Два Р. с противоположно направленными импульсами образуют связанное состояние — биротон (орбитальный момеит L= 2, энергия связи SJk ж 0,25 К), обнаруженное в экспериментах по комбинационному рассеянию света.
400 Нагретые тела, помещённые в жидкий 4He, испускают
Р. я фонолы, что позволяет создавать нанравл пучки Р. я ясследовать рассеяние Р. друг на друге.
Лит. CM. при ст. Сверхтекучесть. Л. П. Питаевский^'
РОТОР (от лат. roto — вращаю) (вихрь) — одна из ос&' операций векторного анализа, сопоставляющая векторному полю в(г) др. векторное поле rot а (используются; также обозначения [v<»h curl о). Если точка г задана своими декартовыми координатами, г = {zlt za, а вектор а — своими компонентами, a = {at, аа, то rote имеет компоненты
( dat даг да, да, даг Oai Ї
I Oxt дха ’ бJc, дхх * 6*1 дхш J ’
Согласно Стокса формуле, Р. векторного поля определяет его циркуляцию вдоль произвольной замкну-той кривой. Если а — распределение скоростей в движущейся жидкости, то значение вектора rot а в каждой точке совпадает с вектором угл. скорости вращения бесконечно малого элемента жидкости, включающегй эту точку. Операция Р. обладает след, свойствами:
rot (а+6)= rot в+rot Ь, rot (фв)=ф rot в—[в grad ф], rot grad <р=0, divrot«=0.
Если rot а = 0, то векторное поле а наз, безвихревми или потенциальным. В этом случае существует скалярное полеф (потенциал поля о), такое, что а —grad ф, его можно выразить через объёмный интеграл ф = JdVdiv в/4лг, где г — расстояние от элемента объёма dV до точки, в к-рой разыскивается значение поля <р. м. в. Менский.
РОУЛАНДА ОПЫТ — доказал, что конвекционный ток свободных зарядов иа движущемся проводнике по своему магн. действию тождествен с током проводимости в покоящемся проводнике. Этот опыт, поставленный Г. Роуландом (Н. Rowland) в 1878, сыграл важную роль в подтверждении ур-ний Максвелла для движущихся сред (см. Электродинамика движущихся сред) и справедливости частной (специальной) относительности теории (ОТ) применительно к эл.-маги. явлениям.
Согласно частной ОТ, при переходе от одной ииер-циальной системы отсчёта к другой плотности зарида (р, р') и тока (У, У) преобразуются след, образом:
>,! =V ( ij +Р'«); ІL=J1 ; p=v(P/+«/7e2), (I)
где у = l/V^l—P2, P = и/с\ иештриховаиные величины У и р относятся к лаб. системе координат, штрихованные U’t P*) — к системе, движущейся относительно лабораторной с пост, скоростью и = сР; индексами || и J. обозначены компоненты векторов, направленные соответственно по к и перпендикулярно ей. При малых и, и < с (Y = 1) соотношения (1) принимают внд
;»/'+р'««/'+ри; р=р'4-м//с2лф'-|-||;/са. (2)
Первое равенство показывает, что если в системе покоя заряда р' в проводнике имеется ток проводимости, т. е. У = /пров, то при движении такого заряж. проводника в лаб. системе дополнительно к этому току появляется КОНВЄКЦ. ТОК Усвоб = ри свободных зарядов с плотностью р = Рсвоб- Этот коивекц. ток наблюдался и измерялся в Р. о. Полный той был равен
Іполн—Іпров+Ісвобі Ісвоб — Рсвоб **•
(3)
Из второго равенства в (2) следует, что перемещение с пост, скоростью и незаряженного (p' = 0) проводника с током (У ~ іпров) приводит к появлению на нём в лаб. системе заряда с плотностью р ~ MjnpoB/c2. Это ещё одно важное следствие теории относительности.
Схема Р. о. состояла в следующем. Диэлектрич. диск (иа эбонита илн стекла) с позолоченными боковыми по-
верхностямн вращался вокруг своей осн между заземлёнными обкладнамн конденсатора; на боковую поверхность диска наносились заряды, и их действие прн вращении диска обнаруживалось с помощью чувствит. маги, стрелки. Опыт показал, что отклонение стрелки пропорц. нанесённому за р иду [т. е. величине рСВОб в
(3)] и угл. скорости вращения (величине и); при изменении знака заряда или направления вращения днска на обратное отклонение магн. стрелки также меняется на противоположное.
Лит.: T а м м И. E., Основы теории электричества, 10 изд., М., 1989; А б р а г а м М., Беккер Р., теория электричества, пер. с нем., т. 2 — В ей к ер Р., Электронная теория, Л.— М., 1941; Франкфурт У. И., Специальная и общая теория относительности, М., 1968; МееровичЭ. А., Мейе-рович Б. Э,, Методы релятивистской электродинамики в электротехнике и электрофизике, М., 1987. С. Я. Столяров.
РОША ПОЛОСТЬ — см. Полость Роша.
РОША ПРЕДЁЛ — расстояние от планеты (звезды) до её спутника, ближе к-рого спутник разрушается приливными силами. При движении спутника по орбите вокруг планеты (звезды) сила её притяжения, действующая на элемент спутника, компенсируется центробежной силой только в его центре масс. Во всех др. точках спутника такого равенства иет, что и обусловливает приливную силу.
