Фоторефрактивные кристаллы в когерентной оптике - Петров М.П.
Скачать (прямая ссылка):
5.28. Пенчева Т. Г., Петров М. П., Степанов С. И. Дифракционная эффективность анизотропных голограмм в LiNbO3//ABT0MeTpHH. 1980. № 1. С. 122—126.
5.29. Feinberg J., Hellwarth R. W. Phase-conjugating mirror with continuous-wave gain//Opt. Lett. 1980. Vol. 5, N 12. P. 519—521.
5.30. Marrakchi A. .Johnson R. V-, Tanguay A. R., Jr. Polarization properties of photorefractive diffraction in electrooptic and optically active sillenite crystals (Bragg regime)//J. Opt. Soc. of Amer. B. 1986. Vol. 3,
102
N 2. P. 321—336; Apostolidis A. G. Polarization properties of phase volume gratings recorded in a Bi12SiO20 crystal for two transverse configurations//Ele-ctro-optic and photorefractive materials/Ed. by P. Gflnter. Berlin etc.: Springer, 1987. P. 324—338; Pauliat G., Roosen G. Theoretical and expermental study of diffraction in optically active and linearly birefringent sillenite cry-stals//Ferroelectrics. 1987. Vol. 75, N 1—2, P. 281—294.
5.31. Huignard J. P., M icheron F. M. High-sensitivity read-write volume holographic storage in Bi]2SiO20 and Bi12GeO20 crystals//Appl. Phys. Lett. 1976. Vol. 29, N 9. P. 591—593.
5.32. Степанов С. И., Шандаров С. М., Хатьков Н. Д. Фото-упругий вклад в фоторефр активный эффект в кубических кристал-лах//ФТТ. 1987. Т. 29, № 10. С. 3054—3058; Stepanov S. I., Petrov М. Р., Sochava S. L. Optical oscillators and phase conjugators using photorefractive Bii2TiO20//Ferroelectrics. 1989. Vol. 92. P. 199—204.
5.33. Marrakchi A., Huignard J. P., Gflnter P. Diffraction efficiency and energy transfor in two-wave mixing experiments with Bi12SiO20 cry-stals//Appl. Phys. 1981. Vol. 24. P. 131—138.
5.34. Herriau J. P. .Huignard J. P., Aubourg P. Some polarization properties of volume holograms in Bi12SiO20 crystals and applications//Appl. Opt. 1978. Vol. 17, N 12. P. 1851—1852.
5.35^ Пеичева Т. Г.,Степанов С. И. О знаке подвижных носителей тока в кубических фоторефрактивных кристаллах Bi12(Si, Ge, Ti) О20//ФТТ. 1982. Т. 24, № 4. С. 1214—1216.
5.36. Partovi A.,Carmire Е. М.,Cheng L.J. Enhanced beam coupling modulation using the polarization properties of photorefractive GaAs//Appl. Phys. Lett. 1987. Vol. 51, N 5. P. 299—301.
5.37. Voit E., Z a 1 d о С., Gflnter P. Optically induced variable light deflection by anisotropic Bragg diffraction in photorefractive KNb03//0pt. Lett. 1986. Vol. 11, N 5. P. 309—311.
f
Глава 6
ОСНОВЫ ДИНАМИЧЕСКОЙ ГОЛОГРАФИИ
Рассматриваемые в этой книге ФРК относятся к динамическим голографическим средам. Это означает, в частности, что записываемые в них голограммы (так называемые динамические) не требуют специальных процедур проявления и могут наблюдаться с помощью вспомогательного считывающего светового пучка непосредственно в процессе их записи. Подобный, несколько ограниченный подход был характерен для первых работ [6.1—6.3], в которых для описания динамических голограмм в ФРК использовались характеристики, введенные ранее для традиционных статических голограмм: дифракционная эффективность т], чувствительность S и др.
Поворотным моментом в развитии понятия динамической голограммы явилось осознание того важнейшего факта, что в динамической голографической сред^ записывающие световые пучки сами испытывают дифракцию на записываемой голограмме. Последнее, в частности, существенным образом меняет весь процесс голографической записи, поскольку записываемая голограмма, оказывая влияние на записывающие пучки, изменяет ход своей дальнейшей записи и т. д. Вместе с этим наличие таких эффектов позволяет рассматривать динамические голографические среды как частный случай нелинейно-оптических сред, в которых наблюдается эффект типа «рассеяние света на свете» [6.4]. Как будет показано ниже, подобный более адекватный подход к ФРК как к динамической голо-графической среде требует отказа от традиционных голографических характеристик типа т] и S и перехода к новым параметрам. В последующем анализе нами в качестве такой универсальной характеристики будет использоваться комплексная константа взаимодействия 7, которая при учете ее зависимости от величины частотной расстройки между записывающими световыми пучками А<о позволяет описывать самый широкий круг явлений динамической голографии.
Впервые наличие подобных принципиальных явлений динамической дифракции в ФРК было продемонстрировано в [6.5] на примере перекачки интенсивности между световыми пучками, записывающими диффузионную фазовую голограмму в LiNb03 (рис. 6.1, а). В качестве другого примера можно привести эффект когерентного стирания или усиления диффузионной голограммы в LiNb03 при ее восстановлении считывающим пучком (рис. 6.1, б), который наблюдался в [6.6].
104
а
ш
ш
d z
IR(d)
L(d)
О
б
1.0
1о.5
t,произВ. ел
1 2
t, произв. ед.
Рис. 6.1. Энергообмен (перекачка интенсивности) при записи динамической фазовой голограммы смещенного типа (а) и самоусиление смещенной фазовой голограммы
при ее считывании (б).
Данная глава и будет посвящена важнейшим эффектам динамической голографии. Однако для введения основных явлений и понятий мы начнем с рассмотрения дифракции интерференционной картины на заданной согласованной фазовой голограмме (см. также [6.5, 6.7]).
