Астрофизика, кванты и теория относительности - Каррелли А.
Скачать (прямая ссылка):
4. Теория относительности и ее обобщения
105
ческого и магнитного зарядов (см. разд. 4.8); однако в ряде недавних работ обнаружены связи между электромагнетизмом и дуальными теориями (например, между струнами Дирака, соответствующим образом модифицированными и интерпретированными, и дуальными струнами [17]). Хорошо известны также идентификации магнитных монополей с кварками, предложенные в научной литературе; интересные результаты были получены, например, посредством рассмотрения кварков просто как квантованных (и замкнутых) потоков магнитного поля [114—117]. Легко видеть, кроме того, что тахион, находящийся под действием центральной силы, вполне может двигаться гармонически (благодаря обращению направления своего движения в точках, где |У| = оо) или вдоль замкнутых траекторий. Подобные соображения высказаны также в недавних работах, где адроны рассматриваются как возможные специфические «сильные черные дыры» [34, 37, 38, 46, 137, 192, 211, 219] (см. также ч. Б, разд. 9 настоящей статьи).
Продолжим обсуждение интересных цитированных выше статей Корбена. Предположим, что если тахион связан центральной силой отталкивания (как в гравитационном поле в пределах нашего космоса либо в сильном поле внутри адрона, см. разд. 9), то он достигает состояния с минимальной потенциальной энергией, когда его скорость становится бесконечной; иначе говоря, «основное состояние» системы соответствует трансцендентному периодическому движению тахиона. Кроме того, если брадион, обладающий массой покоя ть поглощает тахион, имеющий массу покоя т2, причем гп\ > m2, то составная частица всегда является брадионом. В рамках расширенной теории относительности Корбен [58—61] получил квантовые числа и массы покоя для множества барионных и мезон-ных разонансов, рассматривая их как состоящие из одного адронного брадиона и от 1 до 3 адронных тахионов. Если можно, кроме того, рассматривать адроны в качестве специфических «сильных черных дыр», то тахионная составляющая (составляющие) будет испускаться — при пересечении горизонта события благодаря квантовым эффектам — в соответствующей брадионной форме.
Кроме того, Корбен определил разности масс членов различных изоспиновых мультиплетов, связав сверхсветовые леп-тоны с соответствующими (субсветовыми) адронами. При обобщении подобного подхода на кварковый уровень сами кварки опять-таки могут рассматриваться как струны или петли, составленные из сверхсветовых лептонов. (При таком подходе, естественно, кварки будут представлять собой структуры, составленные из партонов, которые будут не чем иным, как тахионными лептонами.)
106
Э. Реками
Вернемся к уравнениям (47) — (50). Если величине
А (Мд) можно приписать только дискретные значения, то уравнение (47) налагает ограничение на т (как функцию от Ma и р2), и наоборот, как в случае, например, возможного процесса Азз(1232)-»-р +1 в системе покоя резонанса А33. Между прочим, если сравнить этот процесс с электромагнитным распадом возбужденного атома А*—> Л + 'у, то мы снова встретимся с гипотезой, что квантами сильного поля могут быть (мезонные) тахионы.
В отношении уравнения (49) отметим, что если A = O или А — дискретная величина, то тело В может поглощать (при любом т) только тахионы с определенным дискретным значением |р| и наоборот.
TA. Астрофизика и сверхсветовые объекты
Мы уже рассмотрели (разд. 4.8) эффект Доплера для сверхсветовых космологических объектов [см. (36)]. Здесь мы хотим добавить только следующее. Рассмотрим макрообъект С, испускающий сферические электромагнитные волны. Когда мы видим его движущимся со сверхсветовой постоянной скоростью V, то вследствие дисторсии, возникающей из-за большой относительной скорости IVI > с, мы будем наблюдать, что электромагнитные волны окажутся касательными изнутри к огибающему (двойному) конусу Г, имеющему в качестве оси траекторию тела С (этот конус не имеет ничего общего с черенковским, см. разд. 4.8, п. 3). Это аналогично тому, что происходит с самолетом, движущимся в воздухе с постоянной сверхзвуковой скоростью [25].
Прежде всего мы приходим к следующему заключению. Так же, как мы слышим звуковой удар, когда вступаем в первый звуковой контакт со сверхзвуковым самолетом, так по аналогии мы будем видеть оптический удар, когда впервые вступим в радиоконтакт с телом С, т. е. когда мы встретимся с поверхностью конуса Г. Действительно, когда мы видим тело С под углом а, так что (рис. 15, а)
Kcosa = C, (51)
все излучение, испускаемое С в определенном интервале вокруг его положения C0, достигает нас одновременно. Если точка C0 находится на космологических расстояниях, то мы можем ожидать, что условия оптического удара будут сохраняться (если они выполняются) в течение очень длительного времени.
Вскоре после первоначального оптического (или радио) контакта с излучающим телом С мы будем одновременно воспринимать свет, испущенный из соответствующих пар точек, одной
4. Теория относительности и ее обобщения
107
слева и другой справа от Co. Мы должны, таким образом, видеть исходное тело расщепленным на два светящихся объекта, удаляющихся друг от друга со сверхсветовой (относительной) скоростью U. В простом случае, когда тело С движется с почти бесконечной скоростью вдоль г (рис. 15,6), кажущаяся относительная скорость тел Ci и C2 изменяется на начальном этапе по закону U « (2dc/t) \ где d — расстояние Otf = OC0, а / = O— момент времени, когда наблюдатель видит Cis s C2 = Co.
