Квантовая электродинамика - Берестецкий В.Б.
Скачать (прямая ссылка):
Биспинорные индексы: i, k, пробегающие значения
1, 2, 3, 4.
Разложение Фурье
Трехмерное разложение:
f (г) = J f (к) еАг-Цг • f (Ю = J f (г) e~ikr d3x, и аналогично для четырехмерного случая.
Единицы
Везде, где не оговорено особо, используются релятивистские единицы, в которых А=1, с= 1. В этих единицах квадрат элементарного заряда е2 = 1/137.
Атомные единицы: е=\, А= 1, т — 1. В этих единицах с =137. Атомные единицы длины, времени и энергии: A2/me2, fa/me4, и те4/А2 (величину Ry = me4/2A2 называют ридбергом).
Обычные единицы—абсолютная (гауссова) система единиц.
1) Обозначения Дирака.
14 НЕКОТОРЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ
Постоянные
Скорость света с = 2,998 • 1010 см/с
Элементарный заряд1) | е | = 4,803-10“10 ед. СГСЭ
Масса электрона т = 9,11 • 10-28 г
Постоянная Планка %= 1,055-10-27 эрг-с
Постоянная тонкой структуры а = е2/%с\ 1/сс = 137,04
Боровский радиус %2/те2 = 5,292• 10~9 см
Классический радиус электрона ге — е2/тс2 = 2,818-10-13 см
Комптоновская длина волны электрона %/тс — 3,862 • 10-и см
Энергия покоя электрона тс2 = 0,511 • 10е эВ
Атомная единица энергии те4/Й.2 = 4,360 • 10-11 эрг = 27,21 эВ
Магнетон Бора |e\h/2mc = 9,274• 10-21 эрг-Гс-1
Масса протона тр= 1,673-10-24 г
Комптоновская длина волны протона fi/mpc = 2,l03-l0~li см Ядерный магнетон \e\h/2mp с = 5,051 • 10-24 эрг-Гс-1 Отношение масс мюона и электрона mM/m = 2,068-10?
Ссылки
Ссылки на другие тома этого курса снабжены римскими цифрами: I —«Механика», 1973; II —«Теория поля», 1973; III — «Квантовая механика», 1974; VIII—«Электродинамика сплошных сред», 1959.
1) В этой книге (везде кроме гл. XIV) обозначение е для заряда частицы включает в себя его знак, так что для электрона е — —\е\.
ИСПРАВЛЕНИЯ К ТОМУ III «КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА», ИЗД. 3%, 1974
Стра- ница Строка Напечатано Должно быть
64 101 117 140 176 188 336 393 443 443 443 443 445 468 469 487 526 529 537 607 650 667 738 нена себе 11 снизу 2 снизу (28,7) (2) (3) 2 снизу 5 сверху (89,1) 14 сверху 18 сверху 7 снизу 5 снизу 13 снизу 11—12 снизу 24, 26, 29, 31 св. 1 снизу (2) 3 сверху 3 снизу 14 снизу (137,9) (141,1) Ф, 7) Стр. 428, стр следующей: п неприводи 1 о. (р) I Е < U0 (—l)m + l т 1 г1 —(ie/2Q)e~i?t/2 до —р и от р —d1d2 + 3(d1n) (d2n) f1xa2=f1 F24-+A2, Е, F2 Е g Eg <-> Alu, A2U Cxft ни переносу, ни повороту Сд, атомов Н Г(М)+пр)П1/* / Р2\ L 21т'яр !|т|! J Р[~2а*н) возмущенными /(0, Е') In tgft В exp ( У 2тЕг/А) х = 0 оки 5—6 сверху; фраза в ск «(так, она рарка ng, если п мых частей, которые все pa3j 1 а (р) |а Е < и (—l)(m+ | т |)/2 rt (1 + <у2+ • • ¦ -f Cn-u-n-l) — (ie/2Q)eie*/a до а — р и от а + р т did2—3 (dxn) (d2n) Fx X A2 = F2 Е2<г~>А2, E, /'j, E% ¦Ai g-h^ng-hEg Eg<->Alu, А^цу Ел С 00 tJ ни чистому переносу, ни чистому повороту С* @3v ядер Н f (im| + «р)! П i/a / р2 \ l_2lmlrtp!|m|!a 1 Ч 4ah) невозмущенными f(0, Е')/(Е’-Е) In tg2 d В exp (У —2mE r/A) x > 0 обках должна быть заме-эедставление содержит в тичньг между собой).»
ИСПРАВЛЕНИЯ К ТОМУ IX «СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА, ЧАСТЬ 2», 1978
Стра- ница Строка Напечатано Должно быть
55 84 97 97 (9, 3) 9 снизу (19, 14) 12 сверху 2 ара"фра ( ) ра 4-импульсу К —- 6w-p=— Sw - v m m ~itPlSw ^2lt^ 2 ара-фра (г, а) ра 4-импульсу Q —Sw*p = iSw*v —PiW0 (2 я)4
ИСПРАВЛЕНИЯ (продолжение)
Стра- ница Строка Напечатано Должно быть
100 12 сверку при выводе (2, 15) при выводе (2,14)
PF dpF р\ dpF
100 (20, 10) 2я2 djj, я2 d\i
169 5 снизу | 2Д —е | 12Д —со |
170 4 и 6 сниз} 6 (?) —8 ( 1 P — Ч 1) е(<?) + е(|р — q|)
174 16 снизу (2л)3 р (и, р) = к-ф- р (и, р) = — 4л4
176 14 сверху он должен проходить под, полюс должен находиться
под,
Стр. 55, второй абзац § 9 должен гласить:
«Шредингеровские фермионные- г|)-операторы можно представить в виде разложения
$<х(г) = 2^)аг1,Р“(г’ 0) (9,1)
рсг
по полному набору функций 'фрсс (г, а)—спинорных волновых функций свободной частицы с импульсом р и проекцией спина а (не смешивать собственное значение а со спинорным индексом а!), т. е. по плоским волнам ^ра (г, а) = У-1/2иа (а) е‘рг (9,2)
(иа(а)—спинорная амплитуда, нормированная условием UaU«=l);» и далее по тексту.
Стр. 100, три строки после формулы (20,8) заменить на: «С другой стороны, положив в (2,14)
6pF = 8(p'—pf) &PF,
легко пол\чить »
ИСПРАВЛЕНИЯ К ТОМУ X «ФИЗИЧЕСКАЯ КИНЕТИКА», 1979
Стра- ница Строка Напечатано Должно быть
157 269 371 371 420 502 фор (в р (30,5) (53.11) 3 сверху (72.12) 13 сверху 14 сверху Стр. 501, пс иулой и теки «jn = ассматриваем сот/8л i (a+fj cos ф) — Oafi Oa3 = —2 Условие j j зследняя формула должна С гом: -i—L— е Србп 2d\p т J (2л%)3 ой модели j = —ei/m, а i да со/8я i (a+P cos ф) 6/ Cap Условие j = 0 j п ыть заменена следующей -e(N — Ns)vs ;тся формулой (77,7)).»
ВВЕДЕНИЕ
§ 1. Соотношения неопределенности в релятивистской области
Вся изложенная в томе III этого курса квантовая теория имеет существенно нерелятивистский характер и неприменима к явлениям, сопровождающимся движением со скоростями, не малыми по сравнению со скоростью света. На первый взгляд можно было бы ожидать, что переход к релятивистской теории возможен путем более или менее непосредственного обобщения аппарата нерелятивистской квантовой механики. Внимательное рассмотрение, однако, показывает, что построение логически замкнутой релятивистской теории требует привлечения новых физических принципов.
