- .
( ):
|/+ | = 0,16 ± 0,01. При этом правая часть равенства (11) равна 0,074 ± 0,014. Экспериментальное значение для левой части равно | fK \ = 0,070 ± 0,001. Согласие удивительно хорошее.
\1к\ =
Srmf
1) Эти и последующие данные взяты из доклада: Q. Н. Trilling, Proceedings of the International Conference on Weak Interactions,
Argonne National Laboratory, 25 —27 October 1965, не опубликовано.
6. Одновременные коммутаторы и распады К-мезонов 195
Точно так же можно проанализировать распады n+->l+ + v и я+ ->я0 + /+ + v, матричные элементы которых совпадают с выражениями (9) и (10), а результат имеет вид соотношения (11)^с заменой tnK-+\>.. В этом случае, однако, /_ = 0 и результат сводится к равенству ')
im-Itst-Iim-h <12>
Экспериментальное значение левой части 0,94, правой 0,85. Согласие снова очень хорошее.
Связь распадов К/з и Км. Рассмотрим сначала распад К+ -* я+ + я” + /+ + V. Его матричный элемент имеет следующую структуру:
(2К0)'12 (2р0)'/г (2<7о)'/2 <я+я- | / J К+) =
= -S= ~ к (я + Р\ + (Я ~ р\ +
К I
+ F3(K ~ Р — 7)ц Ч—Цг 8|ivpo^vPp(7a] » (13) mK J
где q и р — импульсы я+- и я“-мезона соответственно. •Формфакторы Ft зависят от переменных К • р, К ■ Я, р ■ я и, разумеется, от масс, в частности от я2’ Полагая q = 0, из равенства (8) получаем
Fl = F2, F3 = 0, (14)
где все формфакторы соответствуют нулевому 4-импульсу я+-мезона, т. е. должны быть продолжены за массовую поверхность. О распаде /(+ ->я+ +я“ + е+ + v имеется экспериментальная информация, причем формфактор F3 из-за малой величины массы позитрона по существу ненаблюдаем, поэтому о втором равенстве (14) ничего нельзя сказать. Однако данные на массовой поверхности об отношении FJF2, усредненные по спектру, дают Fi/F2 = 0,8 ± 0,3, что хорошо согласуется с первым равенством (14) [6].
') Мы благодарны м-ру Фишбейну (Paul Fishbane), который привлек наше внимание к этому равенству.
1Я*
196
К. Кэллан, С. Триман
С другой -стороны, если мы устремим к нулю импульс отрицательного я-мезона, то в пределе получим
gAm
21М = \h+f-\ =
SrmK
gAm
Fi + F,
2 l>
SrmK
(НО
3 I.
где формфакторы Ft теперь соответствуют р (л~) = 0. Если предположить, что формфакторы не зависят от импульсов, то эти соотношения явно противоречат равенствам (14). В самом деле, если просто пренебречь зависимостью формфакторов F от импульсов, то из данных Бёрджа и др. [6] мы получим в правой части первого равенства (140 величину 0,70 + 0,07, в то время как левая часть равна 0,32. Разумеется, с формальной точки зрения формулы (14) и (14') не противоречат друг другу, так как они относятся к различным пределам: <7(я+)-*0 и р(я~)-»0 соответственно. Эти пределы, однако, экспериментально недостижимы. Когда будут получены более полные данные, можно будет попытаться сделать лучшую проверку этих формул: сравнить их с физическими пределами', когда в системе покоя /С-мезона стремятся к нулю соответствующие трехмерные импульсы *).
Для распада К+—>-2я° + /+ + v структура матричного элемента совпадает со структурой выражения (13). Устремляя к нулю импульс одного из нейтральных пионов, получаем из равенства (6) соотношения
