Анализ неоднородностей электроэнерrетических систем - Войтов О.Н.
ISBN 5-02-031231-2
Скачать (прямая ссылка):
1-203, 1-201
3-203,3-201 201-203
°9
20
15
10
5
О
д
201-101
203-101 1-101
1-203,1-201
1-3,3-203
3-201 201-203
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 Л с
О
е
201-101,3-101 203-101,1-101
1-203, 1-201,1-3
3-203
3-201, 201-203
О
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
(, с
Рис. 3.25. Изменение
вале интегрирования [0, 0.1] с.
3.6. КОГЕРЕНТНОСТЬ ГЕНЕРАТОРОВ В ПЕРЕХОДНОМ ПРОЦЕССЕ
75
ч
т
/к
о
/к
о
",)2</г;
О
4% Л2'
2
7* /^2
О
а* а.
2
2
2
Из рис. 3.25 можно видеть, что, например, для показателя (а)
в
момент времени 0.5 с (пр
интервале интегрирования [0, 0.5]
3.0
2.5 2.0
1.5 1.0
0.5 0
а
20
15
10
5
0
д
I
со
1
со
со о см
го
со
со
I
со
СМ
I
со
см
I
см
I
(М
I
см см
см
10
3
10
2
10
1
е
со
со
со
I
со
см
I
со
со
i
см
СО
см
I
см
I
см см
со
см
I
см
Ветви
Рис. 3.26. Трубки связей по значениям показателей качества, вычисленных
при величине интервала интегрирования Г0, 11 с.
76
Гл. 3. МЕТОДЫ АНАЛИЗА НЕОДНОРОД1ЮСТЕЙ ЭЭС
стабилизация еще не наступила, а в моменты, большие « 0.65 с
уже присутствует. Стабилизация наблюдается только для "угловых" показателей а и б.
По рис. 3.26 можно убедиться, что для интервала, равного [0, 1] с, адекватная (совпадающая с эталонной) ранжировка получается только при использовании "угловых" показателей (т.е. при значении
г} в (3.21а) и (3.216), равном (о - <3(0))). При увеличении же
интервала интегрирования до 3 с (иллюстрации не приведены)
стабилизация достигается для всех показателей, и все они дают верные ранжировки.
Таким образом, в рассматриваемой расчетной ситуации наиболее стабильными показали себя "угловые" показатели. При этом с точки зрения трудоемкости (величины интервала интегрирования) наиболее предпочтительным оказался (как видно из сравнения рис. 3.25, б с остальными) показатель вида б. Для него стабилизация наступила в момент времени, меньший 0.6 с (при интервале интегрирования [0, — 0.55] с). Этот же показатель наиболее
II II
предпочтителен и с точки зрения четкости, контрастности , различия сечений по степени когерентности (см. рис. 3.26, б). Сопоставление полученных ранжировок с визуальными показывает, что
II II
верны лишь для угловых
б
Одна из важных характеристик переходного процесса в ЭЭС соотношение энергий ускорения и торможения. Рассмотрим возможности распознавания когерентности генераторов в переходном процессе на этой основе. Известный "способ площадей" исходит из допущения постоянства полной энергии системы при всех относительных перемещениях ротора машины. Взаимное движение ге-
нераторов можно охарактеризовать соотношением энергии их взаимного ускорения и возможного взаимного торможения, отражающим запас устойчивости движения на первом качании переходного процесса. Энергии ("площадки") взаимного ускорения и торможения 5^ и 6ггорм генераторов / и ] могут быть определены во
время расчета переходного процесса (решения системы уравнений
(2.17) при / = 1, п) из численного интегрирования (2.27) по взаимному углу дцу где началом интервала интегрирования служит
начальное значение угла д°п. В случае неустойчивого взаимного
шЖ
движения генераторов / и } интегрирование проводится до значения угла оУууст, соответствующего точке неустойчивого равновесия, когда взаимное ускорение вторично обращается в нуль при взаимной скорости (скольжении), совпадающей со знаком взаимного угла
первый раз это происходит в точке устойчивого равновесия с3^т). При устойчивом взаимном движении интегрирование ведется до
3.6. КОГЕРЕНТНОСТЬ ГЕНЕРАТОРОВ В ПЕРЕХОДНОМ ПРОЦЕССЕ
77
значения угла «5у\ — точки, когда при ненулевом взаимном ускорении взаимное скольжение меняет знак на противоположный знаку взаимного угла (т.е. точки перехода взаимного угла от
возрастания модуля в направлении точки неустойчивого равновесия к его убыванию в направлении точки устойчивого равновесия).
Запишем интеграл от (2.27) в виде
V <126.. V
о аг л
и и
У • •
5
У - •
о
о
У • •
5
У - •
где (5'. = <3^усг при неустойчивом взаимном движении и <У- .= Й?. при устойчивом; у9 у?ят и у'..е {у",уст> У?*) ~~ значения приведен-
ных согласно (2.27) взаимных углов генераторов соответственно в
момент возмущения, в момент первой смены знака ускорения точке устойчивого равновесия) и в момент второй смены знака
ускорения (в точке неустойчивого равновесия) либо смены знака скольжения (т.е. смены направления изменения угла). Заметим, что при такой записи всегда Л7** > 0, ?рт°рм ^ 0.
Выбор значения у'.- в (3.22) и соответственно заключение об
¦Г
устойчивости или неустойчивости взаимного движения могут быть сделаны в зависимости от того, какое из условий \~^~ = 0 или
повторное соблюдение —г- = 0 при неизменном знаке —) вы-
4х
полняется в течение переходного процесса. В первом случае реально израсходованная на взаимное торможение энергия Я?™1*™ равна
энергии потенциального взаимного торможения .У'уорм, во втором 5-р-торм равна по модулю и противоположна по знаку энергии
ускорения 5уск. При невыполнении ни одного из этих условий точки уу™ и у\ ¦ не существуют, и взаимное движение, очевидно,
