Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
tg р! —(? — сО/2 (/ + Zy); tg р2=(?-\-d)/2{f Z j)\ для нитевого С'Г
tg Pi =(%— l)/2(f -\-Zj); tg l)i'2(f Zj),
где Z, ¦— координата средней точки зоны.
Таким образом, краевой эффект будет проявляться на интервале углов р, равном угловому размеру ЭО крайних точек зоны в продольной плоскости 2?nmin. Рассчитываем размер светлой части I'св в зоне действия краевого эффекта. При нитевом теле этот размер получается вычитанием из 0,5 (Z-\-l) отрезка (/+Z)tgp, где Р^Р^Рг- При учете проективного изменения получим искомый
Рис. 4.62. Краевой эффект параболоцилиндрической зоны в экваториальной плоскости
(4.73)
видимый размер 1'св светлой части для некоторого угла р: /с'в = [0,5(2 + О — (f-\-Zj)tg$\ cos р.
Сила света зоны по этому направлению в зоне /р=р/.д/у [0,5 (^4-/) — (/ + Zy)tgp] cos p.
С учетом допущения, сделанного при выводе
шарового источника в зоне краевого эффекта ll] = <?LLH [0,5(? + яГ) — (/-fZjOtgp].
(4.74)
краевого эффекта
(4.75)
(4.73), сила света
(4.76)
7-298
193
КСС параболоцилиндрического отражателя в экваториальной плоскости удобно рассчитывать с помощью коэффициента экранировки светлой части краем отражателя с цилиндрическим СТ:
K^ = t'cJl' = (X-\-l)/2l — (f — Zj)tgp/l. (4.77)
Подставляя в (4.77) значения tgpi и tgp2 из 4.73, можно убедиться, что для Pi значение К$=\, а для р2—К$ = 0.
Далее, сравнивая значения сил света зоны под углом для цилиндрического СТ и шарового, мы видим, что они отличаются в cos р раз. Следовательно, если светящее тело не будет равноярким, то и в этом случае сила света зоны будет изменяться также пропорционально как площади проективного сокращения СТ, так и значениям его яркости, т. е. пропорционально силам света источника. При этом, зная силу света зоны /Лр = 0 под углом р = 0, можно найти КСС в экваториальной плоскости (без учета краевого эффекта) простым перемножением значений /о, на коэффициент Кл»= = /лр//ле=м)> выражающий в относительной мере закон изменения силы света источника в плоскости его оси (табл. 4.11).
Таблица 4.11
Р, град 0 10 20 30 40 50 60 70 80 90
1 1 1 1 1 1 1 0,94 0,65 0
Сила света зоны с учетом краевого эффекта для цилиндрического СТ
= (4.78)
где /Сл»=cos р — для равнояркого СТ; К»= 1—коэффициент экранировки (4.75) для (p<pi). Для неравнояркого СТ Knt, задается. Например, для лампы типа ДКСТ значения Клц приведены в табл. 4.11.
Для шарового неравнояркого источника сила света определяется аналогичным выражением
1$1~?Ц=оЬН dK . (4.79)
В случае малых углов 2|min=p2—Pi сокращение площади зоны на краю отражателя можно характеризовать упрощенной формулой
tf?=(fc-P)/(?2-Pi), (4.80)
КСС всего отражателя получается суммированием зональных кривых рассчитываемых по одной из вышеприведенных формул (рис. 4.63).
Следует иметь в виду относительный малый коэффициент усиления прожектора ПР с параболоцилиндрическим отражателем и в отличие от ПР с параболоидным отражателем для него иногда необходимо учитывать силу света источника. В этом случае сила смета ПР в меридиональной плоскости /пра = Лс+Лт и в экваториальной /пр = /р+/л • /Слр, где /р — сила света отражателя.
Расчет К.СС в экваториальной плоскости отражателя с торцами. Часто кожухи СП с параболоцилиндрическими отражателями имеют темные торцы, заслоняющие как светлую часть отражателя, так и лампу. Углы затенения светлой части зоны и теперь должны рассчитываться с учетом высоты горца, попадающего в сечение •жваториальной плоскости, параллельной фокальной (рис. 4.64, а):
tgPi = (55 — /)/2(/"<р—j—А<р); tgр2 = (55 -f-/)/2(/¦ <р-|— Л^р). (4.81)
В случае, когда края торцов совпадают с краевыми точками профильной параболы, из рис. 4.64, б видно, что (гф+/гф) = (f+Zmax) =
- = const, поэтому формулы (4.73) для такого прибора примут такой
Рис. 4.63. Суммирование зональных КСС в экваториальной плоскости
Рис. 4.64. К расчету коэффициента экранировки для отражателя с темными торцами
иид; Pi = arctg[ (Z—1)12 (f+Zmax)]; p2 = arctg[(L+l)/2 (f+Zmax)]. Размер светлой части для направления р, не затемненной торцом,
/crf=(« + 0/2-(/ + Zmax)tgP. (4.82)
Коэффициент экранировки торцами
К9 =/CD//=(SS +1)121 - (/+Zmax) tg Р//. (4.83)
7*
195
Расчет зональных КСС в экваториальной плоскости отражате ля с торцами делается по прежним формулам (4.78). Суммирование зональных КСС дает полную КСС параболоцилиндрического отра жателя с торцами.
§ 4.8. РАСЧЕТ КСС ПРОЖЕКТОРА С ЦИЛИНДРИЧЕСКИМ СТ
ПРИ ПРОИЗВОЛЬНОМ ЕГО РАСПОЛОЖЕНИИ
К некруглосимметричным прожекторам относится ряд СП с параболоидны-ми отражателями, работающими с цилиндрическими СТ (нитевидные ТН), рас положенными перпендикулярно оптической оси OZ. Такими СП являются авто мобильные, самолетные фары, имеющие световой пучок, развернутый в плос кости расположения ТН.
Расчет формы и размеров ЭО с нитевым СТ аналогичен расчету ЭО прямоугольного тела, однако при этом необходимо считаться с поворотом [2] прямоугольного СЭО относительно оси р = гр = 90°. Это создает большие затруднения при графическом расчете светлой части параболоидного отражателя и его КСС. Поэтому аналитическое описание зонального метода становится громоздким и не эффективным.
