Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
ОБЪЕКТ
множество
состояний
К
КОДЕР
ОБЪЕКТА
источник сообщений
называемое кодером объекта, позволяет поставить в соответствие данному состоянию к С. т из множества С. M, т. е. происходит отображение К —* М. Совокупность объекта и его кодера иаа. источником С. От* дельное С. т ? M представляет собой слово, записанное в нек-ром алфавите. Если длина слова конечна и ограничено число букв в алфавите, то множество С. в рамках подобной модели дискретно и конечно, что соответствует реальным системам сбора и обработки информации. Если состояние объекта характеризуется непрерывными значениями величины и, т. о., множество К — интервал, а множество M — дискретно и конечно, кодирование осуществляется специфич. процедурой аналого-цифрового преобразования (см. также Сигнал, Кодирование информаг^ии, Теория информации). А. Н. Ефимов.
СООТВЕТСТВЕННЫЕ СОСТОЯНИЯ — состояния вещества, имеющие одинаковые приведённые значення термодинамич. величии (темп-ры, давления, объёма и т. п.). Напр., при описании критической точки жид-
кость — пар вводят приведённые темп-ру T' = TfTcf давление P' «= PIPc и объём V' = V/Vc, где Tct Pe, Vc — значения соответствующих величин в критнч. точке. Уравнения состояния разл. веществ, записанные через приведённые термодинамич. величины, совпадают. Это утверждение иаз. законом С. с. Напр., исполь~ зуемое при описании фазового перехода жидкость — пар ур-ние Ваи-дер-Ваальса в приведённых переменных приобретает универсальный вид, не содержащий характеристик конкретного вещества:
(P'+3/F"2)(3V#—1)=.87".
Т. о., равенство приведённых значений двух величин (иапр., темп-ры и объёма) для двух веществ приводит к равенству для них и третьей величины (давления). Закон С. с. является общим утверждением, ие связанным с конкретным видом ур-ния состояния.
Обобщение понятия С. с. обусловлено язоморф-иостью критич. явлений в разл. физ. системах (см табл. в ст. Критические явления). Флуктуац. теория фазавах переходов 2-го рода в таких системах, основанная иа представлении о масштабной инвариантности, позволяет сформулировать закон С. с. в иной форме: всякая безразмерная (по отношению к масштабным преобразованиям) комбинация термодинамич. величин, характеризующих фазовый переход, зависит от одиого безразмерного параметра х =* Л/т0+т, где т ~ T/Tc — I, h ¦— обобщённое поле, сопряжённое параметру порядка, у, P — критические показатели восприимчивости и параметра порядка (см. также Приведённое уравнение состояния).
Лит.: Ландау JI. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, ч. 1, 3 изд., М., 1976; Стенли Г., Фазовые переходы и критические юления, пер. с англ.. М., 1973; Пата-ш и н с к я й А. 3., Покровский В. Л., Флуктуационная теория фазовых переходов, 2 изд., М., 1982. М. В. Фейгелъмап.
СООТВЕТСТВИЯ ПРИНЦИП — постулат квантовой механики, требующий совпадения её физ. следствий в предельном случае больших квантовых чисел с результатами классич. теории. Квантовые эффекты существенны лншь при рассмотрении микрообъектов, когда величины размерности действия сравнимы с достоянной Планка ft. Если квантовые числа, характеризующие состояние физ. системы (иапр., орбитальное квантовое число I), велики, то система с высокой точностью подчиняется классич. законам. С формальной точки зрения, С. п. означает, что в пределе h —> 0 кваитовоме-ханич. описание физ. объектов должно быть эквивалентно классическому.
Часто под С. п. понимают следующее более общее положение. Любая новая теория, претендующая на более глубокое описание физ. реальности и на более широкую область применимости, чем старая, должна включать последнюю как предельный случай. Напр., релятивистская механика (CM. Относительности теория) в пределе малых скоростей v (t> « с) переходит в классическую. Формально переход осуществляется при
С —> ОО*
Когда оси. положения теории уже сформулированы, С. п. представляет в осн. иллюстративный интерес н подчёркивает преемственность теоретич. построений. В ряде случаев С. п. помогает развить приближённые методы решения задач, Так, если в данной конкретной физ. проблеме Ti можно считать малой величиной, то это равносильно т. н. квазиклассическому приближению квантовой механики. При этом нерел яти висте кое волновое Шрёдингера уравнение в пределе h —*¦ 0 приводит к классич. ур-нию Гамильтона — Якоби. Однако в период возникновения новой теоретич. дисциплины, когда её принципы во многом ещё неясны, С. п. имеют самостоят. звристич. значение.
С. п. был выдвинут Н. Бором (N. Bohr) в нач. 1920-х гг. в связи с проблемой спектров испускания й поглощения атомов. В созданной позже последовательной квантовой механике особенности атомных
спектров были объявлены иа более глубокой основе, однако существ, черты её матем. аппарата определялись С. п. Напр., нз С. п. следует, что коммутац. соотношения для разл. величии квантовой теории даются классическими Пуассона скобками, что гамильтониан физ. системы выражается через обобщённые координаты и импульсы так же, как и в классич. механике, ит. п. Значение С. п. далеко выходит за рамки квантовой механики. Им широко пользуются в квантовой теории поля, теорнн элементарных частиц, и без сомнения, ои войдёт составной частью в любую новую квантовую теорию.
