Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
П. к. в дуговом разряде впервые примеинл Дж. Jlyc (J.Luce) в 1956. Дуговой П. к. обычно представляет собой узкий длинный цнлішдр; высокие плотиости тока иа выходе полости обеспечиваются за счёт сбора тока с большой виутр. поверхности, граничащей с плазмой. Дуговой П. к. устойчив к образованию катодных пятен в широком диапазоне условий.
При работе дугового П. к. в атмосфере щелочных (или щелочноземельных) металлов (или при нх присутствии в рабочем теле в качестве малой добавки) плёнка адсорбированных на стейке П. к. атомов щелочного металла заметно уменьшает работу выхода материала катода, что позволяет понизить темп-ру поверхности до 1000—1500 К и резко снизить эрозию.
В дуговом разряде с П. к. возникает плотная плазма; теория процесса ос кована на раздельном описании узких неравновесных приэлектродиых слоев и почтк равновесной плаамы, занимающей осн. часть полости (2|.
При подаче рабочего тела в разряд через катодную полость создаётся высокая концентрация плазмы в полости при произвольно малом давлении в разрядной камере. В дуговом разряде с П. к. осуществляется распределённый разряд с термоэлектронным механизмом эмиссии. Разогрев стенки катода до высоких темп-р происходит в оси. за счёт ионного тока из плазмы, к-рый составляет заметную часть (десятки %) полного тока. Ионный ток из дугового разряда с П. к. монотонно растёт при увеличении напряжения, приложенного
к полости, достигая предельных значений порядка хаотич. электронного тока. Рост тоиа обусловлен увеличением длины Laл области, занятой плазмой. Увеличение давления плаамы в полости приводит к уменьшению длины Laл и слабо сказывается на вольт-ампер-ной характеристике дугового разряда с П. к. Много-полостный дуговой П. к. обеспечивает большую эфф. плотность тока на выходе, чем одиополостнын (при прочих равных условиях).
Лит.: 1) Москалев Б. И., Разряд с полым катодом, М., I960; 2) Б а к ш т Ф. Г. и др.. Дуговой полый катод с сильноионизованной плотное плазмой, «ЖТФ», 1986, т. 56, с. 61. A. J5. Рыбаков.
ПОЛЮС функцнн — изолированная особая точка аналптич. функции, характеризующаяся тем, что предел функции в этой точке равен бесконечности. Если /(г) имеет полюс в точке Zq, то в нек-pofi окрестности Z0 разлагается в Лорана ряд, содержащий конечное число членов с отрицат. индексами:
f(z)~a_n(z—г0)“п-)-.. .+Д_і(г —3(,)^+^+^(2-Z0)+...,
где n > I и а.п Ф 0. Число п наз. порядком полюса, а коэф. — вычетом ф-ции /(z) в точке Z0. Если п — 1, то соответствующий полюс наз. простым.
Лит. CM. при ст. Аналитическая (Дункчия.
Б. И. Завьялов.
ПОЛЮС МАГНЙТНЫЙ — см. Магнитный полюс. ПОЛЯ ТЕОРИЯ — см. Векторный анализ.
ПОЛЯ ФИЗЙЧЕСКИЕ — фнз. системы, обладающие бесконечно большим числом степеней свободы. Относящиеся к такой системе физ. величины не локализованы иа к.-л. отдельных материальных частицах с конечным числом степеней свободы, а непрерывно распределены по нек-рой области пространства. Примерами таких систем могут служить гравнтац. и эл.-магн. поля и волновые поля частиц в квантовой физике (электрон-ио-позитронное, мезовное и т. п.). Для описания П. ф. в каждый момент времени необходимо задать одну или неск. физ. величин в каждой точке области, где имеется поле, т. е. задать полевую ф-цию. Пока речь идёт о нерелятивистских процессах, понятие поля можно ие вводить. Напр., при рассмотрения гравнтац. или куло-иовского взаимодействия двух частиц можно считать, что сила взаимодействия возникает лишь при наличии обеих частиц, полагая, что пространство вокруг частиц не играет особой роли в передаче взаимодействия. Такое представление соответствует концепции дальнодействия, или действия на расстоянии. Понятие о дальнодействии, одиако, является приближением, только в не-релятпвистском случае физически эквивалентным представлению о том, что действие заряда проявляется лишь при помещении 2-й, пробной, частицы в область пространства, свойства к-рого уже изменены из-за наличия
1-й частицы. Взаимодействие при этом передаётся постепенно, от точки к точке, в таком изменённом пространстве. Это и означает, что 1-я частица создаёт вокруг себя силовое гравитац. илн электрич. поле. Эта концепция близкодействия находит подтверждение при рассмотренни релятивистских процессов. В этом случае, т. е. при движении источников со скоростью, сравнимой со скоростью передачи взаимодействия, говорить
о дальнодействии уже нельзя. Именно, изменение состояния одной частицы сопровождается, вообще говоря, изменением её энергии п импульса, а изменение силы, действующей на др. частнцу, наступает лишь через конечный промежуток времени. Доли анергки и импульса, отданные одной часткцей и ещё не принятые 2-й, принадлежат в течение этого времени переносящему нх полю. Поле, переносящее взаимодействие, является,» т. о., само по себе физ. реальностью.
Понятие поля применимо при описаиин свойств всякой сплошной среды. Если сопоставить с каждой точкой среды определяющие её состояние физ. величины (темп-ру, давлепне, натяжения и т. д.), то получится поле эткх величин. В этом случае роль упругой среды для передачи взаимодействия очевидна. Первоиач.
