Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Поэтому в длинном цилиндре в продольном поле П. с, ие возникает. При He = He образец переходит из сверхпроводящего в нормальное состояние, а индукция скачком меняется от нуля до Bi — Hc. В поперечном поле размагничивающий фактор длинного цилиндра т — 1I9. Если образец имеет форму тонкой пластины, то его можно рассыатривать как предельный случай сильно сплющенного эллипсоида, причём для ориентации вектора He перпендикулярно плоской поверхности пластины т » 1 и диапазон П. с. 0 < He < Hc начинается с очень малых полей. В этом случае Bi ~ Ilc.
Для эксперим. изучения структуры П. с. применялись разл. типы миниатюрных датчиков магн. поля, напр, висмутовые измерители. Для визуального наблюдения структуры h — 5-областей использовалась техника декорирования ферромагн. порошками, основанная иа том, что ферромагн. частицы втягиваются в область сильного поля, т. е. в места выхода iS-доыеиов на поверхность образца (рис. 2). Наиб, мощным совр. методом, позволяющим изучать динамику движения h — S-доменов, является магнитооптический. На зеркальную поверхность образца наносится прозрачная плёика материала с очень высоким коэф. фарадеевского вращения плоскости поляризации (см. Фарадея эффект). Как правило, для этого используются соединения редкоземельных элементов, напр. EuS + EuF8. Линейно поляризованный свет, отражённый от образца, наблюдается через скрещенные поляроиды (см. Магнитооптика). Участки выхода на поверхность образца iS-домеиов кажутся тёмными, а вблизи h-доменов,где плёнка повер-
Рие. 2. Фотография промежуточного состояния в сверхпроводящей пластине, полученная методом ферромагнитных порошков. Тёмные полосы — выход на поверхность /і-доменов, светлые — S-доменов.
Нёт плоскость поляризации, видны светлые участки. Таким способом удаётся наблюдать даже очень сложную картину течения извилистых h — іУ-домеиов в чистых и совершенных образцах при пропускании электрич. тока.
Лит..- Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Электродинами-. на сплошных сред, 2 изд., М., 1982; Линтон Э. А., Сверхпро* водимость, пер. с англ., 2 изд., М.: 1971; Абрикосов А. А.* Основы теории металлов, М., 1987. И. Я- Крилов,
ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ —
векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. «промежуточными» по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, лоиальное четырёхфермионное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными то* ками представлялось как результат «промежуточного* обмена виртуальными частицами W* и Z0 [на рис. в качестве примера показано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии иейтрино (v) на электроне
(е-)]. Эти бозоны являются промежуточными в том же смысле, что и фотон (Y) в рассеянии заряж. частиц. Обмен векторными GoaoHaMHWi (электрич. заряд соответственно +<? и —е), Z0 (электрич. заряд 0) и y осуществляет связь между тоиами в единой теории электро-слабого взаимодействия, основанной на группе симметрии SU(2)X U(і). В этой теории массы W- (массы W+
н W' равны) и Z°-6o3ohob вычисляются теоретически в выражаются через ковстанту Фермн Gp и Вайнберга уем 0 vp:
1 { па \ 37,3
mw~ [BiDdw [ ^J2GF ) ~ Sinew 1ГэВ1’
mw
mZ0 =-----«—»
.CO80W
где а = 1/137 — постоянная тонной структуры. Угол Вайнберга и массы тур, т%° измеряются в независимых экспериментах, поэтому справедливость приведённых соотношений с процентной погрешностью служит очень важным аргументом в пользу теории электр осла-бого взаимодействия.
Масса (ту?) и ширина (Гн?) заряж. W-бозона равны соответственно 80,0 ± 0,4 ГэВ и 2,25 ± 0,14 ГэВ,
масса Onz0) и ширина (Г*0) нейтрального Z°-6osoHa
равны 91,161 ± 0,031 ГэВ н 2,534 ± 0,027 ГэВ, Заряж. W-бозон в 70% случаев распадается в адронные СОСТОЯНИЯ, В 30% — В ЛеПТОННЫе СОСТОЯНИЯ ev, (IV н tv (относительная вероятность каждой лептоииой моды равна 10%). Zd-6osoh распадается в адронные состояния в 71% случаев, его лептоииые моды распада и их относительные вероятности равны соответственно: е+е"(3,2%), |і+|Г(3,36%), ГЧ-(3,33%) и vv
(19,2%). М. В. Терентьев*
ПРОМЕТИИ (Prometium), Pm,— радиоактивный хим. адемеит III группы периодич. системы элементов, ат. номер 61, относится к лантаноидам. Выделен Дж. Ma-ринским (J. Marinsky), Л. Глендениным (L. GIendenin) я Ч. Кориэллом (С. Coryell) иа продунтов деления U в 1945. Ничтожные кол-ва П. обнаружены в земной коре.. Известны изотопы 139Pm — l54Pm, наиб, долгоживущим является малодоступный iwPm (электронный захват и а-распад, T1/* = 17,7 года). Наиб, значение имеет Р-радноаитивный 147Pm (Г*/* = 2,623 года),
к-рый в заметных кол-вах образуется в ядерных реакторах. Конфигурация внешних электронных оболочек 41??!10/6?2/?8^. Энергии последоват. ионизации атома 5,55; 10,90; 22,3 и 41,1 эВ соответственно. Металлич. радиус атома Pm 0,182 нм, радиус иона Pm8+ 0,099 нм. Значение электроотрицательиости 1,07.
Металлич. П. имеет гексагональную крнсталлич. структуру, параметры решётки а — 0,365 им и с =>'1,165 нм, плотность 7,26 кг/дм8, Ian — 1080—
