Теория искры - Лозанский Э.Д.
Скачать (прямая ссылка):
45. The measurement of Penning ionization cross section for helium 23S me-stables using a steady-state flowing afterglow method. — «J. Phys. В», 1970, v. 3, p. 61. (Auth.: R. C. Bolden, R. S. Hemsworth, M. J. Shaw, N. D. Twiddy.)
124
46. Schineltekopf A. L., Fehsenfeld F. С. De-excitation rate constants for helium metastable atoms with several atoms and molecules. — «J. Chem. Phys.», 1970, v. 53, p. 3173.
47. Sinda T., Pesnelle A. Measurement of Pennig Ionization Cross Section for — and — Metastables. — Proc. of 7-th Intern. Conf. on Phys. Electr. Atom. Collis. Amsterdam, 1971, p. 1107.
48. Бочкова О. П., Толмачев Ю. А. Возбуждение иона ксенона при столкновениях метастабильных атомов ксенона и гелия. — «Оптика и спектроскопия», 1972, т. 33, с. 183.
49. Куприянов С. Е. Возбужденные ионы, атомы и молекулы, их свойства и влияние на элементарные процессы. Диссертация. Л., 1972.
50. Бочкова О. П., Чернышева Н. В., Толкачев Ю. А. Реакции Пеннинга в послесвечении разряда в смеси гелий—азот. — «Оптика и спектроскопия», 1972, т. 33, с. 623.
51. Penning Electron Spectra from Ionization of Hydrogen by He (2XS) and He (23S) Metastables. — «Chem. Phys. Lett.», 1971, v. 10, p. 493. (Auth.:
H. Hotop, E. Illenbergen, H. Morgner, A. Niehaus.)
52. Ландау JI. Д., Лифшиц E. М. Квантовая механика. М., Фиэматгиз, 1963.
53. Беннет В. Р. Газовые оптические квантовые генераторы. — «Успехи физ. наук», 1963, т. 81, с. 119.
54. Лозанский Э. Д. Первый коэффициент ионизации Таунсенда в смеси инертных газов. —«Журн. техн. физ.», 1971, т. 31, с. 282.
55. Kruithof A. A., Penning F. М. Determination of the Townsend Ionization Coefficient a for Mixtures of Neon and Argon. — «Physica», 1937, v. 4* p. 430.
56. Townsend J. S., McCallum S. P. Electrical Properties of Neon. — «Philos. Mag.», 1928, v. 6, p. 857.
57. Chanin L. M., Rork G. D. Primary Ionization Coefficient Measurements in Penning Mixture. — «Phys. Rev.», 1964, v. 135A, p. 72.
58. Парилис Э. С. Эффект Оже. Ташкент, «Фан», 1969.
59. Large L. N. Secondary electron emission from a clean tungsten surface bombarded by various positive ions. — «Proc. Phys. Soc.», 1963, v. 81, p. 1101.
60. Hagstrum H. D. Auger ejection of electrons from molybdenum by noble gas ions. — «Phys. Rev.», 1956, v. 104, p. 672.
61. Добрецов Л. И., Гомоюнова М. В. Эмиссионная электроника. М., «Наука», 1966.
ГЛАВА 4
ЭЛЕКТРОННЫЕ ЛАВИНЫ И ВОЗНИКНОВЕНИЕ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО РАЗРЯДА
4.1. Электронные лавины
Рассмотрим однородный газовый промежуток между двумя плоскими электродами, к которому приложено внешнее поле E0. Если с помощью фотоэффекта, термоэлектронной эмиссии или каким-либо другим способом создать вблизи катода некоторое количество начальных электронов, то при достижении E0 определенного значения эти электроны смогут приобрести энергию, достаточную для ионизации газа, и количество электронов начнет быстро нарастать.
Концентрация электронов в некотором элементе объема промежутка будет возрастать в результате ударной ионизации, характеризуемой коэффициентом ионизации Таунсенда а, и убывать вследствие дрейфа электронов в направлении, противоположном E0. Если направить ось г вдоль E0, то скорость нарастания концентрации электронов в силу сказанного будет описываться уравнением
dNJdt = a uNe — UdNJdzj (4.1)
где Ne — концентрация электронов; и — их дрейфовая скорость.
Пока концентрация электронов невелика, так что искажением однородного поля можно пренебречь, а и и можно считать постоянными величинами, а решением уравнения (4.1) в точке z = ut будет являться функция
Ne (г, t) = N0 exp (aut), (4.2)
где N0 — начальная концентрация электронов. Таким образом, скорость нарастания концентрации электронов является экспоненциальной функцией с постоянной времени нарастания тг = Маи, и, следовательно, образуются электронные лавины.
Наиболее важные результаты по изучению электронных лавин были получены Ретером с сотр. [1]. Первым прибором, в котором
наблюдались лавины, была камера Вильсона (рис. 4.1). Метод изу-
чения электронных лавин с помощью камеры Вильсона основан на том, что ионы, возникающие в лавине, служат центрами конденсации пересыщенного пара, которым наполняется камера. Ретер ввел в камеру Вильсона, заполненную газом и парами воды, два плоскопараллельных электрода, отстоящих на расстоянии d друг от друга. Синхронно с подачей импульса напряжения на электроды производится быстрое расширение объема камеры, в результате чего пар становится пересыщенным и в очищенном от пыли газе конденсируется
126
на положительных и отрицательных ионах лавины. Отрицательные ионы образуются при прилипании электронов к нейтральным молекулам. На рис. 4.2 показана фотография одиночной лавины, полученной в камере Вильсона.
Длительность импульса напряжения можно подобрать так, чтобы он закончился,до того, как электроны достигнут анода. В воздухе при атмосферном давлении напряженность внешнего поля, подаваемого на электроды, примерно 30 кв/см. При этой и ж ^ IO7 см!сек. Расстояние между электродами в опытах Ретера ~3 см.
