Оптическая галография - Кольер Р.
Скачать (прямая ссылка):
11.11. ANSLEY D. A., Appl. Opt., 9, 815 (1970).
Получение голографических изображений людей с помощью импульсных лазеров.
11.12. GEUSIC J. E., SCO-VIL Н. Е. D., Bell. Syst. Tech. Journ., 41, 1371 (1962). Оптический мазер, излучающий ненаправленную бегущую волну.
11.13. BURNS F. P., IEEE Spectrum, 4, 115 (1967). Мощные лазеры — их рабочие характеристики, недостатки и будущее.
11.14. GREGG D. W., THOMAS S. J., Appl. Phys. Lett., 8, 316 (1966).
378
ГОЛОГРАФИЯ С ИМПУЛЬСНЫМИ ЛАЗЕРАМИ
ГЛ. 11.
Иммерсионная жидкость для уменьшения разрушающего действия гигантского импульса лазера на диэлектрическое покрытие зеркала.
11.15. CULLOM J. H., WAY-NANT R. W., Appl. Opt., 3, 989 (1964). Определение порога разрушения разных стекол лазерами.
11.16. RASBERRY S. D., SCRIB-NER В. F.,MARGOSHES M., Appl. Opt., 6, 81 (1967). Возбуждение лазерным излучением в спектральном химическом анализе.
11.17. MINCK R. W., Journ. Appl. Phys., 35, 252 (1964). Электрические разряды в газах на оптической частоте.
11.18. BROOKS R. E., HEFLIN-GER L. 0., WUER-KER R. F., IEEE Journ. Quant. Electr., QE-2, 275 (1966).
Голограммы, полученные с импульсными лазерами.
41.19. SIEBERTL. D., Proc. IEEE, 56, 1242 (1968). Получение больших гологра-фических изображений человека при освещении спереди.
11.20. ZECH R. G., SIEBERTL. D., Appl. Phys. Lett., 13, 417 (1968).
Отражательные голограммы, полученные с помощью импульсных лазеров.
11.21. NEUMANN D. В., Journ. Opt. Soc. Amer., 58, 447 (1968).
Голография движущихся объектов.
11.22. The American Conference of Governmental Industrial Hy-gienists, "A Guide for Uniform Industrial Hygiene Codes and Regulations", 1968.
11.23. NASSENSTEIN H., DED-DEN H., METZ H. J.,
RIECKH.E.,SCHULTZE D., Photogr. Sei. Eng., 13,194 (1969).
Физические свойства материалов, используемых в голографии.
11.24. HERCHER M., RUFF В., Journ. Opt. Soc. Amer., 57, 103 (1967).
Нарушение закона взаимо-заместимости при высоких интенсивностях для пластинок Кодак 649F при 6953 А.
11.25. MEZRICH R. S., Appl. Phys. Lett., 14, 132 (1969). Регистрация магнитной голограммы на MnBi.
11.26. FAN G., PENNINGTON К.,
GREINER J. H., Journ. Appl. Phys., 40, 974 (1969). Магнито-оптическая голограмма.
11.27. GERRITSEN Н. J., HELLER М. E., Journ. Appl. Phys., 38, 2054 (1967). Термический способ получения дифракционных решеток с помощью лазеров, излучающих гигантский импульс.
11.28. AMODEI J. J., MEZ-RICH R. S., Appl. Phys. Lett., 15, 45 (1969). Голограммы на тонких висмутовых пленках.
11.29*. BURCH J. M., GATES J.W., HALL R. G. N., TANNER L. H., Nature, 212, No. 5068, 1347 (1966). Голография со светодели-тельным рассеивающим экраном и импульсным рубиновым лазером в качестве источника света.
11.30*. КОМАР А. П., СТАВНИКОВ М. В., ТУРУХА-HO Б. Г., ТУРУХАНО H., Оптика и спектр., 23, 827 (1967).
Голографические решетки на тонкой металлической пленке.
Глава 12
НЕЛИНЕЙНАЯ РЕГИСТРАЦИЯ, ПЯТНИСТАЯ СТРУКТУРА И ШУМЫ, ОБУСЛОВЛЕННЫЕ ЗЕРНИСТОСТЬЮ ФОТОСЛОЯ
В гл. 10, § 6, мы установили, что с помощью идеальной голограммы восстанавливается волна, комплексная амплитуда которой пропорциональна амплитуде исходной предметной волны. Однако в направлении предметной волны может распространяться некоторое количество постороннего света, амплитуда которого уже не пропорциональна сигналу. Приводящие к этому свойства голограммы можно рассматривать как источники шумов. О нескольких таких источниках уже говорилось в гл. 10, § 5; это зернистость (или гранулярность) пленки и нелинейность регистрации. Добавочным потенциальным источником шума является пятнистая структура полученных в когерентном свете изображений диффузно отражающих или диффузно пропускающих поверхностей (см. гл. 8, § 2, п. 2). В настоящей главе мы более детально обсудим влияние этих источников шумов на качество голографических изображений. Будут также рассмотрены способы уменьшения влияния пятнистой структуры.
§ 1. Влияние нелинейности записи
При анализе плоских голограмм в гл. 3 и 8 мы обычно считали, что амплитудное пропускание голограммы t и экспозиция E связаны линейным соотношением [как, например, в формуле (8.1): t = t0 — kl, где интенсивность / пропорциональна экспозиции]. Зависимость t от E для реальной регистрирующей среды всегда в той или иной степени нелинейна (см. фиг. 10.7). Однако если пределы изменения экспозиции, задаваемые неравенством (7.40), ?о (1 - ^макс) <С E <С E0 (1 -\- FMaKC), не выходят за пределы приблизительно линейного участка t — Е-кривой, то вредное влияние нелинейности на изображение может быть сведено
K МИНИМуму. В формуле (7.40) E0 — СреДНЯЯ ЭКСПОЗИЦИЯ И УМакс —
максимальная видность регистрируемой интерференционной структуры. Ограничение видности, с одной стороны, уменьшает эффекты, обусловленные нелинейностью регистрации, с другой стороны, ограничивает дифракционную эффективность г\ [согласно формуле (10.16), Уц = SE0V, где S — чувствительность]. Таким образом, при получении голограммы всегда приходится идти на компромисс между достижением максималь-
