Прикладная нелинейная оптика: Генераторы второй гармоники и параметрические генераторы света - Дмитриев В.Г.
Скачать (прямая ссылка):
В табл. П.2 приведены выражения для произведений вида ej (х : eje2) и е2 (х : е^), входящих в коэффициенты нелинейной связи (соответствующее выражение для ниобата лития при оое-син-
Приложение. Нелинейные кристаллы 339
С- ? s
оЭк‘«
о 0,5 t л *05 ** са <« а <
? я
ЕГ * ьч
^ са S 3
^noS «оо О а с
U Си О free ф Ч S
*3
>>
S
55
CS-
SS
v2
*3
О
CU
N
х
со
о
м О)
Q w
О
a
«
я
Q
к
X
О
a
N
X
X
00
о
(Л
о
о
о
со
О
Ри
н
el
а
н
©J
I
N
X
ч<
X
S
сз
*©-
а
О
е-
о
Он
tc
Я
и
Да
ча
Q __ •&
¦&¦$: %
О * 4=ь
а-Q ?
g-O,
5q а> я ^
С((Х Я О s <=i§*g Q s
5а
to
О
н О ss<j
н Q я « « ^ я к
t—
o'
о
cO
а> t- о О 05 ю
LO LQ LO
—н —н —н »—1 »—• —1
О
Си
xs
К
Я
\o
>>
Cl,
О
С/)
<
©э
X
ГЛ
u
*©•
а
о
•e*
о
*n я Q
U Oh Я ^
f-
o'
CT>
о
cn
^ CM -О *• CO "00
о 00 —' 00 00
•—i LO tJ4
о о о о о о о
О О ID СМ о о о
LO LQ —- ю
VIAI *
оыо
(О сп сп
о
V]
<
И
еч
Q
к
03
I
еэ
X
т
и
— см СМ -н —
<0 М ^c^ci
w'-' «eSi » |»U 5
uu ^cr
o°
О ~
nC) r?^
SfSiS
®oK
J 32Я 8
c?<->
m-j
Ct W 4q
Я
s<
v * M
UO к
а-Н w я сз U я н о ' е- я сх . я ч <L><C *=з
НА н «п ь та
О) <Я VO п Q е=С О
я UJ о я я
W
Я
Он
ь
РЗ
9 К « я К fc
R3 *=»
еН
о
ч
о
я
«
40 fr- ю
г. са о
a ! I
о О. О s о« Д& 8
«3
• л I I
о ? л о
О О ез S
о о о о.
ЮС® w ** сз ~
•-Х И g
I и
'“' е 1 о
v/sbs
X S~s V/|bTi
О ^ К й w КС X <у о к 3 ч о SaS» •с о о Я О С-Й
904)0
Ояйд
&чв?
5° BS
<” И 2 А •® & ip » н 5
S.-SS
ёа§“
Sgga
® S О
5°ёа ® * и в g к
нап|
я СВ ш »
2вфк
l^sg
»sTs g§S I Я-^к s
Укич Q «j о
И >>•??
so я < Л °
Q U Л § < И я Ч
Q.2
. S 3 о
а ^ ® 5 ft а J-J U Л и
в г
Q|.« ?
§ <5 § ё
&а ес я
а> Са
Л tt
^ о М с я к W Й 5 V
? Я Cl Я
в So
S Э з Ч О •~И
- = К^Т “Igai
^-ч Сь Ом
я ьк п .
& & JE -Л
.. s s ? 2
к S 2 Н . s g | к — В О § If
« 3 s I s
Й g-K -в
в> ч ч ..
sis!j]B a 2 « 03 rv
я к а> ь ”
C^s «о*
I—1 Ф ЭТ О сс
и в* S W ч
со и к е; s о ® я псЭ ь
340 Приложение. Нелинейные кристаллы
2 4> Я-
в и * UVR S44 и >»и
Я ж W СП 4> Н
ХПо
CV)
tj
55*
=5
VO
S3
Ь,
х о и о о.
Ц
«I
и
е-
<М
о
СМ
Й
е-
СМ
Й
УЭ
CD
Й
CU
о
CD
Й
“Q
О
н-,
Л
U
ь-
со
8-
со
Й
CD
Й
О
Si
2
и
8-
<М
й
*с/5
CD
Й
е-
<М
О
н-Э
X
ё
X
8-
й .5
й о й
± 1 Э* CD
©*
О тз CD +
.В
УЭ
X
е-
(М
Й
"ел
CD
<N
X
&•
са
Й
е-
CD
Й
<л
X
-Q
Z
CQ
U
Приложение. Нелинейные кристаллы
341
{Со <о° 25.1 19.1 t". —< СМ <N 20,9 Ю 25,0 8,7 , оо о 24,7 9,8 LO CD
¦в sO о <Х>° Ч •« ? СО <М СО О О СО СП) СП) —Г TjT ю ю о а> С"- СО СО Tf о — о о t-- OJ CO CO <M — О —< ”1°° — о LO со ^
69. угл. мин оо ю ю — <N СО ю о Ю о ¦** оо <м ю со — t>- <М со 00 о со оо t>. to LO — N^00 СМ СО t>. t>. СО LO 00 О
ф 1-4 •«X 1 а <1S у ¦а Х
о о — со со со со — 38 со оо со — о оо со о о о СП) -н СМ Tf со о о Ю <М о — СП) Ю о [>¦ о- о Ю (М <М о о LO LO CO CD CO — о о LO О — о N- LO ООО О N 1Л со со оо со <м со
«< ю со ю оо — (N — О N- — о со lO со Tf <N СЧ LO Ю СО <М оо t>. СО со со О тН CO CO со оо Tf со" СО Tf О
• о*^ * 'la •О я 'З 53 ® ч *** >> ю 0~ оо Ю ° *1 ОО оо о 00 о Tf Ю о оо о —Г LO со ю о о со со h- <М О Tf — CO о o' со о о — LO со сч со Tf СО О
°*v . PQ t> Tf СО (N со СП) СП) Thoo ТН со LO Ю N- — Tf — о со оо t— оо о со LO N. CD Tf <N оо сою CM Tf о о ю ^ со СО Tf ю
п - W иа О и ?щ °«о 'ТО СП) Ю LO ^ t— lO со LO (N Tf со со со со Ю со о <N 00 CO СП) о о со Ю 00 со Ол оо о со СО Tf <М СМ LO со о оо h- Ясо ^ со II1 CD <M LO 00 о со" О LO — LO оо^ N- <N (N t— оо со со со — со о Г-. со
Си Си О Си о о ^ си О о о си си о си о о Си Си О Си о о Си Си О си о о си о о cu о о SJ Си О Oj о о Си Си О Си о о 03 03 си ООО ООО
Кристалл н тип синхронизма а о а а с а* Q О < о и а о (X со о со о .о г 3 ia Ы о ¦О z та z tj аз CQ о ca X X о о и 3 со о X 8 о <м к «So с0 а 3 t S S * w s S «о со0! 4-0 о о*!
342
Приложение. Нелинейные кристаллы
хроиизме было выведено в § 2.2). Ориентация кристалла, т. е. выбор направляющих углов <р и 0 может существенно повлиять на коэффициенты нелинейной связи. Заметим, что 0 = 0С, где 0С — угол синхронизма; выбор 0С можно реализовать за счет изменения другого параметра, например температуры.
Значения коэффициентов нелинейной связи для кристаллов, используемых для генерации второй гармоники излучения неодимовых лазеров, приведены в табл. П.З [3]. На первое место по эффективности преобразования (в плоских волнах) выходит ииобат бария-натрия; далее следуют а-йодиоватая кислота (оее-синхронизм) и йодат лития (оое-синхронизм). В таблице приведены также угловые, температурные и спектральные ширины кривых синхронизма. В связи с этим уместно дать пояснения по поводу соответствующих дисперсионных коэффициентов (угловые коэффициенты рассматривались в § 2.5).
Угловые, температурные и спектральные дисперсионные коэффициенты. В общем случае показатели преломления зависят от угла 0, температуры Т и длины волиы основного излучения А*. Изменение любого из этих параметров будет приводить к изменению волновой расстройки. Выполняя разложение функции Ak (0, Т, Ах) в ряд по малым отклонениям аргументов от значений, соответствующих синхронизму (Ak (0С, То, А,1с) = 0), запишем
