Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
273 _ 6,37 _ _ _
293 — 6,99 — — — —
300 — 7,20 — — — —
400 _ 10,26 0,0062 0,253 24,67 —
500 _ 13,45 0,0305 0,64 47,62 —
600 — 16,85 0,0954 1,268 75,25 —
700 — 20,49 0,240 2,218 108,2 —
800 _ 24,19 0,530 3,581 148,0 —
900 — 27,94 1,041 5,393 193,1 —
1000 966 31,74 1,891 7,749 244,1 3,33-IO"15
1100 1058 35,58 3,223 10,71 301,0 4,77-IO"13
1200 1149 39,46 5,210 14,34 363,4 3,06-ю-11
1300 1240 43,40 8,060 18,70 430,9 1,01-IO"9
1400 1330 47,37 12,01 23,85 503,5 2,08-10-«
1500 1420 51,40 17,33 29,85 580,6 2,87-10-'
1600 1509 55,46 24,32 36,73 662,2 2,91-10-«
1700 1597 1684 59,58 33,28 44,52 747,3 2,22-10"5
1800 63,74 44,54 53,28 836,0 1,4-IO-4
1900 1771 67,94 58,45 63,02 927,4 7,15-IO-4
2000 1857 72,19 75,37 73,75 1022 3,15-IO"3
447. Продолжение табл. 21.17
21.5. СВЕРХПРОВОДНИКИ
Т. к гЙ, К Я, кг» о» W, Вт и. кг* в I. А Ig, А/СМ
2100 1943 76,49 95,69 85,57 1119 7,23- IO-2
2200 2026 80,83 119,8 98,40 1217 4,17-10-я
2300 2109 85,22 148,2 112,4 1310 1,28-IO-1
2400 2192 89,65 181,2 127,5 1422 0,364
2500 2274 94,13 219,3 143,6 1526 0,935
2600 2356 98,66 263,0 161,1 1632 2,25
2700 2437 103,22 312,7 179,7 1741 5,12
2800 2516 107,85 368,9 199,5 1849 11,11
2900 2595 112,51 432,4 220,6 1961 22,95
3000 2673 117,24 503,5 243,0 2072 44,4
3100 2750 121,95 583,0 266,7 2187 83,0
3200 2827 126,76 671,5 291,7 2301 150,2
3300 2903 131,60 769,7 318,3 2418 265,2
3400 2978 136,49 878,3 346,2 2537 446,0
3500 3053 141,42 998,0 375,7 2657 732,0
3600 — 146,40 1130 406,7 2777 1173
3655 3165 149,15 1202 423,4 2838 1505
См. сноску к табл. 21.15. ** Ig нормировано на единицу длины инти диаметром 1 CM-а не на единицу плошади.
Таблица 21.18. Удельное сопротивление и температурный коэффициент сопротивления о„ = р-1 • op IdT реиия [15]
t.° С р. 10-« Ом-см »„, 1.0"» К"» t.° с Р> 10~» Ом-см
-253 0,015 900 72,5 3,13
—200 2,3 _ 1100 80,5 2,94
—100 10 _ 1300 87,0 2,78
0 17,5 _ 1500 93,0 2,58
20 19,3 — 1700 98,5 2,44
100 25,4 3,95 1900 103,0 2,31
300 40,0 3,83 2100 106,5 2,17
500 52,0 3,58 2300 109,0 2,04
700 63,0 3,33
Таблица 21.19. Зависимость удельного сопротивления сплавов вольфрама и рения от температуры [15]
4.75% Re 21% Re 27% Re
Т. к р, Kr6 Ом-см т, к р, 10-" Ом-см т, к Р. КГ* Ом-см
300 10,4 30 24,2 1400 67,3
630 20,4 550 34 |о 1600 73,9
850 27,3 810 42,0 1800 79,9
1020 32,4 980 47,0 2000 85,7
1160 36,7 1120 51,6 2400 91,1
1270 40,0 1250 54,6 2600 96,8
1370 43,2 1360 57,4 2800 102,8
1465 45,9 1460 59,8 3000 109,2
1540 48,5 1540 62,6
1610 64,4
448
Сверхпроводимость — квантовое явление, возникающее вследствие Бозе-конденсации пар электронов проводимости. Двумя важнейшими макроскопическими признаками возникновения сверхпроводящего состояния являются: 1) отсутствие сопротивления протекающему постоянному электрическому току при температуре ниже некоторой критической Tc, 2) выталкивание магнитного Ноля из объема сверхпроводника (эффект Мейснера). Существуют критическое магнитное поле Hc и критическая плотность тока je, при превышении которых сверхпроводимость исчезает. Зависимость критической напряженности магнитного поля от температуры с хорошей точностью описывается формулой
Hc(T)~HcO [' - [Т,Тс f ] > <21'8)
где T — абсолютная температура; Hco—критическая напряженность магнитного поля при нулевой температуре.
Электроны проводимости металла объединяются в пары благодаря электрон-фононному взаимодействию, вследствие чего сверхпроводимость оказывается чувствительной к свойствам кристаллической решетки. Разные кристаллические модификации одного и того же вещества имеют различную критическую температуру, Tc зависит от внешнего давления Р.
К микроскопическим характеристикам сверхпроводника относятся характерный размер пары электронов Jo и глубина проникновения магнитного поля К.
Большинство сверхпроводящих сплавов относится к так называемым сверхпроводникам II рода, в которых возможно сосуществование сверхпроводимости и магнитного поля (фаза Шубникова). Магнитное поле вызывает появление в объеме таких сверхпроводников тонких ни-тей нормального металла (вихрей Абрикосова) с характерным размером —А,, каждая из которых несет квант магнитного потока Ф0=й с/2е, где ft—постоянная Планка, с — скорость света, е — заряд электрона В связи с тем, что в сверхпроводниках II рода нет полного эффекта Мейснера, в них сверхпроводимость существует при гораздо более высоких значеннях напряженности магнитных полей Нс2-
Различные характеристики сверхпроводников представлены в табл. 21.20—21.25 и на рис. 21.11.
•"С
S
-^io5
Рис. 21.11. Зависимость критической плотности тока от. индукции магнитного поля при 4,2 К [22]
\ Nt ,Sr
Nb \ Ti I ч
З Б S 72 15 В, Тл' Таблица 21.20. Сверхпроводимость элементов (массивные образцы при атмосферном давлении)
Элемент Кристаллическая структура*« тс. к 116] fiCO- Э [16] (!'ZlJdr. 10-" К/Па [17]
Al Алюминий гцк 1,1796*2 104,9 —25,5
Be Бериллий Гекс. 0,0237*2 — —
Cd Кадмий Гекс. 0,519*2 29,6 — 18,2
