Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
313 4-137
323—573 1-100
293-523 1—800
273—348 1—2100,
293 1—25
296—525 1—68
304—323 37—120
242—294 40—500
473—772Г 1—500
219—303 10—190
283—313 р =0,02—0,83
35 (16)* 11,2 (2,0)
56 (36) 3,8 (2,0)
168 8,4
16 12,4
62 5,2
9 4,1
24 7,7
135 (127) 2,2 (1,5)
166 (149) 5,6 (1,4)
6 (6) 3,4 (3,4)
43 (43) 2,2 (2,2)
103 (97) 2,4 (1,9)
103 (103) 1,1 (1,1)
67 (67) 0,6 (0,6)
97 7,2
83 9,4
* В скобках указано количество опытных точек, включенных в окончательную обработку, и соответствующие значения а.
' 5,9\
6,2
® ©О г в Б
о Т^293К
ф 303
о 313
о 333
° 363
® 575
• 423
© 475
о ??5
вТ=473К и 575 0 075 ? 773
100
200
300
НО
500
600
700 , р,атм
Рис. 94. Отклонения опытных данных Голубева и Петрова (/) и Голубева и Гнездилова (2) от рассчитанных
по рекомендуемому уравнению
2
о
-2
-З
ф ? ЯП ф ',19 • ф
© О ф о ф ф • •
X X + ©в ф ф • • + Ф О *> ф • О ф ф
д С о со* • • ф ф Ф ф ф о ф 1
ф ор--Ц0атм €>р=200атм ф 50 ф І00 в 55 ® 350 <в 50 + 400 в 75 * 450 © /00 • 500. э 150 i ф ф
О е
2М 250 250 270 280 290 Т,К
Рис. 95. Отклонения опытных данных Голубева и Шепелевой от рассчитанных по рекомендує
мому уравнению
г
о
-1
-2
JT7?!J'7 Ьл о &Т=273К ф Ш в J/?J в Ж в J05 о 313 о Ш
в э в с ф
©©о ® in' ® ф Ф ©
®© ф v • ! $ :. в© © • э • © ф в © ® < э
—<ОМйП*> f 'Ь'-- Л Q Ф ©о Ф А э
ф ф ф о
0 ?50 500 750 WOO 1250 1500 Р,агпм
Рис. 96. Отклонения опытных данных Михельса, Ботзена и Шурмана от рассчитанных по рекомендуемому уравнению
6
4
2
О
-2
-/
Ь,5 • • • • - т,з е-305,0 о - Щ 5 о ~ J/j, J ® - ОД J
• • •
• • • • •
с с о э 8 ° в • 8 • •
0 • » • 0 0 О • э • © о s § 0 о, э о • о 9 °» о® в • о 0 О 0
о 0 Э 0 • € • 0 ® о
0,100 0,175 0,250 0,325 0,400 0,475 0,550 р,г/СМ3
6
о
?л ? 13 19 21 ф © © ф © о с © 0 9 03 ? 3 ? Ф * © * © ° в ф ?73 о *ф
? с ф о ° ® © ф ф 0 0 ц] Ф 13 ? ? ° В в в а в < 1 . ° ¦ ¦ » 6 © в © ©Ф ф в ф >
0 • ® © ф © < Ф в ¦ © © ф ф оТ=283,35К ® Щ/5 о ад 75 © 302,15 ф ЛИ, 75 © 308,15 в 575,25 ] ? 5/74,2? и 5/74,55 ? 5/74,65 . 305,15 > 1 > 2
С Ф « > ф
О 0,15 0,30 0,45 0,60 0,75 р,г/см*
б
Рис. 97. Отклонения опытных данных: а — Кестина, Уайтлоу и Цинь; б — Латтениста с соавторами (/) и Налдрета и Мааса (2) от рассчитанных по рекомендуемому уравнению значений вязкости
в околокритической области
10
7,5
5,0
2,0
77? Ф Ф ; е 1? ?/4 ф оТ*224К е>Т=278 К ф 233 © 283 е 245 в Ш ® Ш в 295 э 262 • 299
© » в ф • Ф в • ® > • ® • ®
ф % е е ® 9 э о э э ® ф е ф © э в о ф ® э ® ( э ) © е ф ф © в • ©
О о в о в о © ф ф © Ю § # О Ф О © э е ф о© е® е э о ф
о 0 < о ф
_V _ _ 1^________
10 25 ~50 75 100' 125 150 175' р.атм
Рис. 98. Отклонения опытных данных Херремана, Гревендонка и Бука по вязкости жидкой С02 от рассчитанных
по рекомендуемому уравнению
Уравнение (9.33) получено Алтуниным и Сахабетдиновым [9.1] на основании статистической обработки (с помощью ЭЦВМ) примерно 550 согласующихся (в пределах оцененных ошибок) экспериментальных точек из [9.8, 9.10, 9.11, 9.36, 9.38, 9.46, 9.50, 9.62], которые охватывают интервал т=0,75—2,55 и о> = 0—2,5 (рис. 93). В табл. 87 приведены средние квадратические отклонения по всем опытным точкам для основных групп измерений, а на рис. 94—98 показано распределение отклонений. Как видно из иллюстраций, отклонения расчетных данных от исходных опытных в целом не превышают уровень оцененных авторами погрешностей у]оп. Относительно большие отклонения зафиксированы для опытных данных, полученных методами
то
о,
? X ?
д -1 а -2 о -J • -4 ---~? Л
о ° jt
255 275 295 TfK
Рис. 99. Вязкость двуокиси углерода на линии насыщения по данным:
/ — Варбурга и Бабо; 2 — Штакельбека; 3 — Голу-бева; 4 — Херремана с соавторам^; 5 — таблиц [9.5]; 6 — настоящей работы
падающего груза [9.58], катящегося шарика [9.39, 9.52] и пьезо-кварцевого резонатора [9.31, 9.32]. Причины уклонения этих групп опытных данных от измеренных методом капилляра обсуждаются в разд. 9.1. Экспериментальные данные в околокритической области [9.48, 9.38], полученные методом колеблющегося диска, не очень хорошо согласуются между собой и при аппроксимации учитывались лишь данные [9.38].
Теория, основанная на гидродинамическом приближении с учетом бесконечного возрастания сжимаемости при в —0, где 0=(Г—Гкр)/^, предсказывает существование особенности
459
кинетических коэффициентов в критической области. В терминах [9.6] полный коэффициент вязкости
7] =7)0+0,, (9.34)
где Tio не зависит от в, а б, — есть особая часть коэффициента вязкости, зависящая от близости в к нулю. Не слишком близко к критической точке, когда 6-ц не превышают значений т)о (экстраполированных из далекой области),, особая часть кинетических коэффициентов изменяется по закону
