- .
( ):
—> Фл»,
(1.107)
4*
52
Глава 1
части матричных элементов распадов типа 2 -*-п + + е~ + ve можно вычислить точно. Когда же SiУ3-сим-метрия нарушается, эти матричные элементы перенорми-ровываются и перестают быть точно известными.
Однако теорема Адемолло — Гатто (см. [6] в гл. 4) устанавливает, что матричные элементы изменяющих странность векторных зарядов перенормировываются только во втором порядке по нарушению 5С/3-симметрии. Так как поправки второго порядка по нарушению SUз-симметрии должны быть малыми для барионного октета, то соотношение (1.56а) алгебры токов позволяет сделать определенные предсказания относительно векторных частей матричных элементов гиперонных р-рас-падов. (Имеются также предсказания для каонных распадов типа К+ -*■ п° + е+ + ve, но в этом случае могут оказаться важными даже эффекты нарушения SU3-симметрии во втором порядке.)
Анализ Кабиббо полулептонных распадов убедительно подтверждает эти предсказания. Из проинтегрированного коммутационного соотношения (1.566) между векторными зарядами и аксиально-векторными зарядами следует, что аксиально-векторные заряды образуют октет. Это также подтверждается анализом Кабиббо, хотя экспериментальные данные в этом случае менее определенные, чем для векторных зарядов. Дело в том, что для аксиально-векторных зарядов не существует аналога теоремы Адемолло — Гатто, и потому нет причин считать, что эффекты нарушения Sf/з-симметрии в первом порядке не должны быть существенными.
Проинтегрированный коммутатор (1.56в) двух аксиально-векторных зарядов не вытекает из октетного свойства F\ и не проверяется непосредственно анализом Кабиббо, Первой экспериментальной проверкой этого постулата было правило сумм для аксиально-векторной константы связи p-распада, полученное Адлером (ст. 1) и Вайсбергером [17] из коммутатора
И + iFl; F\ - 1Т2] = 2F3 = 2/з. (1.108)
Следуя предложению Фубини и Фурлана ([6] в гл. 4), Адлер и Вайсбергер рассмотрели матричный элемент соотношения (1.108) между протонными состояниями и
Основные гипотезы
53
воспользовались гипотезой о частичном сохранении аксиально-векторного тока для того, чтобы связать левую часть соотношения (1.108) с интегралом от сечения пион-нуклонного рассеяния. В результате было получено следующее правило сумм (которое мы будем называть правилом сумм для g^):
1 4М% 1 г WdW
г w aw
к m~°"(r)1'
(1.109)
где af — полное сечение рассеяния я±-мезонов с нулевой массой на протоне с энергией W в системе центра масс. Это правило сумм хорошо согласуется с экспериментом. Подобный анализ коммутатора ‘)
[Fl + iFl,Fl-iF^ = F3+yr3Fs (1.110) был выполнен Вайсбергером [17], Амати с сотр. [13] и другими авторами. Результат этого анализа находится в разумном согласии с аксиально-векторными константами связи гиперонных распадов (которые определяются из анализа Кабиббо). Таким образом, для всех проинтегрированных коммутационных соотношений, постулированных Гелл-Манном, имеется подтверждение.
