Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.
Скачать (прямая ссылка):
Я=-А-.. (15.27)
а 1,22 С0
Здесь везде ta — время нарастания импульса в одном каскаде:
*н=0,1т,
которое можно выразить через верхнюю частоту усилителя
'н=^: (15.28)
С0 — эквивалентная шунтирующая емкость схемы
?о==^вых+ ^вх~Ь^м*
где Свых— выходная емкость данной лампы;
Свх — входная емкость лампы следующего каскада; См —емкость монтажа схемы. При хорошем монтаже емкость не превышает 10 пф.
2. Индуктивность корректирующей катушки:
а) в усилителе с допустимым верхним выбросом напряжения порядка Г°/о
Л = 0,36^С0; (15.29)
б) в усилителе с допустимым верхним выбросом напряжения
ДО 6%)
?=0,5/?а2С0. (15.30)
Более совершенной схемой частотной коррекции в области верхних частот является схема со сложной анодной коррекцией, подробно исследованная Г. В. Брауде 1 (фиг. 15. 13). Включение между анодом лампы и сопротивлением анодной нагрузки корректирующей катушки Ьа, зашунтированной сопротивлением позволяет уменьшить влияние выходной емкости лампы на частотную характеристику в области верхних частот и повысить коэффициент усиления
1 См. п. 38 списка литературы.
27* 419
каскада на 20—40% по сравнению со схемой с простой анодной коррекцией.
Улучшение усилительных свойств каскада со сложной коррекцией связано о разделением емкости схемы С0 как бы на две части (фиг. 15. 14):
С, = СВЫХ + 0,5СМ
и
С2=СВХ+0,5СМ.
Емкость Сь подключенная к зажимам анод—катод, численно меньше общей емкости каскада Со. С поступлением на сетку лампы
Фиг. 15.13. Схема усилителя со сложной коррекцией.
прямоугольного импульса емкость С\ будет заряжаться анодным током лампы быстрее, чем заряжалась бы емкость С0 в схеме с простой коррекцией. Поэтому время нарастания импульса будет
-0
-0
Фиг. 15. 14. Эквивалентная схема сложной коррекцией.
усилителя со
меньше. Снижение фактического времени нарастания импульса равноценно увеличению верхней граничной частоты усилителя. Кроме того, соответствующим подбором величины индуктивности Ьа можно добиться резонанса напряжений в контуре, образованном последовательно соединенными величинами Ьл и С2 на ча-
420
стоте, лежащей в области верхней граничной частоты усиливаемых сигналов, и, следовательно, повышения напряжения на емкости С2, т. е. напряжения на выходе каскада. Таким образом схема со сложной коррекцией позволяет не только расширить полосу частот, но к повысить коэффициент усиления каскада.
Расчет элементов схемы усилителя производится по следующим формулам:
1. Сопротивление анодной нагрузки
(15.31)
Время нарастания определяется из формулы (15.28) или
/н1<0,Ь.
2. Индуктивность корректирующей катушки
1=а/?'С0. (15.32)
3. Индуктивность анодной катушки
и=а'к1С0. (15.33)
4. Шунтирующее сопротивление
яш=&/?..
В табл. 15. 1 приведены значения коэффициентов ц, а, а! и
Ь в зависимости от отношения —L. Здесь Сг = Свих + 0,5Си.
Со
(2
Значения Сг, -~- и # для наиболее употребляемых ламп при-
со
ведены в табл. 15. 2.
Таблица 15.1
Я а а' Ь °/о С\ Со
0,344 0,934 0,122 0,511 4,3 0,656
0,35 0,95 0,122 0,514 50 4,1 0,65
0,4 1,04 0,126 0,536 6,6 3,8 0,6
0,437 1,07 0,13 0,554 4,35 3,4 0,563
0,45 1,08 0,132 0,56 3,7 3,3 0,55
0,5 1,09 0,14 0,582 2,75 2,8 0,5
0,55 1,1 0,146 0,61 2,33 2,3 0,45
0,6 1,12 0,148 0,652 2,12 1,9 0,4
0,65 1,15 0,146 0,72 2 1,6 0,35
На фиг. 15. 15 приведена схема коррекции в области верхних частот при помощи фильтра ЯС Величина емкости конденсатора фильтра выбирается таким образом, чтобы его емкостное сопротивление на средних частотах было много больше сопротивления Я.
421
Таблица 15.2
см
Лампы ЖЗП Ж9П Ж11П Ж20П- Ж20П- а П14П П18П ПЗС ПбС
СО СО СО СО СО со СО СО со со
С\ в пф 7 9 10 7 9 12,5 13 12 16,5 12,5
Сі Сот'т 0,35 0,36 0,4 0,35 0,36 0,45 0,45 0,45 0,53 0,45
Я 1,15 1,14 1,12 1,15 1,14 1,1 1,1 1,1 1,084 1,1
Часть напряжения, снимаемого с сопротивления анодной нагрузки, падает на сопротивлении Я, поэтому выходное напряжение каскада оказывается меньше, чем у обычного усилителя. На верхних ча-
Фиг. 15. 15. Схема коррекции верхних частот при помощи * фильтра /?С.
стотах диапазона емкостное сопротивление конденсатора С уменьшается и оно начинает заметно шунтировать сопротивление Я. Полное сопротивление фильтра ЯС значительно уменьшается, что приводит к уменьшению напряжения на фильтре, а следовательно, и к увеличению выходного напряжения.
Для получения заметного выравнивания частотной характеристики сопротивление Я должно в 2—3 раза превышать сопротивление утечки сетки Я§.
Емкость конденсатора фильтра можно выбрать исходя из соотношения
При таком соотношении на верхних частотах будет наблюдаться увеличение выходного напряжения на 30—40э/о.
422
На фиг. 15. 16 показана схема коррекции в области верхних частот при помощи фильтра, включенного в цепь катода. Принцип работы таких схем основан на использовании отрицательной обратной связи по току. Значения сопротивления Я и емкости С выбираются таким образом, чтобы на средних частотах емкостное сопротивление было во много раз больше сопротивления /?. На этих частотах на сопротивлении 1^ возникает напряжение отрицательной обратной связи, уменьшающее действующее на сетке лампы напряжение сигнала, в результате чего коэффициент усиления каскада становится меньше. С повышением частоты сигнала емкостное сопротивление конденсатора и, следовательно, сопротивление всего фильтра понижается.
