Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Яворский Б.М. -> "Физика для школьников старших классов и поступающих" -> 43

Физика для школьников старших классов и поступающих - Яворский Б.М.

Яворский Б.М. Физика для школьников старших классов и поступающих — М.: Дрофа, 2005. — 795 c.
ISBN 5-7107-9384-1
Скачать (прямая ссылка): fizikadlyashkolnikovstarshihklasov2005 .djvu
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 236 >> Следующая


12°. Работа Аг_2, совершаемая газом при адиабатическом процессе 1—2, измеряется площадью, заштрихованной на рис. II.2.7.

Выражение для работы Аг_2 при адиабатическом процессе:

В этих формулах М/р. — число молей газа, содержащихся в массе М, Cvil — молярная теплоемкость газа при постоянном объеме, к — показатель адиабаты, р,УиТ — параметры состояния газа.

13°. В таблице II.2.1 приводятся сводные данные о характеристиках изопроцессов в газах.

Таблица П.2.1

Название процесса

Изохори- Изобари- Изотер- Адиаба-

ческий ческий мический тический

Условие протекания процесса

V = const р = const pV = const 5Q = О

Связь

между

пара-

р V

~ = const — = const

pV = const = const

PVk = const

ргрк/(1-к) ==

метрами

yrp\/{K—\)

СОСТОЯ-

НИЯ

= const
136

ГЛ. И.З. КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ГАЗОВ

Окончание

Название процесса
Изохори- ческий Изобари- ческий Изотер- мический Адиаба- тический
Работа в процессе SA = 0 A1^2 = 0 8А = pdV, ^1-2 ~ = P(V2-V1) 5А = pdV, ^1-2 = AT m, V2 ——RT Inr^ M- V1 SA = pdV = = -dU, ^1-2 = = -AU1., = = Cv(T1-T2)
Количество теплоты,сообщенное в процессе 8 Q = CydT3 Ql-2 = = Cv(T2-T1) 8Q = CpdT, Ql-2 = = Cp(T2-T1) 8 Q = 8А, Qi-2 = ^1-2 8 Q = 0, «1-2=0
Изме- нение внут- ренней энергии 817 = CydT, AU i_2 = = Cy(T2-T1) 8U = CydT, AU1^2 = = Cv(T2-T1) dU = 0, AtV2=O W = -SA = = CydT, ACZ1-2 = = “^1-2 = = Cv(T2-T1)
Тепло- емкость Cy = M R (I (к-1) cP=- M KR |1 (ге-1) Cy = і°° свд = о

Глава II.3 КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ГАЗОВ

§ П.3.1. Некоторые сведения о классической статистической физике

1°. Кинетической теорией газов называется учение о строении и физических свойствах газов, основанное на статистическом методе исследования (11.1.2.2°). В основе классической статистической физики помимо того, о чем сказано в 11.1.2.1°, лежат следующие исходные положения.
§ п.3.1. КЛАССИЧЕСКАЯ СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА

137

2°. В системе частиц выполняются законы сохранения энергии (1.5.7.2°), импульса (1.2.7.1°) и момента импульса (1.4.4.1°). Для систем заряженных частиц выполняется также закон сохранения электрического заряда (111.1.1.3°).

3°. Все физические процессы, которые происходят в системе частиц, протекают в пространстве и времени непрерывно. Пространственно-временное описание любых физических явлений в классической механике и классической статистической физике предполагает возможность непрерывных изменений всех физических величин, характеризующих состояние системы. Например, скорость и энергия любой частицы могут непрерывно изменяться под действием различных сил.

4°. Любая частица в системе является «меченой». Ее можно отличить от всех остальных таких же частиц {различимость тождественных частиц в классической статистической физике).

5°. Любая частица системы может иметь произвольные значения координат и импульсов (или скоростей) независимо от значений этих величин у других частиц. Если в системе координат X, Y, Z выбран произвольный элементарный (малый) объем dxdydz, то любая частица может находиться внутри этого объема, независимо от присутствия в этом объеме произвольного числа других частиц. Аналогично, любая частица может находиться внутри произвольного элементарного «объема» dpxdpydpz в «пространстве импульсов» (или duxduyduz «пространства скоростей») независимо от присутствия в этих «объемах» произвольного числа других частиц. Это означает, что любая частица может иметь компоненты импульса по осям координат, заключенные в пределах от рх до рх + dpx, от ру до Py + dpy, от рг до рг + dp2 (соответственно, компоненты скорости частицы по осям координат в пределах от их до их + dux, от Uy до Uy + duy, от U2 до и2 + du2). Минимальная величина объемов dxdydz и dpxdpydp2 ничем не ограничена.

Пункты 2° и 3° относятся не только к классической статистической физике, а являются характерными для всей классической физики. Пункты 4° и 5° относятся только к классической статистической физике и не справедливы в квантовой статистике (VII.2.1.10).
138

ГЛ. II.3. КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ГАЗОВ

§ П.3.2. Основное уравнение кинетической теории газов

1°. Давление газа (11.1.3.2°) в сосуде есть результат столкновений молекул газа со стенками сосуда. Давление газа является макроскопическим проявлением теплового движения молекул (П. 1.1.1°). При столкновении молекул газа со стенками сосуда молекулы изменяют свои импульсы (1.1.3.4°) и передают соответствующие импульсы стенкам, что и проявляется в виде давления газа. Для идеального газа взаимные столкновения молекул в объеме сосуда не влияют на величину давления газа на стенки. Ввиду хаотичности теплового движения молекул (11.1.1.3°) давление газа на все стенки сосуда одинаково и, по определению (11.1.3.2°), представляет собой среднюю силу, действующую по направлению нормали на единицу площади поверхности стенки.

2°. Основное уравнение кинетической теории газов:

марная кинетическая энергия поступательного движения всех N молекул газа, находящихся в сосуде.
Предыдущая << 1 .. 37 38 39 40 41 42 < 43 > 44 45 46 47 48 49 .. 236 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed