Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 807

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 801 802 803 804 805 806 < 807 > 808 809 810 811 812 813 .. 818 >> Следующая


Лит.; DStoner Е. О., Collective electron ferromagnetism, «Ргос. Roy. Soc.», 1938, v. A165. p. 372; 2) W о 1-

fartb E. P., Tbe theoretical and experimental status of the col lective electron theory of ferromagnetism, «Rev. Mod. Phys.t^ 1953, v, 25, p. 211; 3) Magnetism, v. 4, ed. by G. T. Rado, H. Subl, N. Y.— L., 1966; 4) BohcobckiI С. В,, Магнетизм, М., 1871; 5) У а й т Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 иен., М., 1985; в) M о р и я Т., Спиновые флуктуации в магнетиках с коллективизированными електронами, пер. с англ.» М., 1988.

А. В. Вевяел, А. В. Грановский, О. А. Котельникова.

СТОИЛИ волны — упругие волны, распространяющиеся вдоль плоской границы двух твёрдых полупространств, мало различающихся по плотности и модулю упругости; являются разновкдностью поверхностных акустических волн. Описаны Р. Стонлк (В. Stoneley) в 1924. С. в. состоят нак бы из двух Рэлея волн (по одной в каждой среде). Параллельная к перпендикулярная граничной поверхности компоненты колебат. смещений этих волн убывают в глубь каждой из сред, так что эиергкя С. в. сосредоточена в двух гранкчных слоях толщиной —А, каждый. Фазовая скорость С. в. меньше фазовых скоростей продольной с і к поперечной упругих воли в обеих граничащих средах. При равенстве фазовых скоростей упругих волн в этих средах (сц = = сг«> cti — с*г)« но ПРИ различии плотностей (рг ф Ф P2) С. в. всегда существуют. При этом, если PiZpl —*• —> О, С. в. переходят в волны Рэлея.

СТОПА — один нз простых поляризационных приборов, представляющий собой набор прозрачных плоских пластин, устанавливаемых под иек-рым углом к падающему свету. Коэф. пропускания и отражения для компонент световых лучей, поляризованных параллельно н перпендикулярно плоскости падения на С., различны (см. Френеля формулы). Поэтому естественный свет, прошедший через С., поляризуется: в нём преобладает компонента, электрич. вектор к-рой лежит в плоскости падения. Степень полярнвации р тем выше, чем больше каилои лучей к С., однако оптим. углом установки С. является угол Брюстера (см. Брю-

стера закон), прн к-ром прозрачность С. максимальна (ок. 50%).

Для видимой области спектра пластины С. выполняют из оптического стекла очень малой толщины, чтобы уменьшить потери на поглощение. При показателе поглощения стекла гс = 1,5 практически полную поляри-* задию (р — 0,99) даёт С. из 16 пластин. Для ИК-области применяют С. из пластин фтористого лития, флюорита и др. с тонкими селеновыми, германиевыми или кремниевыми кокрытиями. Большие п (~ 2—4) таких покрытий позволяют получить требуемую степень поляризации р при небольшом числе пластин. СТОХАСТИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ (от греч. stocha-stik6s — умеющий угадывать) — нерегулярные, внешне неотличимые от реализации случайного процесса колебания в полностью детерминированной (без шумов и флуктуаций) нелинейной системе.

Сложное поведение нелинейных колебат. скстем наблюдалось (1920-е — SO-е гг.) задолго до осознания факта возможности существования стохастичностк в таких системах (эиспернменты Ван дер Поля и Ваи дер Марка [1], двухдисковое дииамо [2], распределённая система авторегулкрования темп-ры [3]). Кроме того, хотя в то время существовали нек-рые элементы матем. аппарата для описания нетривиального поведения траекторий динамических систем в фазовом пространстве (гомонлинич. структуры Пуанкаре [4}), однако представления о том, что детерминиров. системы могут вести себя хаотически, ещё He проникли ни в физику, ии в математику. Качественное изменение ситуации произошло в 1960-е гг. в связн с открытиями в математике [5—6} и компьютерными исследованиями моделей фнз. систем.

С. к., Мак и истинно шумовые колебания, характеризуются сплошным Фурье спектром и спадающей автокор-реляц. ф-цией (см. Хаос). Отличает их от случайных флуктуаций то обстоятельство, что оии могут генерироваться динамич. системой с конечным чкслом степеней свободы (в то время как генерация шума требует от системы возбуждения бесконечного числа независимых'степеней свободы). Физ. природа возникновения сложного запутанного поведения конечномерной системы связана с неустойчивостью всех (или большинства) индивидуальных движений. Неустойчивость траекторий, располагающихся в органич. области фазового пространства, и приводит к перемешиванию, следствием к-рого является запутанность, сложность, стохастичность движения. Важными характеристиками этой сложности и запутанности являются фрактальная размерность предельного множества (странного аттрактора) А и топологич. энтропия системы ка нём (см. Фракталы).

Выберем ' иа странном аттракторе ансамбль из отрезков траектории длительности Г, отстоящих друг от друга ка расстояние е. Предположим, что любой отрезок длительности T произвольной траектории в аттракторе лежит в е-окрестности хотя бы одного кз отрезков. Обозначим черев С(Т, в) число отрезков (элементов) в ансамбле. При уменьшении е клк увеличения T число С(Т, е) увеличивается. Рост С(Т, г) прк убыванки е естественно связан с геом. сложностью аттрактора. Увеличение же С(Т, е) прк возрастанин T есть следствие неустойчивости траекторий в аттракторе. Рассмотрим следующие характеристики движения на аттракторе;
Предыдущая << 1 .. 801 802 803 804 805 806 < 807 > 808 809 810 811 812 813 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed