Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 52

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 263 >> Следующая

предшествующими. Более того, в силу принципа постоянства скорости света
две пары любых часов этой совокупности, не находящихся рядом, должны быть
в фазе.
Совокупность показаний всех этих часов, идущих в фазе друг с другом, и
составит то, что мы называем физическим временем.
Предполагаемое событие, сосредоточенное в одной точке и обладающее
минимальной длительностью, называется элементарным событием. Показание
часов, расположенных в максимальной близости от происходящего события,
снятое в момент, когда это событие происходит, называется координатой
времени элементарного события. Таким образом, элементарное действие
определено четырьмя координатами: координатой времени и тремя
координатами, определяющими положение в пространстве точки, где по
предположению происходит событие.
Благодаря нашему физическому определению времени, мы можем придать вполне
определенный смысл понятиям одновременности или не-одновременности двух
событий, происходящих в удаленных друг от друга местах. Таким же образом
введение координат х, у, z точки придает вполне определенный смысл
понятию положения. Так, например, сказать, что абсцисса точки Р,
расположенной на оси абсцисс, есть х, значит сказать, что если, следуя
правилу, откладывать от начала координат единичный стержень х раз, то мы
непременно должны попасть в точку Р. Подобным же образом поступают, чтобы
установить положение точки, если все три координаты отличны от нуля:
только операции будут несколько сложнее. Как бы то ни было, указание
отдельных координат связывается со вполне определенным экспериментом,
относящимся к измерению положения твердых тел 8.
Необходимо сделать следующее важное замечание: для определения
физического времени по отношению к данной системе координат мы вос-
8 Мы не утверждаем, что координаты времени и пространства обязательно
должны быть определены таким образом, что их определения могли бы служить
основой для экспериментальных методов измерения этих координат, как это
описано выше. Тем не менее, всякий раз, когда величины t, х, у, z
вводятся в качестве чисто математических переменных в физинеские
уравнения, последние будут правильны только в том случае, если эти
переменные могут быть из них исключены.
140
Принцип относительности и его следствия
1910 г.
пользовались группой часов, находящихся в состоянии покоя относительно
этой системы. Согласно этому определению, показание времени или
констатация одновременности двух событий будут иметь смысл только в том
случае, если известно движение этой группы часов или системы координат.
Пусть даны две системы координат S и S', движущиеся равномерно и
прямолинейно одна относительно другой. Предположим, что с каждой из этих
двух систем связана группа часов, причем все часы, принадлежащие к одной
и той же системе, идут в фазе. В этих условиях показания группы часов,
связанной с S, определяют физическое время по отношению к системе отсчета
S; подобным же образом показания группы часов, связанной с системой
отсчета S' определяют физическое время по отношению к S'. Любое
элементарное событие будет иметь координату времени t по отношению к
системе отсчета S и координату времени t' по отношению к S'. Итак, мы не
имеем права априори предположить, что можно выверить часы двух групп
таким образом, что обе координаты времени элементарного события были бы
одинаковы, иными словами, чтобы t было равно V. Предположить это значило
бы ввести произвольную гипотезу. Вплоть до настоящего времени эта
гипотеза вводилась в кинематике.
Вторая произвольная гипотеза, введенная в кинематику, относится к
конфигурации движущегося тела. Рассмотрим стержень АВ, движущийся в
направлении своей оси со скоростью V относительно системы отсчета S, не
находящейся в ускоренном движении. Что следует понимать под "длиной
стержня"? Вначале были попытки считать, что это понятие не требует
специального определения. Ошибочность этой попытки будет ясно видна, если
рассмотреть следующие два метода определения длины стержня.
1. Движение наблюдателя, обладающего масштабом, ускоряется до тех пор,
пока его скорость не будет равна V, т. е. до тех пор, пока он будет
неподвижен по отношению к стержню. После этого наблюдатель измеряет длину
АВ, последовательно прикладывая свой масштаб к стержню.
2. С помощью группы синхронизованных часов, неподвижных по отношению к
системе отсчета S, определяют точки Рх и Р2 системы S, где в момент t
находятся оба конца стержня. После этого определяют длину прямой,
соединяющей точки Рх и Р2, последовательно прикладывая масштаб к линии
PxP%i которая предполагается материальной.
Очевидно, что полученные в том и в другом случае результаты можно с
некоторым основанием рассматривать как "длину стержня". Однако, априори
отнюдь не ясно, что эти две операции непременно должны приводить к одному
и тому же численному значению длины стержня. Все, что можно вывести из
принципа относительности, и это легко доказывается,-
Предыдущая << 1 .. 46 47 48 49 50 51 < 52 > 53 54 55 56 57 58 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed