Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 51

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 263 >> Следующая

Из этого следует, что определение не полно: оно нуждается в дополнении.
До настоящего времени это дополнение производилось бессознательно.
Чтобы узнать время в каждой точке пространства, мы можем представить себе
пространство заполненным огромным количеством часов, причем все часы
должны быть совершенно одинаковыми. Рассмотрим точки А, В,С, . . ., в
каждой из которых находятся часы, и которые отнесены с помощью
независящих от времени координат к системе отсчета, не находящейся в
ускоренном движении. В этом случае можно определить время всюду, где мы
позаботились поместить часы. Если часов взято достаточно много, так чтобы
на каждые из них приходился по возможности меньший участок пространства,
то мы сможем определить время в любом месте пространства с какой угодно
точностью. Однако, действуя подобным образом, мы не получаем такого
определения времени, которое открывало бы для физика достаточно широкие
возможности. Действительно, мы не сказали, каково должно быть положение
стрелок в данный момент в разных точках пространства. Мы забыли
синхронизировать наши часы и поэтому ясно, что промежутки времени,
проходящие в течение какого-либо события, имеющего определенную
длительность, будут различны в зависимости от того, в каких точках
пространства происходит событие. Так, например, будет обстоять дело при
изучении движения материальной точки, траектория которой проходит через
точки А, В, С . . При прохождении материальной точки через А, фиксируем
на находящихся в этой точке часах момент времени t&. Таким же образом
зафиксируем моменты tB и tc прохождения материальной точки через В и С.
Поскольку к тому же координаты точек А, В, С . . . можно определить
непосредственно с помощью градуированного масштаба, можно, например,
сопоставляя координаты ха, у а, %а, • • •, точек А, В, С . . .и моменты
времени Ia, tB, tc, . . ., получить координаты х, у, z движущейся
материальной точки как функции переменной t, которую мы будем называть
временем. Ясно, что форма этой функции зависит в основном от того, каким
образом были установлены эти часы, когда их поместили в соответствующие
места.
Принцип относительности и его следствия
1910 г.
Для того, чтобы получить полное физическое определение времени,
необходимо сделать еще один шаг. Надо сказать, каким образом все часы
были выверены в начале эксперимента. Поступим следующим образом: во-
первых, найдем способ передавать сигналы, например, из А в В или из В в
А. Этот способ должен быть таким, чтобы мы были абсолютно уверены, что
явления передачи сигналов из А в В нисколько не отличаются от явлений
передачи сигналов из В в А. В этом случае очевидно, что существует только
одна возможность поставить часы в точке В по часам в А так, чтобы сигнал,
идущий из А в В, проходил бы этот путь за то же время, измеренное с
помощью этих же часов, что и сигнал, идущий из В в А.
Если ввести обозначения:
tA - показание часов в точке А в момент, когда сигнал АВ выходит из А,
ts - показание часов в точке А в момент, когда сигнал АВ приходит в В,
ts' - показание часов в точке В в момент, когда сигнал ВА выходит из В,
tA' - показание часов в точке В в момент, когда сигнал В А приходит в А,
то можно поставить часы, находящиеся в В, по часам в А таким образом, что
tв - t а - t А' - ^В'-
В качестве сигналов можно использовать, например, звуковые волны, которые
распространяются между А и В, проходя через среду, неподвижную 7 по
отношению к этим точкам.
С неменьшим успехом можно пользоваться световыми лучами,
распространяющимися в пустоте или в однородной среде, неподвижной по
отношению к А и В. Оба этих способа передачи сигналов одинаково
приемлемы. Если же, пользуясь и тем и другим способом, мы получим
различные результаты, это будет объясняться тем, что, по крайней мере, в
одном из способов условие эквивалентности путей АВ и ВА не соблюдается.
Тем не менее, среди всех возможных способов передачи сигналов мы отдаем
предпочтение тем из них, где используются световые лучи,
распространяющиеся в пустоте. Дело в том, что синхронизация часов требует
эквивалентности пути туда и пути обратно; в этом же случае мы будем иметь
эту эквивалентность по определению, так как, в силу принципа постоянства
скорости света, в пустоте свет распространяется всегда со скоростью с.
7 Среда должна быть неподвижной или, по крайней мере, скорость среды не
должна иметь компоненты в направлении А В, чтобы пути АВ и В А были
эквивалентны.
148
13
Принцип относительности и его следствия
Итак, мы должны синхронизовать наши часы таким образом, чтобы время,
необходимое световому сигналу для прохождения пути из А в В, равнялось
времени, за которое он проходит обратный путь из В в А.
Теперь мы располагаем вполне определенным методом проверки одних часов
относительно других. Как только часы выверены, мы говорим, что они идут в
фазе. Далее, если мы будем последовательно выверять часы В по часам А,
часы С по часам В, . . ., мы получим ряд часов, идущих в фазе с
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed