Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 23

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 263 >> Следующая

В третьей части развивается динамика материальной точки (электрона). Для
вывода уравнений движения применен тот же метод, что и в названной выше
работе автора. Сила определяется так же, как в работе Планка. Из этой
работы взяты и преобразования уравнений движения материальной точки,
которые так отчетливо выявляют аналогию уравнений движения с уравнениями
классической механики.
Четвертая часть работы посвящена общим следствиям, к которым npnj водит
теория относительности и которые касаются энергии и количества движения
физических систем. Эти следствия были развиты в оригинальных работах
автора 7, а также М. Планка 8. Однако здесь они получены новым способом,
который, как мне кажется, позволяет особенно ясно проследить связь этих
выводов с основами теории. Здесь рассматривается также зависимость
энтропии и температуры от состояния движения; в вопросе об энтропии я
полностью придерживаюсь только что цитированной работы Планка;
температуру движущихся тел я определяю так же, как Мозенгайль в своей
работе о движущейся полости, содержащей излучение 9.
Важнейшим результатом четвертой части является следствие об инертной
массе энергии. Этот результат наводит на мысль о том, не обладает ли
энергия также тяжелой (гравитирующей) массой. Далее напрашивается вопрос,
ограничен ли принцип относительности системами, движущимися без
ускорения. Чтобы не оставить эти вопросы без разъяснения, я добавил к
этой работе пятую часть, которая содержит новое релятивистское
рассмотрение ускорения и гравитации.
3 Н. A. Lorentz. Versl. Коп. Akad. v. Wet. Amsterdam, 1904.
4 A. Einstein. Ann. Phys., 1905, 17, 891. (Статья 1). Следует учесть
также и работу Е. Кона по этому вопросу, но здесь она никак не
использовалась.
5 М. v. Laue. Ann. Phys., 1907, 23, 989.
8 J. L a u b. Ann. Phys., 1907, 32.
7 A. Einstein. Ann. Phys., 1905, 18, 639; 1907, 23, 371.
8 М. P 1 a n с k. Sitzungber. preuD. Akad. Wiss., 1907, XXIX.
8 K. v. Mosengeil. Ann. Phys., 1907, 22, 867.
5*
67
О принципе относительности и его следствиях
1907 г.
I. КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
§ 1. Принцип постоянства скорости света.
Определение времени. Принцип относительности
Для описания какого-либо физического процесса мы должны уметь измерять
происходящие в отдельных точках пространства изменения в пространстве и
времени. Для пространственного измерения процесса бесконечно малой
длительности (точечного события), происходящего в элементе пространства,
необходимо иметь декартову систему координат, "т. е. три жестких стержня,
расположенных перпендикулярно друг другу ж жестко между собой связанных,
а также жесткий единичный масштаб 10. Геометрия позволяет определить
положение точки или место точечного 'События тремя числами (координатами
х, у, z) п. Для измерения времени точечного события нам нужны часы,
которые покоятся относительно системы координат и в непосредственной
близости от которых происходит точечное событие. Время точечного события
определяется одновременным показанием часов.
Представим себе, что во многих точках расположены покоящиеся относительно
системы координат часы. Пусть все они равноценны, т. е. разность
показаний двух таких часов не изменяется. Если представить себе, что эти
часы каким-то образом синхронизованы, то совокупность часов,
расположенных на достаточно малых расстояниях, позволяет определить время
любого точечного события при помощи ближайших часов.
Однако совокупность этих показаний часов еще не дает нам "время" в том
виде, в каком оно нужно для физических целей. Кроме того, нам требуется
еще рецепт, по которому эти часы могут быть сверены друг с другом.
Предположим теперь, что чат могут быть сверены так, что скорость
распространения каждого светового луча в вакууме, измеренная с помощью
этих часов, везде равна универсальной постоянной с при условии, что
система координат является неускоренной. Пусть на расстоянии г друг от
друга расположены две покоящиеся относительно системы координат точки А и
В, снабженные часами, и пусть Ьа - показание часов в А, когда в точку А
прибывает распространяющийся через вакуум в направлении АВ световой луч,
a tB - показание часов в точке В в момент прибытия светового луча в В;
тогда, как бы ни двигались источник света,
10 Здесь и в дальнейшем вместо "жестких" тел можно говорить о твердых
телах, не подверженных действию деформирующих сил.
11 Для этого необходимы еще вспомогательные стержни (линейки, циркули).
68
8
О принципе относительности и его следствиях
испустивший луч, и другие тела, всегда должно выполняться равенство
Действительно ли осуществляется в природе сделанное здесь предположение,
которое мы назовем "принципом постоянства скорости света"? Это ни в коем
случае не очевидно; однако, по крайней мере для системы координат в
определенном состоянии движения, оно стало вероятным благодаря
подтверждениям, которые получила на опыте 12 теория Лоренца 13,
основанная на предпосылке о существовании абсолютно покоящегося эфира.
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed