Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Эйнштейн А. -> "Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1" -> 152

Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов в четырех томах. Том 1 — М.: Наука, 1965. — 702 c.
Скачать (прямая ссылка): sobranienauchnihtrudovt11965.djvu
Предыдущая << 1 .. 146 147 148 149 150 151 < 152 > 153 154 155 156 157 158 .. 263 >> Следующая

одновременно в двух системах, является абсурдным и так как не менее
абсурдно было бы отдавать предпочтение одной из двух (или из бесконечно
большого числа) физически равноценных систем, то следует отказаться от
введения понятия эфира, который превратился лишь в бесполезный довесок к
теории, как только было отвергнуто механистическое истолкование света.
Мы уже говорили, что система координат, как ее понимают в теоретической
физике, представляет собой не что иное как жесткое измерительное
устройство, на котором с помощью твердых линеек наносятся значения
пространственных координат. Мы должны теперь еще задать вопрос, какой
физический смысл имеют значения времени, которые в физике обычно всегда
указываются вместе со значениями координат. Рассмотрим этот вопрос.
Обычно мы измеряем время с помощью часов. При этом часами мы называем
систему, которая автоматически повторяет один и тот же процесс. Число уже
повторившихся процессов такого рода, причем за первый можно принять любой
процесс, и есть время, измеренное часами. Показания часов, одновременные
с некоторым событием, мы называем временем события, измеренным этими
часами.
Пусть теперь в начале нашей системы координат (х = у = z - 0) помещены
часы ?70 и пусть совсем рядом с началом координат происходит какое-нибудь
событие. Тогда в соответствии с опытом мы можем определить показание
часов, одновременное событию, иначе говоря, определить время события
(отнесенное к нашим часам). Однако, если место события будет удалено от
места, где расположены часы, то мы не сможем непосредственно определить
показания часов, одновременные с событием. В самом деле, наблюдатель,
стоящий около часов, может воспринимать событие не непосредственно, а
только с помощью какого-нибудь проме-
416
33
Теория относительности
жуточного процесса (сигнала), связанного с событием и дошедшего до
наблюдателя (например с помощью лучей света). Наблюдатель определит
только время прибытия сигнала, а не время события. Последнее он сможет
определить, только зная промежуток времени, проведенный сигналом в пути.
Однако определить этот промежуток времени с помощью часов ?70,
установленных в начале координат, принципиально невозможно. С помощью
часов можно непосредственно определять время только таких событий,
которые происходят в непосредственной близости от часов.
Если бы на месте, где произошло событие, также находились часы Ui - мы
будем предполагать, что эти часы точно такой же конструкции, как и часы
U0,- и если бы там стоял наблюдатель, определяющий время события по
указанным часам, то это тоже еще не помогло бы нам, ибо мы еще не могли
бы сопоставить показаниям часов Ui одновременные им показания часов UQ.
Отсюда очевидно, что для определения времени необходимо еще физическое
определение одновременности. Как только оно будет дано, искомое
физическое определение времени будет полным.
Другими словами, требуется еще правило, по которому часы Ui можно
синхронизировать с часами Е/0. Мы будем делать это следующим образом.
Пусть мы имеем какое-нибудь средство, чтобы посылать сигналы из начала
координат О системы К в точку Е и обратно из Е в О так, что сигналы О - Е
и Е -О физически совершенно равноценны. Тогда мы можем и будем требовать,
чтобы часы U0 и Ui были поставлены так, чтобы на прохождение обоими
сигналами своих путей требовалось одно и то же время, измеренное этими
часами. Пусть t0 - время отправления сигнала О - Е (по часам U0), ti -
время прибытия сигнала О - Е (по часам U1), t' - время отправления
сигнала Е -О (по часам U1), t' - время прибытия сигнала Е - О (по часам
Е70). Тогда часы U\ должны быть поставлены так, чтобы выполнялось условие
П t0 = t0 - П-
Теперь мы можем расположить в произвольных точках системы координат К
такие часы и поставить их по часам U0 в соответствии с указанным
правилом. Тогда можно определять время событий во всех этих точках.
При указанном определении одновременности событий необходимо обратить
особое внимание на следующее. Мы использовали для определения времени
систему часов, покоящихся относительно системы X. Иначе говоря, это
определение имеет смысл только по отношению к системе координат К в
определенном состоянии движения. Если кроме системы координат К вводится
другая система координат К', движущаяся равномерно и прямолинейно
относительно К,
27 а. Эйнштейн, том I 417
Теория относительности
1915 г.
то можно совершенно аналогично определить время относительно К'. Однако
заранее не очевидно, что можно согласовать показания этих двух систем
часов. Априори ниоткуда не следует, что два события, одновременные
относительно К, должны быть одновременными относительно системы К'. В
этом и заключается "относительность времени".
Оказывается, что принцип постоянства ско-х х> рости света и принцип
относительности проти-
воречат один другому только до тех пор, пока сохраняется постулат
абсолютного времени, т. е. абсолютный смысл одновременности. Если же
Предыдущая << 1 .. 146 147 148 149 150 151 < 152 > 153 154 155 156 157 158 .. 263 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed