Электроразведка методом сопротивлений - Шевнин В.А.
ISBN 5-211-03303-5
Скачать (прямая ссылка):
Кроме того, были проверены граничные условия и усло-/ія на источнике; а также "зеркальность" эллипсов для случая імметричной среды.
Необходимо отметить, что в алгоритме программы ASA профиль, по которому проводятся измерения, перпендикулярен контакту двух анизотропных сред. В этом случае контакт направлен вдоль оси Y, профиль - вдоль оси X, а началом координат является точка пересечения разлома (контакта) и профиля. В программе предусмотрено использование следующих установок. Их поворот ведут против часовой стрелки.
1. Симметричная четырехэлектродная установка. Начальное положение (0-й азимут) - все электроды стоят на линии профиля. Вращение установки вокруг центра mn.
2. Трехэлектродная установка Amn, В - в бесконечности. Начальное положение - электроды A,m,n стоят на линии профиля. Вращение - вокруг центра mn.
3. Потенциал - установка Am, электроды п и В в бесконечности. Начальное положение: электроды А и m стоят на линии профиля, поворот питающего электрода А происходит вокруг приемного электрода т.
4. Дипольная осевая установка mnAB. Нулевой азимут: все электроды стоят на линии профиля. Поворот - вокруг центра mn.
5. Дипольная экваториальная установка mnAB. Начальное положение: центры диполей стоят на линии профиля. Поворот -вокруг центра mn.
В результате моделирования по программе ASA был получен ряд интересных результатов (рис.5.3.5) и исследованы новые подходы к анализу полевых данных, полученных в результате круговых наблюдений. На основании результатов данной работы можно сделать следующие выводы:
1. Создан аппарат математического моделирования электрического поля вблизи контакта двух анизотропных сред для круговых установок,что является очередным шагом вперед по сравнению с ранее решенными задачами.
2. Вблизи контакта Рис.5.3.5. Пример фугового про-двух анизотропных сред на- филирования вблизи контакта
\
\
\
\
/
/
/
/
\
\
\
\ \
/ /
/
/_
/
-'
\ \
\
\
Vj
v
/
/
/ /
-иГ
- -\t - -
--As-
--/-L-
10
Y--
(х
\
\
\ \
/ /
/
/
Л
\
\
/
/
\
\
\
\
/
/
/
/
\
\
\
\
/
/
/
/
блюдается искажение круговых диаграмм кажущегося сопротивления, которое выражается в появлении дополнительных максимумов, соответствующих простиранию пород в соседней анизотропной толще (рис.5.3.5).
5.4. Интерпретация данных кругового ЭП над анизотропным полупространством
Круговое ЭП (КЭП) применяется для решения многих задач: выявления анизотропии массива горных пород, оценки коэффициента анизотропии и направления простирания анизотропной толщи, картирования областей распространения анизотропных пород, исследования структурных особенностей территории, оценки напряженного состояния массива горных пород, элементов залегания угольных пластов и зон трещино-затости, водообильности толщ и др.
Несмотря на такое разнообразие задач, решаемых круго-іьім ЭП, обработка данных этого метода заключается в Зольшинстве случаев в графическом изображении круговых диаграмм и качественной или полуколичественной интерпре-ации. Количественная оценка геоэлектрических параметров інизотропной среды выполняется редко, так как является рудоемкой и во многих случаях практически неосуществима іез использования компьютера.
Большие объемы КЭП (до 100 точек кругового ЭП по од-ому профилю или участку), получаемые на кафедре гео->изики МГУ при полевых работах в районах с ярко проявляющейся анизотропией горных пород (Чукотка, Донбасс, Крым) возросший интерес к параметрам анизотропных сред сти-улировали разработку алгоритма и программы для интер-эетации данных круговых наблюдений.
Алгоритм обратной задачи КЭП Для решения обратной задачи КЭП используется алгоритм щбора. На каждой итерации решается прямая задача для інородного анизотропного полупространства, сравниваются еретические и экспериментальные данные для оценки их ізличий и внесения поправок в параметры модели среды с !лью минимизации этих различий. Решение прямой задачи юизводится по аналитическим формулам, в основе которых жит определение значения потенциала в точке M точечного точника, расположенного в точке А на поверхности одно-
родного анизотропного полупространства: _1 Pt \fp~u
Uam =
2тс ГАМ yVr- (COS2P + cos 2 о slnzp) + pN- sin2e sin2p
где: I - ток, стекаюидий с точечного электрода расположенного в точке А; гАМ расстояние между точками А и М; р - угол между прямой соединяющей точки А и M и направлением простирания пород анизотропной толщи, pN - сопротивление однородного анизотропного полупространства вкрест слоистости, рт - сопротивление однородного анизотропного полупространства вдоль слоистости. Угол падения пластов (а) предполагается известным из априорных данных. Кажущееся сопротивление рассчитывается через потенциалы, создаваемые в точках MnN питающими электродами А и В
Pk-K-j- •
AUMN = UAM-UAN-UBM + UBN .
Вычисления производятся для всех заданных азимутов установки.
Точность подбора или невязка между теоретической кривой ркт и экспериментальной ркэ вычисляется по формуле:
