Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Ковалев М.П. -> "Расчет высокоточных шарикоподшипников" -> 19

Расчет высокоточных шарикоподшипников - Ковалев М.П.

Ковалев М.П. , Народецкий М.З. Расчет высокоточных шарикоподшипников — M.: Машиностроение, 1975. — 280 c.
Скачать (прямая ссылка): raschetvisshar1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 81 >> Следующая

2.7. ОДНОРЯДНЫЙ УПОРНЫЙ ПОДШИПНИК ПРИ ЭКСЦЕНТРИЧНО ПРИЛОЖЕННОЙ НАГРУЗКЕ
На рис. 2.12 показана схема однородного упорного шарикоподшипника при действии осевой нагрузки F0, приложенной на расстоянии е от его оси, а на рис. 2.13 — схема распределения нагрузки между шариками. Приняв для наиболее нагруженного шарика угловую координату т|> = 0, получим для суммарного сближения бф шарика, расположенного под углом ty, с кольцами следующее соотношение:
в* = 6e + -^-Qdmcos of, (2.70)
где ба — сближение центров колец; 6 — угол перекоса внешнего кольца относительно внутреннего; dm—диаметр окружности, проходящей через центры шариков.
Для сближения наиболее нагруженного шарика с кольцами на основании равенства (2.70) имеем
(2.71)
Разделив почленно обе части равенств (2.70) и (2.71), получим
V=6O [l —"2F (1 — COSTp)J При этом
є =
Половина угла нагруженной зоны определится из соотношения
/ 2ба \ ф = агссо8(—д^).
Нагрузка P^ на шарик, расположенный под углом і|>,
Рис. 2.12. Схема упорного подшипника при эксцентрично приложенной осевой нагрузке
5 М. П. Ковалев
65
Рис. 2.13. Распределение нагрузки между шариками в упорном подшипнике с эксцентрично приложенной нагрузкой
связана с нагрузкой P0 на наиболее нагруженный шарик зависимостью
1 3/2
^ = p0 [1--S-(i-«**)]'
Условия равновесия запишем в виде
Ра = 2Р0? [1-J5-(i-COS11,)] 372 ,
ф=0
M = eFa = т dm Рф cos 145.
1.0,
0,9 0,8 0,1 0,6 0,5 OA
0,3 0,2 0,1
\ \
\ \
\
\
4|*Д 1 E —


Im(H)


0,2 OA O? 0,8 2.14. Интегралы /„
1.02еJd„
Рис. 2.14. Интегралы ^т(е). 'а(в) и параметр е в зависимости от величины 2e/dm для подшипников с точечным контактом
Таблица .2.7
Значения интегралов I0 (є) и In (є) для однорядных упорных шарикоподшипников
О
0,1
0,2
0,3
0,4
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
1,0
1,25
1,67
2,5
5,0
OO
1,0000 0,9863 0,9318 0,8964 0,8601 0,8225 0,7835 0,7427 0,6995 0,6529 0,6000 0,4338 0,3088 0,1850 0,0831 0
0,1196 0,1707 0,2110 0,2462 0,2782 0,3084 0,3374 0,3658 0,3945 0,4244 0,5044 0,6060 0,7240 0,8558 1,0000
0,1156 0,1590 0,1892 0,2117 0,2288 0,2416 0,2505 0,2559 0,2576 0,2546 0,2289 0,1871 0,1339 0,0711 0
66
Последние соотношения могут быть также выражены в виде
Fa=ZPQra(e), M = Lp0 cij т (є).
При этом
1

J t1 -^(1—cos^)]3/2^,
ф
Гт(г)= U [!---(1-C0S 4J5)] C0S ^
—Ф
В табл. 2.7 приведены значения интегралов /и (є) и Іт (є) как функции параметров 2eldm, а на рис. 2.14 — графическое представление тех же интегралов.
2.8. ПОДШИПНИК ПРИ КОМБИНИРОВАННОЙ НАГРУЗКЕ И МОМЕНТЕ
Если кроме радиальной и осевой нагрузок на шарикоподшипник действует момент, вектор которого перпендикулярен оси подшипника, то относительное смещение колец будет состоять из осевой ба и радиальной бг составляющих, а также угла поворота Э (рис. 2.15).
На рис. 2.16, а показаны положения центров кривизны дорожек качения наружного и внутреннего колец подшипника до приложения внешней нагрузки.
Радиус окружности, проходящей через центры кривизны тороидальной поверхности дорожки качения наружного кольца,
Rl=Ld1n- (гн —0,5A8)COSo0, (2.72)
а радиус окружности, проходящей через центры кривизны тороидальной поверхности внутреннего кольца,
RB=Ldm + (rB — 0,5Dw) cosa0. (2.73)
Вычитая почленно левые и правые части этих равенств, получаем
Rl — Rl = (г в + r„ — Dw) cos K0
или, используя обозначения, принятые в выражении (2.22),
Rb — Rh = Гт cos (X0 = I1D w cos (z0.
5*
Рис. 2.15. Смещения внутреннего кольца относительно наружного под действием комбинированной нагрузки н момента
67
Рис. 2.16. Положение центров кривизны дорожек качения колец:
а — до приложения внешней нагрузки; б — после приложения внешней нагрузки к подшипнику
Если наружное кольцо зафиксировано в пространстве и остается неподвижным, когда к подшипнику прикладывается нагрузка, то внутреннее кольцо будет перемещаться относительно наружного. Центры кривизны тороидальной поверхности дорожки качения внутреннего кольца также переместятся (рис. 2.16, б). Из рис. 2.16, б видно, что расстояние между центрами кривизны тороидальных поверхностей дорожек качения наружного и внутреннего колец у шарика с угловой координатой т|;
г = [{гт sin а0 + бв + R'HQ cos яр)2 + (rm cos a0 + 8r cos г|))г]І/2 .
или
r=rmL1/2, (2.74)
где _
L = VMa + yV2; Af = SInO0 + ?« + 6; N = COSa0 + |Л costjj.
Входящие в эти соотношения безразмерные малые параметры |а, \г и 0 соответственно будут
Ir =
Сближение шарика, расположенного под углом я|) к направлению радиальной составляющей F г внешней нагрузки F,
б* = г—rm = rm (LI/2 — 1).
68
Нормальная нагрузка на рассматриваемый шарик
P*=C663/. (2.75)
Заметив, что ПпС6 = С*lZ, имеем
яф=^а1/2-о3/2. (2.76)
Угол контакта рассматриваемого шарика с наружным и внутренним кольцами можно найти из соотношений:
Sin a = sin «0 + |а + Є = (277) >A(sin Ot0 + %а + в)«.+ (cos Ct0 + Ir cos t)2 L'/2
или
гп^,= cosap+S, cos і». = _У {2Щ У (sin а0+1о + 6)1 + (COS Ot0 + %r cos i?« ?
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 81 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed