Радиоприемные устройства - Баркан В.Ф.
Скачать (прямая ссылка):
276
сопротивлении /?? напряжение смещения, уменьшающее усиление каскада. Величина смещения, создаваемая сеточным током лампы, автоматически изменяется в зависимости от амплитуды колебаний высокой частоты. Вследствие этого высота импульсов анодного тока остается почти на одинаковом уровне. Отрицательные полупериоды напряжения сигнала ограничиваются вследствие отсечки анодного тока.
Такой способ ограничения оказывается достаточно эффективным только при воздействии на сетку сигналов с большой амплитудой. Для того чтобы обеспечить ограничение сигналов с малыми
Фиг. 11.7. Двустороннее ограничение при пониженных напряжениях на аноде и экранной сетке лампы.
амплитудами, напряжение на аноде и экранной сетке лампы ограничительного каскада понижают до 30—50 в. В этом случае характеристика лампы сдвигается вправо, и ее верхний загиб, обусловленный током насыщения, начинается левее (фиг. 11.7), чем в случае фиг. 11.6.
Работа ограничителя в таком режиме оказывается более эффективной. Ограничение в положительные полупериоды обусловливается изменением автоматического смещения на сетке и загибом характеристики анодного тока.
Для получения еще большего постоянства выходного напряжения применяют два каскада ограничения.
§ 59. ЧАСТОТНЫЙ ДЕТЕКТОР
Частотным детектированием называется процесс преобразования частотно-модулированного сигнала в колебания низкой частоты. В частотном детекторе сигнал, модулированный по частоте, преобразуется в сигнал, модулированный по амплитуде, который
277
затем детектируется при помощи обычного амплитудного детектора.
Простейший способ преобразования ЧМ сигнала в АМ сигнал основан на применении обычного расстроенного колебательного контура (фиг. 11. 8).
Предположим, что в последнем каскаде усилителя промежуточ-' ной частоты собственная резонансная частота колебательного контура отличается от несущей частоты сигнала на величину, превышающую наибольшую девиацию частоты Д/тах (график а).
Фиг. 11.8. Частотное детектирование при помощи расстроенного колебательного контура.
При изменении частоты колебаний относительно несущей частоты на +Д/ (график б) напряжение на колебательном контуре будет изменяться на +Д?/М (график в).
На графике г показаны модулированные по амплитуде колебания высокой частоты, которые получились в результате преобразования. Подавая такие колебания на обычный амплитудный детектор, получим колебания низкой частоты.
Более широко в практических схемах применяется показанная на фиг. 11.9 схема частотного детектора с настроенными контурами.
Схема состоит из двухконтурной связанной системы, включенной в анодную цепь ограничительного каскада, и двухтактного диодного детектора, который обычно выполняется на двойном диоде. Напряжение низкой частоты, снимаемое на выходе, равно разности напряжений на нагрузках диодов /?і и /?2. Ко входу каждого плеча двухтактного детектора подведены напряжения и1 и ?/„, которые создают на сопротивлениях /?! и /?2 пропорциональные им напряжения низкой частоты.
278
Как видно из схемы, напряжение, действующее на каждом плече, складывается из напряжения на дросселе С11 и половины напряжения на катушке второго контура и\ или и\
(11.3)
Напряжение на дросселе 11\ равно напряжению на катушке первого контура, так как левый конец дросселя через разделительный конденсатор Ср соединен по высокой частоте с верхней точкой пер-
кунч
1С-
НУ-
Фиг. 11.9. Схема частотного детектора с настроенными кон-- турами.
вого контура, а правый конец дросселя соединен с нижней точкой первого контура через С2, общее заземление и блокировочный конденсатор Сб.
Входные напряжения плеч их и ии являются векторными величинами и для их определения необходимо установить фазовые соотношения между векторами их и и\ и векторами их и и 2 •
Рассмотрим эквивалентную схему второго контура и векторную диаграмму напряжений и токов, действующих в нем при резонансе (фиг. 11. 10). Здесь Ем — э. д. с. взаимоиндукции, которая определяется как напряжение холостого хода на концах катушки Ъ% Из основ электротехники известно, что э. д. с. взаимоиндукции проти-вофазна напряжению 1)\ на первой катушке.
Ток /2 во втором контуре совпадает по фазе с Ем и создает на индуктивностях Ы и ІІ соответствующие напряжения (/2 и иI, сдвинутые относительно него на 90°. Относительно средней точки катушки напряжения (/2 и (/2 имеют противоположные фазы. Отсюда следует, что вектор их составляет с векторами и'2 и и\ угол 90°. Если частота сигнала отличается от частоты настройки контуров, то колебательная система не будет находиться в резонансе и угол сдвига фаз между указанными векто-
279
рами будет отличаться на 90°. Векторные диаграммы напряжений, действующих в каждом плече двухтактного детектора, приведены на фиг. 11.11.
Векторная диаграмма а справедлива для случая, когда модуляция отсутствует, девиация частоты Д/=0 и, следовательно, колеба-
¦и
тельная система настроена в резонанс. В этом случае суммарные напряжения 01 и IIц равны и создают на нагрузках /?і и /?2 одинаковые напряжения. Выходное напряжение, равное разности этих напряжений, равно нулю.
