Проектирование специальных электрических машин переменного тока - Балагуров В.А.
Скачать (прямая ссылка):
/Лср=(?5зШ/(^ср&зЛв),
где bzcr>=n(D-\-hn)/z~bn;
г) для зубца с параллельными стенками
где b,=(BSatM{BAM ' ' -
Напряженности ПОЛЯ' В зубце ЯКОрЯ ПОД ПОЛЮСОМ ЗВеЗДЫ #гмакс,
HZMvm, Hzcv, Hz3 определяются по кривым намагничивания для соответствующих сталей.
192
Расчетная напряженность магнитного поля в зубце якоря под полюсом звезды для трапецеидального зубца
IFZ3=(H1, vlaKC ~|- Hz \іИН_(-4//гср)і/6.
При ?2>l,8 Тл необходимо учитывать поток, проходящий по пазу (см. гл. 2).
Падение магнитного напряжения в зубце якоря под полюсом звезды
Fz3 FI гзИг,
Магнитная индукция в зубце якоря под полюсом цилиндра:
а) для трапецеидального зубца (индукция определяется на Vs от его минимального сечения)
?zi/3=(?6^?№i/3&3.cYB),
где bz\?=vL(D-\-2huj3)jz— ширина зубца якоря на расстоянии 7з от его минимального сечения;
б) для зубца с параллельными стенками
я,ц=(Я8«Ш/(*Ал.)-
Падение магнитного напряжения в зубцовом слое под полюсом цилиндра
F =Н h
' zu. "гц"г'
Падение магнитного напряжения в зубцовом слое
F =F
1Z ' Z3 і. ' zu'
Индукция в спинке якоря (см. рис. 5.3 и 5.5).
Я/а = Ф8.104/(2АУ(Д»лв).
Для статей 1412 (Э-32) Д=0,35 мм и 1521 (Э-44) А-0,20 мм можно допустить индукции в ярме:
1,5 Тл при /=400 Гц, 5/а<1,4 Тл при /=1000 Гц. Длина средней силовой линии в ярме якоря L}a=n(D+2h, + h,a);{2p). Падение магнитного напряжения в ярме якоря
F ja=^ H ja.F ]а->
гДе Hja — напряженность поля в ярме якоря определяется по кривым намагничивания стали для ярма (с учетом коэффициента Лаберли).
Падение магнитного напряжения в якоре
Fbzj=Fi A-F z+/>. 7-2341 193
Коэффициент магнитной цепи якоря
^=F1xJ11F1= l + (Fx+Fja)/Ft. (5.81)
МДС якоря
F я—F%zj' -4/- Fad,
где Fad=0,9m {TD^k0Jp)kdIи sin ф —МДС реакции якоря по продольной оси (уточняется после определения параметров обмотки якоря н построения векторной диаграммы напряжений),
^=0,9*oAt sin (ср+я/9).
Магнитный поток рассеяния полюсов звезды
®sm FJ-J sm'
Значение G,m подсчитывается по соответствующим формулам (см. § 5.4).
Магнитная индукция в полюсе звезды
^тз ®тз' 10 /Sm3.
Длина средней магнитной силовой линии в полюсе звезды (см. рис. 5.4)
Lm3^(Dp-km„-dB)l% (5.82)
где йтцмакс — максимальная высота полюсного наконечника (см. § 5.3).
Падение магнитного напряжения в полюсе звезды
О _ IT T
' тз та та'
Напряженность Нтз определяется по кривым намагничивания. Индукция в полюсе цилиндра (см. § 5.3)
5тц=(Фтц-Ю4)/5тц.
Длина средней силовой магнитной линии в полюсе цилиндра (рис. 5.15)
Lm^lj2N. (5.83) Падение магнитного напряжения в полюсе цилиндра
О _ IT T
' ти ти ти'
Магнитная индукция кольцевой части цилиндра (см. § 5.3)
Длина средней силовой магнитной линии кольцевой части цилиндра (рис. 5.15) (см)
Z™=*K-b*?K/2+0,3«2f/W, (5.84)
где Ьк и Ьск — ширина соответственно катушки возбуждения и скобы (см. рис. 5.5 и 5.11).
194
Окончательное значение L4.K определяется после расчета Ьк. Падение магнитного напряжения в кольцевой части цилиндра
F — HL
Индукция во втулке (см. § 5.3)
?BT = <W ^lSB=\(pk^Ji(SBXN)) Фтз- Ю4, (5.85)
где 5ЕТ — площадь поперечного сечения втулки и магнитного вала вместе; /гт.и — коэффициент магнитного потока торцовой поверхности звезды, определяемый по кривым (рис. 5.16).
Длина средней силовой магнитной линии во втулке (примерно равная ЬЦшК)
+ 0,3^2//iV. (5.86)
Окончательное значение L15-K определяется после расчета Ьк.
Падение магнитного напряжения во втулке
F=HL
1 вт 11 вт-^вт*
Магнитная индукция" в скобе
Рис. 5.15. Схема для расчета магнитной цепи генератора
(для одинакового сечения скобы по радиусу).
Длина средней магнитной силовой линии в скобе
L^
•.(O9- 2hm „ - DBT)/2 + ltl/A. (5.87)
Значение Leu уточняется по эскизу магнитной цепи (см. рис. 5.5 и 5.15).
Падение магнитного напряжения в скобе
F1.,
Напряженность Яск определяется по кривым намагничивания. Магнитный поток в дополнительном зазоре вала O2 (уточненное значение)
^b1 = (PKJ Ы)Фтъ.
Падение магнитного напряжения в дополнительном зазоре вала б2
F52 = 0,882?52-104, где ?a2 — величина, подсчитываемая по формуле (5.50). 7* Ш
Падение магнитного напряжения в дополнительном зазоре цилиндра Oi
Fb1=OSb1B11,
где B0I—величина, определяемая согласно (5.58), а значение потока Фцк—согласно (5.37).
Суммарное падение магнитного напряжения н магнитной цепи
Fs=Fbzj + Fb1 + F62 + Fms J- Fmn -j- F„.K + Fn, f FC1(. -
a)
it s и is г? * e •s 2p
S) S)
Jt в 'I 1S 2? 0 4- S IZ 15 Zf)
Рис. 5.16. Коэффициент магнитного потока торцевой поверхности полюса звезды
а „ 67^=0,002; б — 67^=0,004; в — 670=0.006; г — o'/D=0,008
Коэффициент магнитной цеип
Kb=FJ(FbZj^FbI-V Fb2). ' (5.88) Суммарная МДС обмоток возбуждения
Fa=k„(Fs-\-Fad)N, 15.89)
где K= 1,1 —коэффициент запаса по МДС возбуждения.
Параметры обмотки возбужчения рассчитываются по известной методике, т. е. определяются площадь поперечного сечения провода, ток в обмотке, число витков в катушке, омическое сопротивление обмоток; затем производится раскладка витков катушки возбуждения.
