Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Балагуров В.А. -> "Проектирование специальных электрических машин переменного тока" -> 64

Проектирование специальных электрических машин переменного тока - Балагуров В.А.

Балагуров В.А. Проектирование специальных электрических машин переменного тока: Учебное пособие для вузов — M.: Высшая школа, 1982. — 272 c.
Скачать (прямая ссылка): proektspezelemash1982.djvu
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 89 >> Следующая

где индексы «Л», «..8» и «С» показывают, что указанные составляющие проводимости относятся соответственно к участкам поверхности полюсов цилиндра А, В и С (рис. 5.13):
188
G-sml
2jj.qZp
In-
1
«ті (Л)— cos2li/ (p_Y) 111 1 — hmaMtmjR
1
__ 2jj.0Zp
Usml (B) — С052ф' (?' —^7)
1-І- 1 —
Gsm\ (
C):
2,<V3.uiV
Здесь но = 0,4л-10-*
In
1 ^мин/ ^?макс 1
In -о— ;
1-А,
m ц.макс/^?р
Приближенно магнитную проводимость GSmi можно подсчитать по формуле
sml~
cos
2/VA
m ц.макс
(h-m и.чакс "Т" Am ц.мин)
]. (5.67)
Рис 5 13 Боковая поверхность полюса цилиндра
Магнитная проводимость рассеяния между поверхностью торца полюсного наконечника звезды и торцовой поверхностью цилиндра кольца (см. рис. 5 3 и 5.12)
C,m2 = ^Wl+ W',J]Am «• - (5-68)
Магнитная проводимость рассеяния между внутренними поверхностями полюсов цилиндра и полюсов звезды (см. рис. 5.3 и 5.12)
(/р + М3.ц) 32н-0а' ,
О
даЗ
___у 1 (W^»CM*' + 1
COS^' Я2(Р'_ -y')cos2<{/ W1 n"i (^,•^^(-"'.¦-')c<:s,i''_1
X
X sm
— + Y') ccs2 1 sin f-^- (?' - Y') cos2 t'l X 4a' J 4a' J
X sin \-^~- Y' cos2 И , (5.69)
L 2a' j
где «'=1; 3; 5 — числа (достаточно взять л'=1; 3); ф', a', ?', y'—¦ }глы, показанные на рис. 5.12.
Если принять распределение потенциалов на границе области синусоидальным, то выражения для подсчета проводимости будут иметь вид:
а) для общего случая
(Zp-г Мз.ц) n (R2IR1)^"'/«')™*' + \
С,
COS ф'
(/?2//?1)(M'/a'»cos'i'' — 1
sm
яу'
2а'
COS2 tj)'
в) для многополюсных генераторов (при R2^Ri)
sm3
Здесь П= 1.
(Zp+Мз.ц)
COS ф'
2р.0 sin
яу
2а'
Cos2'!/
(5.70)
(5.71)
Рис. 5.14. Схема для расчета про-аодимостей рассеяния обмотки возбуждения
Значение проводимости рассеяния Gsmi подсчитывается по формуле (5.65).
Магнитная проводимость рассеяния обмотки возбуждения зависит от конфигурации окна для обмотки, его геометрических размеров, размеров поперечного сечения обмотки возбуждения, распределения магнитных напряжений в магнитопроводе скобы и кольца.
Приближенно магнитная проводимость рассеяния обмотки (см. рис. 5.11)
G48 = Ii0 [2я/(1п D11JDJ] Ьк/2,
(5.72)
или
О« = М(0д.»-Аг)(Оц.в/А,г +
+ I)I(D1JD37-фк. (5.73)
Для более точного определения проводимости рассеяния и потоков рассеяния обмотки возбуждения необходимо учитывать распределение магнитного напряжения по ширине катушки, конфигурацию и размеры окна (рис. 5.14).
Все пространство для потока рассеяния можно разбить на три участка (по координате z):
а) 0<z<llt
где F(z) = FJNl2, Fb — суммарная МДС возбуждения;
б) /\0</2, F[Z)=FJNl2-Fn;
В) І2<г<к + к, где F(Z)=FJN-Fn. 190
Суммарная проводимость для потоков рассеяния
(5.74)
где GJ G"sb и GJ8— проводимости рассеяния, соответствующие
участкам а), б), в).
Значение проводимостей рассеяния GJ GJB и GJ8 можно подсчитать по формулам:
(5.75)
(Z2-Z1); (5.76>
01"
G' =
¦Sb
(»ort
Z2In(I +2AK/DBT)
1+Г
F'
2Hn(l-FJFB)
(5.77)
ln(l+2VOBI) ""' где F'B=FJN — 0,5FB[ — FCK—0,5/7^; FBt—падение магнитного напряжения во втулке; FCK — падение магнитного напряжения в скобе; F4K — падение магнитного напряжения в цилиндре кольца.
Введение МДС Fb' вместо МДС FB позволяет учесть падение магнитного напряжения в стальных участках магнитопровода, пс* которому проходят потоки рассеяния.
Использование последних формул возможно, если известны МДС Fei, FB и падения магнитных напряжений во втулке, скобе и кольце. Поэтому ими пользуются в процессе поверочного расчета (см. §5.5).
§ 5.5. ПОВЕРОЧНЫЙ РАСЧЕТ МАГНИТНОЙ ЦЕПИ
Цель поверочного расчета магнитной цепи—уточнение ее размеров, определение падений магнитного напряжения на отдельных участках, построение характеристики холостого хода и определение параметров.
Расчет магнитной цепи ведется на пару полюсов в следующем порядке [8, 11], при котором определяются необходимые величины.
Полезный магнитный поток в рабочем зазоре при номинальной нагрузке генератора
їь = (кЕин)/(4кфк0™ф/). (5.78)
Магнитный поток в воздушном зазоре под полюсом звезды
Фгз=Ф5/^„.я,.
Максимальная индукция в рабочем зазоре под полюсом звезды при нагрузке
55з = (Фа- Ю4)/\а6т№и.я) = (Ф63- Ю4)/(а6т7). (5.79)
1Э1
Расчетная длина воздушного рабочего зазора где k0 — коэффициент воздушного рабочего зазора,
^ ____
5 ^-[(W5)2/(5 + W8)]S '
Ьщ — ширина прорези (щели) паза.
Магнитный поток в рабочем зазоре под полюсом циляндра
Ф«« = [(*„..-*-.ис)/(1-*..«)] Фаз- (5.80)
Значения коэффициента &в.ис = /(ар, o'/t) приведенына рис. 5.10. Магнитная индукция в рабочем зазоре под полюсом цилиндра
?5ц=(Ф8ц-104)/(а5т0.
Падение магнитного напряжения в рабочих зазорах:
а) под полюсом звезды
F53 = 0,85'?53- 104;
б) под полюсом цилиндра
/^=0,8 5^.104;
в) на пару полюсов
Индукция в зубце якоря под полюсом звезды для трапецеидального зубца:
а) в узком сечении
^*аКс = (^зШ/(^ш.АЛв), - .
где6гм.ин=я(?>+2/гу)/2: — Ьп; /гу — высота усика зубца; -
б) в широком сечении
&г Мин = (^8г^гР/)/(^г макс^з-сїв)'
Гле в я (D+ 2An)__
ГДЄ -"г макс— п,
Z
в) в среднем сечении
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 89 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed