Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Электротехника -> Балагуров В.А. -> "Проектирование специальных электрических машин переменного тока" -> 58

Проектирование специальных электрических машин переменного тока - Балагуров В.А.

Балагуров В.А. Проектирование специальных электрических машин переменного тока: Учебное пособие для вузов — M.: Высшая школа, 1982. — 272 c.
Скачать (прямая ссылка): proektspezelemash1982.djvu
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 89 >> Следующая

Представленная на рис. 5.1 и 5.2 магнитная система является двусторонней, т. е. с двусторонней системой возбуждения. В некоторых случаях при небольшой мощности генераторов и нескольких машинах на валу (например, в преобразователях) целесообразно применить и одностороннюю конструкцию (рис. 5.3). Они могут выполняться с обмоткой возбуждения, утопленной под пакетом якоря и полюсами индуктора, что снижает их массу и уменьшает габаритные размеры.
Теория рабочего процесса и методика расчета генераторов типа сексин разработаны рядом авторов: В. Г. Андреевым, Б. С. 3 е-чихиным, М. С. Радько, Э. А. Ч в а р к о в ы м, Я. Л. Витен-бергом, О. Г. Кл оч ковы м и др.
Характерной особенностью генераторов с внутризамкнутым маг-нитопровотом является наличие значительных внешних магнитных потоков (до 30% от полного) с якоря на кольцо Фвбок и на скобу Фавн (см. рис. 5.1). Для односторонней конструкции (рис. 5.3) добавляются еще торцовые потоки рассеяния Фти. В результате этого индукции (и потоки) в воздушном зазоре под радиальным полюсом звезды Вбз и под полюсом цилиндра В&ч неодинаковы (рис. 5.4). Ин-
Рис 5 2 Развертка поверхности ротора двустороннего сина
/ — (N-N) — полюсы се верной полярности 2 — участки поверхности замыкающих колец из магнитной стали, 3 — {S—S) — полюсы южной полярности, 4 — участки поверхности немагнит ной стали (20ХН80)
170
Рис 5 4 Кривые распределения поля
а — приближенное распределение магнитного поля в активном зазоре, б —• симметричная составляющая поля в —• несимметричная составляющая поля, / — поверхность якоря, 2 — поіюс ци линдра, в — полюс звезды
д\ кция под полюсом звезды олыпе, чем под полюсом цил н а
Віз^> Bb11, (5.1)
TVк как внешние потоки рассеяния проходят через воздушный зазор под полюсом звезды и минуют воздушный зазор под полюсом цилиндра. Разница в индукциях (B03—ВоЦ) может составлять (0,3-г-0.4) B63 [П].
Магнитное поле в активном зазоре можно разложить на симметричную и несимметричную составляющие (рис. 5.4). Несимметричная составляющая поля аналогична по своему характеру полю индукторного генератора. Поэтому бесконтактная синхронная машина с внутризамкнутым магнитопроводом является по существу совмещением классической синхронной и индукторной машин.
Полезный поток в активном зазоре
Ф5 = Ф5ц + А;в.ис(Ф6з-Фіц), (5.2)
где Фбц, Фбз — потоки в воздушном зазоре соответственно под полюсом цилиндра и звезды; ^„„C=(Os-Ф5ц)/(Ф5з —Фац)— коэффициент использования внешнего магнитного потока (подобен коэффициенту использования для индукторных машин). Суммарный внешний одноименнополюсный поток
Фвн = Ф*в„ + 2Фіб(Ж = />(Ф5з-Ф5ц) . (5.3)
— для генераторов с двусторонней системой возбуждения, и
Ф„н = Ф, Вп + Ф, бок -г Фт.и = P (Фаз - Ф5ц)
— для генераторов с односторонней системой возбуждения.
Магнитный поток с торцовой поверхности индуктора
фт.и=ф;.„+ф;.и, (5.5)
где Ф^и— часть потока с торцовой поверхности индуктора, попадающая в якорь машины и участвующая в наведении ЭДС в обмотке якоря; Ф"и —часть потока, стекающего с торцовой поверхности индуктора, не попадающая в якорь машины и не участвующая в наведении ЭДС в обмотке якоря.
Магнитные потоки Фоц и ФВн/р проходят по полюсу звезды, но не весь поток в зазоре под полюсом участвует в наведении ЭДС, что учитывается коэффициентом использования магнитного потока яко-
k — ФЬ _^ц + *в-исФвн_ Ф6ц+*в.ис {Фпп/Р-[(2-N)Jp] ф;.и)
и-я_ ф53 ~~ ^5ц+фвН ф5ц + {*шіР-[(2-ю/р] ф;и} '
(5.6)
где N-Iпри несимметричной системе возбуждения и N=2 — при симметричной системе возбуждения.
(5.4)
172
Коэффициент &ия можно выразить через отношение магнитных индукций: \
N кня = В,/Віз, (5.7)
причем
?8tt= {(ft„..-AMC)/[ft„..(l-*BHc)]}?*- (5-8)
Здесь B0 — расчетное значение индукции, соответствующее переменной составляющей магнитного потока Ф0.
Таким образом, коэффициент использования магнитного потока якоря определяет долю магнитного потока Фбз, принимающего участие в наведении ЭДС в обмотке якоря.
Постоянная составляющая потока в полюсе звезды
(Ф8а)„ост = (1 - К.ш) (Фаз - Ф«Д (5.9)
Для генераторов с внутризамкнутым магнитопроводом характерным является наличие значительных потоков рассеяния между полюсами, обусловленных сильно развитой магнитной цепью. Поток межполюсного рассеяния Ф6ТО характеризуется коэффициентом межполюсного рассеяния
^=(Фбз-г-Фда),Фаз, (5.10)
который достигает значений 1,4—1,6.
Также значительны по величине потоки рассеяния обмотки возбуждения. Они характеризуются коэффициентом рассеяния обмотки возбуждения
^в=фПоли/ф;олн=(ф;0™+фда)/фПо,н=1-ф™/фпо™. (5.11)
ще Фполн—полный поток, сцепленный с обмоткой возбуждения;
<Psb — ПОТОК раССеЯНИЯ ОбмОТКИ ВОЗбуЖДеНИЯ; Ф'полн = Фполн—
—Ф5В — поток через вал.
Генераторы типа сексин, являясь бесконтактными, имеют определенные достоинства: они надежны, легко выдерживают высокие температуры нагрева, допускают большие окружные скорости, превышающие 100 м/с, требуют малой мощности на регулирование, что особенно заметно при большом числе полюсов; имеют малый расход меди на обмотку возбуждения.
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 89 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed