Внешняя среда и развивающийся организм - Баранов В.С.
Скачать (прямая ссылка):
За меткое влияние на ионную проницаемость мембраны оказывает рТ Т. Повышение [ Ы J и сходно с аффектом увеличения [Са+ ]п- ГСсть основания думать, что ионы Oa+i и Н+. эффективно взаимодействуя с отрицательными зарядами мембраны, влияют па форму н величину электриче ского поля на мембране, на отруктурно-функционалшую организацию ионных каналов в мембране.
В ряде случаев показано влияние попов Na1 на кальциевые потоки через мембрану. Увеличение [NaJK понижает [Са**]*. Эти данные можно объяснить либо уменьшением проницаемости мембраны к ионам Са 1 при увеличении [Na^]H, либо активацией Na 1 Са+“-обмеипой диффузии, наличие которой отмечалось выше.
Описанные факты и их объяснение может пролить свет на возможные механизмы ионного антагонизма, представление о котором возникло еще в начале нашего века.
2 Специальный анализ показывает, что форма электрического поля па мембране клпяйт на абсолютные иначенин однонаправленных потоков, по пе влияет па их отпошепне.
Л
+
+
+
+
/fapj/ww* cpi'Ja
Нарумтя сре&а
Т
Це//,'!17/тмллмя
Цитяплазж
Vue. 37. ')квиеалептпил электрическая схема клеток раиной геометрии
л—сферическая клетка и ее электрпа^ска» схема; Б —- цшшндрическан клетка, Ем — мембранный котеннпал, Ля удельное сопротивлении цпыерхнлетник мимОркны; См удельная пммо'Сгь поверхностной меморяны, r.'s удельное сопротивление цитоплазмы
Существенную информацию о ионной проницаемости клеточных мембран, о внутриклеточном состоянии нонок к цитоплазме можно получить на основанпн измерений электропроводности клеток и тканей (Члллахян, 1902). В утом отношении наиболее точные измерения при использовании внутриклеточной м11кроэлектроднни тохпикн были выполнены па нервных и мышечных волокнах.
Если и «ом случае нсследуемня клетка может быть представлена н нм до сферы, то со эквивалентная алектрпческая схема соответствует представленной на рш:. 37, /1, при этом сопротивлениями цитоплазмы и внеклеточпон среды можно пренебречь, ОДС мембраны включена последовательно к сопротивлению мембраны, а емкость ц&раллель-но. Такой схеме соответствует сома ряда нервных клеток и большинство невозбудимых клеток. П случае нервных и мышечных волокон эквивалентная электрическая схе.мн показана ка рве- 37. Б, здесь уже необходимо учитывать продольное сопротивление цитоплазмы вдоль волокна. Описанные структуры имени важные системные характери-стпки. Уто. во-нервых, входное сопротивлении (#их) клетки или волокна:
где d — диаметр волокна, /?м — сопротивление мембраны плошадыо и 1 см2 к поперечному току, #Е — удельное сопротивление цитоплазмы, (сопротивление 1 смя цитоплазмы/.
Важной характеристикой нервных и мышечных волокон является константа длины (к, см. раздел VI.2.2), определяющая крутизну экспоненциального спада электрого-нпческого потенциала при удалении от источника тока:
(«>
/. = 'UVdRjn*
(7>
Емкость поверхностной мембраны может быть определена пз константы времени (т), которая характеризует экснопешцюльныЙ процесс зарядки или разрядки мембраны: * = СМИ„, (8)
где Си — удельная емкость мембраны (имкость мембраны площадью н 1 см3). С помощью метода прямоугольных толчков тока (ом. раздел VI.2.3) можно находить значении /?вх, bit у резных нолокоц. Эти системные характеристики и диаметр волокон позволяют вычислить основные электрические константы клетки (/?м, ЯJvi»?'M). В табл.8 приводятся осповные электрические кож: i анты ряда клеток, найденные к основпом методом прямоугольных толчков.
Таблица 8
Осповные электрические константы рхда возбудимых волокон (ел. Чай.taxяп, 1962)
Объект , (иаметр Сощ;итииле- 1 ’.чность Удельное УдСАысоо
ьо.юкиа, \н:м ние м<ма0ра- ж-мО|,<ши, сопротивле погк.птипле-
иьг. Ом-см' мкф/С Ч* ние uiu oiumu- икс. ил нуж
VK, О О • 1^ VI ной знпдк,>-
U7U: Ofj-см
Аксон омара С0-80 700 6000 0,5-2,0 60.5 22
(2СКЮ)
Аксон кальмара 400-800 400-И (X) 1 2!) 22
(700)
Аксон каракатицы 150-:Ю0 1400-13600 U 63 22
i.9200)
Аксон краба 25 35 2(КК1 16000 1.1 50 22
•ЖК»
11<фтннжная мышца 1о5 4000 8 2")0 S7
лягушки
