Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Астрономия -> Мaксутов Д.Д. -> "Астрономическая оптика" -> 139

Астрономическая оптика - Мaксутов Д.Д.

Maксутов Д.Д. Астрономическая оптика — М.: Наука, 1979. — 395 c.
Скачать (прямая ссылка): astronomicheskayaoptika1979.djv
Предыдущая << 1 .. 133 134 135 136 137 138 < 139 > 140 141 142 143 144 .. 145 >> Следующая

Переходим к вопросу о расположении глаза относительно окулярного кружка тп (рис. 176). Здесь можно руководствоваться двумя различными принципами.
Принцип I. Глазное яблоко, изображенное пунктиром /—/, устанавливается в такое положение, при котором его центр
-~ 12 мм
р--zt*U
^3 мм
Рис 176,
вращения 01 лежит на оси и в плоскости окулярного кружка тп. При этом глаз не видит всего поля зрения, а если и видит края поля зрения, то во всяком случае при значительном виньетировании, т. е. при пониженной яркости; зато для обозревания краев поля зрения глазу достаточно выполнять вращательное движение глазного яблока вокруг центра Ох, не перемещая головы.
Так как расстояние от роговицы до центра вращения глаза 01 близко к —12 мм, то понятно, что принцип I применим лишь к слабым окулярам и такой конструкции, при которой окулярный кружок тп далеко вынесен вправо от последней поверхности окуляра. Иначе говоря, принцип I осуществим в том случае, когда отрезок р0 > 12 мм.
Принцип Глаз расположен таким образом, что
изображение кружка тп, построенное через роговую оболочку и жидкость передней камеры, совпадает с плоскостью глазного зрачка. Такое расположение глаза показано на рисунке пунктиром II—II, и ему соответствует расстояние около 3 мм между передней точкой роговицы и плоскостью кружка тп.
374
В этом случае глаз одновременно видит полное поле зрения и без всякого виньетирования. Но для отчетливого рассматривания деталей объекта необходимо привести их изображение в центральную ямку желтого пятна, т. е. вращать глазное яблоко, направляя визирную линию на различные участки поля зрения, а не только на его центр, как это показано на рисунке. При таком вращении глазного яблока окулярный кружок тп будет смещаться с глазного зрачка и для всех точек поля зрения будет происходить одновременное и одинаковое виньетирование. Чтобы освободиться от виньетирования и восстановить нормальную видимость, приходится вместе с вращением глазного яблока выполнять небольшие перемещения головы в пло- а
скости, перпендикулярной оптической оси; рис. 177 поясняет сказанное для двух случаев наблюдения: точки на оси (а) и точки у верхнего края поля зрения (Ь). Принцип II применим не только для слабых, но и для сильных окуляров такой конструкции, при которой отрезок
р0 > 3 мм. °
В астрономических при- Рис" 177,
борах стремятся удовлетворить условиям принципа II как наиболее выгодного. Так как нельзя допускать прикосновения роговицы к последней линзе окуляра, то отрезок р0 должен быть не менее 4 мм, чтобы принцип II наблюдения мог быть использован. При этом глаз будет испытывать неприятное ощущение от прикосновения ресниц к линзе или оправе окуляра; этот дефект можно считать практически устраненным при р0 > 12 мм, т. е. опять-таки в случае слабых окуляров или средних, но благоприятной конструкции. Удаляясь от условий принципа II и приближаясь к условиям принципа I, мы постепенно вводим виньетирование для наклонных пучков при осевом зрении и в то же время можем обозревать прямым зрением различные точки поля при все меньших и меньших перемещениях головы — за счет вращения глазного яблока.
Теперь понятно, какую важную роль играет величина р0 при оценке окуляра и почему вычислительная мысль направлена на поиски конструкций, обеспечивающих возможно большую длину отрезка р0.
Если зрачок выхода <2 окуляра значительно меньше глазного зрачка <1Г, то появляется возможность значительно отступить от условий принципа II и все же соблюсти его формально, т. е. перехватить неподвижным зрачком глаза пучки любого наклона и без виньетирования.
375
Рис. 178 поясняет сказанное. Если р — угол поля зрения окуляра, то к отрезку р0 можно прибавить смещение Др0» и все же пучки от крайних точек поля проникнут через зрачок в глаз, если dT ]> d. Величина Др0 может быть представлена в следующем виде:
^-Ч^- <478>
Так, при dr=6 мм, <5=0„5 мм, р=20° находим, что Ар0=7.6 мм.
Такое значительное увеличение рабочего р а с с т о я-н"и я окуляра заметно смягчает недостатки сильных окуляров и благоприятствует астрономическим наблюдениям при высоких увеличениях,^когда dt велико, a d мало. ^ i
Рис. 178.
Если в связи с большой яркостью наблюдаемого объекта (например, Луны) или при дневных наблюдениях зрачок глаза сократится до меньшего диаметра, то и величина Д/>0 заметно уменьшится.
Так, если в прежнем примере принять dг=2 мм, то Ар0 — 2 мм вместо прежних 7.6 мм.
Хотя величина Д/?0 переменна для различных диаметров глазных зрачков и зрачков выхода окуляра, но ее всегда следует учитывать как благоприятный фактор, позволяющий использовать сильные окуляры^ в более выгодных условиях, чем это следует из пояснений к рис 177.
Выражение (478) устанавливает, кроме того, зависимость между Др0 и углом поля зрения окуляра и притом не в пользу широкоугольных окуляров.
| С аберрациями окуляров лучше всего ознакомиться'при описании окуляров различных конструкций, к каковому мы и перейдем.
А) Окуляр в виде одиночной тонкой линзы. Такими окулярами пользовались астрономы три века тому назад, но и в настоящее время однолинзовый окуляр не лишен некоторого смысла, так как в нем сочетаются минимальные потери света вместе с предельной простотой конструкции. Его недостаток — малое поле зрения, обусловленное значительными и совершенно цеисдраэлещщмц аберрациями, — в некоторой сте^
Предыдущая << 1 .. 133 134 135 136 137 138 < 139 > 140 141 142 143 144 .. 145 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed